Время - жизнь - частица
Cтраница 1
 |
Энергетическая диаграмма газа.| Устройство гелий-неонового лазера. [1] |
Время жизни частиц в этих энергетических состояниях относительно велико, а некоторые из этих уровней могут быть метастабильными. Как правило, рабочие переходы в газовых лазерах образуются в этой части энергетического спектра. [2]
Время жизни частиц в ловушке, разумеется, должно быть достаточно велико, чтобы успели произойти ядерные реакции. Точнее, кулоновские столкновения, которые выводят частицы за пределы рабочего объема, должны играть меньшую роль, чем ядерные столкновения. Для дейтерий-триткевой смеси сечение ухода через пробки сравнивается с ядерным сечением при температурах порядка 10 К. [3]
Время жизни частиц определялось спектроскопическим методом на ряде установок - На рис. 32.15 показана зависимость tp от температуры при различных диаметрах диафрагмы, полученная на установке ST, a также на Стеллараторе-G. [5]
Время жизни частицы на остальных уровнях ( в возбужденном состоянии) ограничено. Даже при отсутствии внешнего воздействия частица самопроизвольно ( спонтанно) возвращается в основное состояние за один или несколько этапов. [6]
Поскольку времена жизни частиц нестойкого полупродукта малы, а электрод и зазор между электродами должны иметь заметную тол-щину ( обеспечивающую электрическую изоляцию электродов), скорость жидкости, уносящей частицы полупродуктов, должна быть достаточно велика. [7]
Приближенная оценка времени жизни частиц за счет ухода через кольцевую щель может быть получена путем следующих простых рассуждений. Предположим, что ловушка в начальный момент заполнена плазмой и в центральной области магнитное поле практически отсутствует. На границе плазма - магнитное поле выполняется баланс газового и магнитного давления. Уход частицы через щель осуществляется всякий раз, когда частица проникает в граничный слой плазмы вблизи экваториальной плоскости под достаточно малым углом к силовым линиям. Рассуждения о соотношении телесных углов для запертых и ускользающих частиц будут очень напоминать те, которыми мы пользовались в предыдущем параграфе, рассматривая вопрос о попаданий частиц в конусы потерь, и мы просто примем, как и раньше, что в типичных условиях половина частиц, влетающих в опасную зону, сможет покинуть ловушку. [8]
Последнее зависит от времени жизни частиц на уровнях и от интенсивности накачки. [9]
В связанном же состоянии время жизни частиц изменяется; так, например, нейтроны, входящие в состав атомного ядра, вообще не распадаются, пока они под влиянием какого-либо внешнего воздействия не высвободятся из ядра. [10]
Подсчитанное по формуле (14.4) время жизни частиц в разряде по порядку величины совпадает с экспериментально измеренным. Это показывает, что механизм токовой конвекции может давать заметный вклад в утечку частиц из разряда, наблюдаемую на опыте. [11]
Длительность существования провала определяется временем жизни частиц на возбужденном уровне. Перестройкой частоты пробного пучка удается измерить естеств. Циркулярно поляризованная волна накачки может индуцировать в среде гиротрогшю для пробной световой волны. [13]
Существует несколько экспериментальных методов определения времени жизни частиц. [14]
 |
Спектры ЭПР и схема СТС анион-радикалов хлорпроизводных га-бензохинона. [15] |
Страницы: 1 2 3 4