Время - жизнь - ядро
Cтраница 3
Если ядра, испускающие гамма-кванты, находятся в твердом теле, то спектр гамма-лучей состоит из двух компонент: а) компоненты с естественной шириной гамма-линии Г, определяемой временем жизни ядер в данном возбужденном состоянии ( стр. [31]
Еще в 1911 г. Резерфорд для объяснения аномального рассеяния сс-частиц предположил, что внутри атома имеется ядро шарообразной формы размером - 10 - 12 см. Позднее в результате анализа эмпирически обнаруженной связи между временем жизни а-радиоактивных ядер и энергией испускаемых ими а-частиц удалось оценить радиус этих ядер. [32]
Подставив выражения (10.31) и (10.34) в формулу (10.28) и проинтегрировав по всем возможным значениям ре и р - ( они определяются из законов сохранения энергии и импульса при р-распаде), можно получить вероятность излучения и, следовательно, время жизни ядра т относительно р-распада. [33]
Переходы, связанные с изменением момента А / 4 5 и запрещенные в высокой степени, наблюдаются у ядер. Время жизни ядра по отношению к такому переходу при малых энергиях возбуждения может достигать нескольких месяцев. Такие ядра называются изомерными. [34]
Пока нам достаточно указать, что слабые взаимодействия практически не изменяют нуклон-нуклонных взаимодействий, но способны вызывать процессы ( 5-распада ядер, в которых один из нейтронов ядра превращается в протон с одновременным испусканием электрона и антинейтрино. Время жизни ядра 2Не6 имеет порядок 1 с. Поскольку слабые взаимодействия на 24 порядка слабее сильных, то ориентировочно можно ожидать, что и времена жизни ядер относительно распадов, обусловленных слабыми взаимодействиями, будут примерно на столько же порядков превышать характерное ядерное время. [35]
Пока нам достаточно указать, что слабые взаимодействия практически не изменяют нуклон-нуклонных взаимодействий, но способны вызывать процессы р-распада ядер, в которых один из нейтронов ядра превращается в протон с одновременным испусканием электрона и антинейтрино. Время жизни ядра 2Не6 имеет порядок 1 с. Поскольку слабые взаимодействия на 24 порядка слабее сильных, то ориентировочно можно ожидать, что и времена жизни ядер относительно распадов, обусловленных слабыми взаимодействиями, будут примерно на столько же порядков превышать характерное ядерное время. [36]
Хотя равновесие в значительной мере поддерживается в окрестности плато, оно нарушается вблизи полностью заполненных нейтронами оболочек. Когда время жизни ядер до захвата нейтрона становится примерно равным времени жизни до / 3-распада, s - процесс перестает работать. [37]
Переходы между уровнями энергии приводят к уменьшению времени жизни ядра на данном уровне, а локальные поля размазывают энергетические уровни, доступные для ядер. [38]
Общая причина описанных выше эффектов состоит в том, qio разность энергий между магнитными положениями с различными ларморовыми частотами очень мала. Для того чтобы измерить такие малые разности, время жизни ядра в каждом положении 1 должно быть достаточно длинным. [39]
Естественная ширина линии по принципу неопределенности Гейзенберга связана с временем жизни ядра в данном спиновом состоянии. [40]
Заметим, что переход из возбужденного в основное состояние может происходить также в результате ( 3-распада составного ядра. Это явление мы можем, однако, не учитывать, так как время жизни ядра по отношению к - распаду в большинстве случаев значительно больше времени жизни по отношению к другим видам превращений. [41]
 |
Протонно-нейтронная диаграмма атомных ядер. [42] |
Известные к настоящему времени ядра нанесены на протонно-нейтронной диаграмме рис. 2.3. На ней плавными сплошными линиями обозначена теоретическая граница области возможного существования ядер. Экспериментальное установление этой границы затруднено тем, что при приближении к ней ( изнутри) времена жизни ядер хотя и значительно превышают характерные ( 10 - 21 с), но слишком малы для современной экспериментальной техники. [43]
Как уже говорилось, протонно-радиоактивные ядра могут быть обнаружены в виде продуктов 3 -распада, как правило, ядер с четными Z. И в этом отношении большая вероятность обнаружения протонной радиоактивности связана с областью Z 50, поскольку здесь не происходит сверхразрешенный 3 -распад, и время жизни материнских 3 -активных ядер может быть гораздо дольше, чем для элементов легче олова. [44]
Как - уже указывалось, дискретный спектр у-излучения обусловлен дискретностью энергетических уровней ядер атомов. Однако, как следует из соотношения неопределенностей (215.5), энергия возбужденных состояний ядра принимает значения в пределах ДЕий / Дг, где Д / - время жизни ядра в возбужденном состоянии. [45]
Страницы: 1 2 3 4