Cтраница 1
Время жизни составных ядер достигает 10 14 сек. [1]
Время жизни составного ядра достигает ( 10е - - з - 10) тя. [2]
Оценить время жизни составного ядра, возникающего при радиационном захвате нейтрона ядром Ей153, если известно, что при изменении энергии нейтронов от резонансного значения ЕО 0 54 эв до Е 0 40 эв эффективное сечение данного процесса уменьшается в п 4 раза. Считать, что Гп Г и Г не зависит от энергии нейтронов. [3]
Так как время жизни составного ядра велико, если измерять его в характерных ядерных единицах, то ширины уровней составного ядра оказываются малыми по сравнению с ядерными энергиями связи. Отсюда, однако, не следует, что ширины уровней малы по сравнению с расстоянием между соседними уровнями. Возможны два случая: когда ширины уровней малы по сравнению с расстояниями между соседними уровнями и когда ширины того же порядка, что и расстояния между уровнями или даже больше их. [4]
Относительно большое ( по сравнению с длительностью соударения) время жизни составного ядра обусловлено тем, что энергия возбуждения распределяется среди большого количества частиц, так что ни одна из них вначале не обладает энергией, достаточной для отделения от ядра. Лишь спустя промежуток времени, равный - 10 - 12 сек ( на протяжении которого энергия возбуждения успевает многократно перераспределиться между нуклонами), на одной из частиц может сосредоточиться энергия, достаточная для вылета этой частицы из ядра. [5]
W), так как не учитываем конечной величины времени жизни составного ядра. [6]
Основные применения: регистрация факта прохождения частицы ( регистрация осколков деления, намерение потоков нейтронов, дозиметрия, радиография и др.); использование высокого пространств, разрешения при исследовании деления, ядер iia 3 и более осколков и измерении времен жизни составных ядер методом теней; определение Z и А релятивистских ядер по изменению скорости травления вдоль следа. [7]
Когда падающая частица захватывается ядром, то образуется неустойчивое составное ядро, которое возбуждено как за счет кинетической энергии падающей частицы, так и за счет ее энергии связи в ядре-мишени. Время жизни составного ядра достаточно велико для того, чтобы падающая частица успела потерять свою индивидуальную энергию, а следовательно, и свою индивидуальность. Поэтому, каким образом распадается в дальнейшем составное ядро, зависит только от его состава и степени его возбуждения и вовсе не зависит от того, каким образом оно образовалось. Существование составного ядра прекращается с испусканием одного или многих фотонов или частиц. Если испускается частица, то она может оказаться ( но не обязательно) частицей того же сорта, что и падающая. [8]
Для тяжелых ядер, находящихся в сильно возбужденных состояниях, распределение энергетических уровней является практически непрерывным. Следует, однако, подчеркнуть, что даже в этом случае время жизни составного ядра в сотни тысяч раз превосходит характерное ядерное время, равное по порядку величины Ю-29 сек. [9]
Для тяжелых ядер, находящихся в сильно возбужденных состояниях, распределение энергетических уровней является практически непрерывным. Следует, однако, подчеркнуть, что даже в этом случае время жизни составного ядра в сотни тысяч раз превосходит характерное ядерное время, равное по порядку величины Ю-23 сек. [10]
Получение радионуклидов в результате ядерных реакций приводит к необходимости измерять мин. Это время 10 - 10 - 10 - 1а с) должно превышать время жизни возбужденного составного ядра в ядерных реакциях. [11]
В настоящее время промежуток 10 - 22 - 10 - 23 с представляет собой наименьшее время, встречающееся в природе. Меньшие промежутки времени пока не обнаружены. Время жизни составного ядра достигает ( 106 - 1 () 7) - тя. [12]
В этом процессе образующееся составное ядро переходит в основное состояние путем испускания одного или нескольких у-квантов. Время жизни составного ядра в случае радиационного захвата равно примерно 10 - - 14 сек. При переходе в основное состояние каждый изотоп испускает характерный и обычно сложный спектр у-излучения [26], по которому его можно идентифицировать и определить количественно. [13]
Согласно предложенной им концепции, Я. А - - В Ь состоит из двух этапов: на первом этане происходит слияние взаимодействующих ядер с образованием нового возбужденного ядра С; , наз. Полыное время жизни составного ядра обусловлено том, что энергия возбуждения распределяется среди большого числа частиц, так что ни одна из них по обладает энергией, достаточной для вылета из ядра. Лишь спустя значит, промежуток времени, на протяжении к-рого энергия возбуждения успевает многократно перераспределиться между нуклонами, на одной из частиц может сосредоточиться энергия, достаточная для ее вылета из ядра. Это означает, что составное ядро как бы успевает забыть о способе своего образования. [14]
Процессы излучения в ряде случаев играют существенную роль при ядерных столкновениях. Это связано с тем, что для вылета - кванта требуется меньшая концентрация энергии, чем для вылета других частиц; - квант может унести с собой меньше энергии, чем вылетающая из ядра частица. Отсюда следует, что время жизни составного ядра с небольшой энергией возбуждения ( которая лишь немного превышает энергию связи нейтрона или протона в ядре) очень велико по сравнению с характерным ядерным временем. Например, время жизни возбужденных ядер Сг52, излучающих - f - кванты с энергией-1 MeV, составляет около 0 65Х X Ю-13 сек. [15]