Время - затухание - люминесценция
Cтраница 1
Время затухания люминесценции т ( i / j i /) 1 после импульсного возбуждения также зависит от температуры. Обе эти зависимости ( интенсивности и длительности послесвечения) от температуры могут лежать в основе методов термометрии. [1]
Метод измерения времени затухания люминесценции в твердых и жидких лазерных средах в принципе несложен. Типичная схема экспериментальной установки [72] представлена на фиг. Для возбуждения берется небольшая лампа-вспышка ( FX-12) с постоянной времени, составляющей несколько микросекунд. Она снабжена фильтром-кожухом, отсекающим спектр люминесценции. Приемником служит фотоумножитель с интерференционным фильтром, который пропускает только нужный свет люминесценции. Для уменьшения рассеянного света предусматривают соответствующую линзу и диафрагму. [2]
СПЕКТРОФЛУОРОМЕТР - спектрометр, предназначенный для измерений и регистрации времени затухания люминесценции при разл. [3]
 |
Блок-схема для из - рялись фотографическим или фото. [4] |
Бэртон с сотрудниками 49 - 54 ] разработал оригинальную методику для измерения времени затухания люминесценции. [5]
Из-за бимолекулярного тушения экситонов должна иметь место корреляция между энергией кванта ft со и временем затухания люминесценции на частоте со. [6]
Основная трудность, свойственная этому методу, связана с необходимостью использовать соотношение вида (7.2), устанавливающее связь между изменением времени затухания люминесценции i и коэффициентом диффузии экситона D. VI подчеркивалось, что это соотношение отнюдь не является универсальным. Не говоря уже о том, что в этом соотношении не учтена реабсорбция света флуоресценции ( для достаточно тонких образцов это обосновано), при записи соотношений вида (7.2) всегда приходится делать некоторые априорные допущения о механизме захвата экситона примесью, а также относительно соотношения между эффективным радиусом захвата и длиной свободного пробега экситона I ( для некогерентных экситонов Z порядка постоянной решетки; соотношение (7.2), как указывалось, обосновано, если R Z, иные ситуации обсуждались в гл. [7]
При времени рассеяния - Ю10 с, отвечающем данным рис. 3, б, и при времени жизни экситона - ТО икс, вычисленном по данным измерения времени затухания люминесценции лри 4 2 К, получаем диффузионную длину порядка 1 мм. [8]
Что же касается соотношения (6.147), то оно для промежуточной области значений у является удобной экстраполяцией, точность которой, по-видимому, не ниже, чем точность современных экспериментов по определению времени затухания люминесценции. [9]
В ней наряду с наблюдением аномального уширения и сдвига бесфононной линии экситонной люминесценции кристалла GdS ( A - экситоны, / го 2 552 эв) при Г1 6 К было измерено в той же области спектра также и время затухания люминесценции т в зависимости от частоты света люминесценции. Оказалось, что максимум времени затухания ( т 2 3 10 - 9 сек) лежит в области бутылочного горла и что ширина этого максимума равна примерно ширине линии испускания. [10]
НО-вого периодов, поскольку уменьшение интенсивности за время темнового периода будет пренебрежимо мало и интенсивность в течение полного цикла будет практически постоянной. Если время затухания долгожи-вущей люминесценции имеет тот же порядок, что и время темнового и светового периодов, коэффициент фосфориметра будет меньшей величиной, чем было Определено ранее. [11]
Время жизни состояния 2Е ионов Сг3 в YAG ( при отсутствии неодима) tj составляет 8 1 мсек при 77 К и 1 53 мсек при комнатной температуре. При введении в кристалл ионов Nd3 время затухания люминесценции 7 -линий уменьшается до значения т 3 5 мсек при температуре 77 К. [12]
 |
Зависимость люминесценции J некоторых халькогенидных стеклообразных полупроводников от температуры. [13] |
Согласно данным [670, 672], вид приведенного эмпирического соотношения обусловлен процессом туннелирования через потенциальный барьер электрона, покидающего дырку, с которой до разделения электрон находился в состоянии связанного экситона. Такая модель связывания электронов и дырок хорошо подтверждается работой Коломийца и др. [673], в которой показано, что время затухания люминесценции не зависит от интенсивности возбуждения. [14]
Паркер и Джойс показали, что возникающая люминесценция не является истинной замедленной флуоресценцией, а представляет собой артефакт, в действительности же это была быстрая флуоресценция перилена, возбуждаемая за счет поглощения периленом фосфоресценции кварца кюветы. Время затухания люминесценции было равно времени затухания фосфоресценции кварца, и поэтому наблюдаемое испускание регистрировалось как замедленная флуоресценция. Полоса поглощения перилена расположена как раз в области фосфоресценции плавленого кварца - 370 - 430 нм. Для того чтобы избежать появления люминесценции, обусловленной этим эффектом, рекомендуется при измерениях в ультрафиолетовой области использовать кюветы из нефосфоресцирующей синтетической двуокиси кремния. [15]
Страницы: 1 2