Время - испускание
Cтраница 1
 |
Основные характеристики запаздывающих нейтронов.| Распределение энергии. [1] |
Время испускания этих у-квантов определяется временем жизни ядер, испытывающих р-превращения, которые расположены в очень широком интервале. [2]
Во время первоначального испускания у-кванта ядро-излучатель получает энергию отдачи двумя путями. Один механизм обусловлен возможностью процесса, известного как внутренняя конверсия. При этом процессе у-квант отдает свою энергию электрону оболочки, который может испускаться вместо у-кванта. Другой механизм состоит в прямой отдаче f - кванта. [3]
Оценка времени испускания мгновенных у-лучеи показала, что для основной части у-квантов оно не превышает нескольких миллимикросекунд. [4]
Эти предположения приводят к значению времени испускания, меньшему, чем 1 - Ю 8 сек. Это относительно малое время жизни и является, вероятно, причиной того, что фиолетовые полосы CN так часто наблюдаются в спектрах пламен и других источников. [5]
Монофотонный или однофотонный корреляционный метод оценивает время испускания отдельных фотонов флуоресценции. [6]
Можно, следовательно, положить: Я0 - Е0 / С0 С и Ях - Ег Кг С, так как С во время испускания света не изменяется. [7]
Это требование относится к КАЧЕСТВУ ИЗЛУЧЕНИЯ, поскольку оно влияет на ПРОЦЕНТНУЮ ГЛУБИННУЮ ДОЗУ и действует кратковременно в начале, в конце и во время испускания ПУЧКА ИЗЛУЧЕНИЯ. [8]
Как видно из (4.3), из-за интерференции двух состояний, орбитальные моменты которых прецессируют в разные стороны, поляризация испускаемого света осциллирует в зависимости от времени испускания фотона. При этом поляризация восстанавливается, когда орбитальные моменты совершат целое число оборотов. [9]
Третий опыт из этой серии был поставлен в 1949 г. Он позволил сравнить относительные количества нейтронов деления, испускаемых легкими и тяжелыми осколками, а также оценить время испускания вторичных нейтронов. [10]
При большой оптической разности хода As, значительно ( в 104 - f - 10е раз) превышающей длину X световой волны, происходит интерференция разновременно испущенных лучей. Пока разность хода As такова, что разница во временах испускания интерферирующих лучей Д невелика по сравнению с продолжительностью времени испускания света атомом т, интерференция сохраняется. [11]
При v - 0 имеем V - со, т.е. сигнал распространяется с бесконечной скоростью сразу в обе стороны. Разумеется, эти соотношения несколько упрощены и идеализированы, поскольку время испускания и время приема сигнала считаются равными нулю. [12]
Рассмотрим теперь в общем виде поля, создаваемые зарядом в, считая, что его положение задано как функция времени. При этом подразумевается, что есть путь, по которому можно определить соотношение между временем испускания сигнала t и временем его приема t в точке поля. До возникновения теории относительности предполагалось, что есть такая система отсчета, в которой справедливо волновое уравнение с параметром с, и следовательно, моменты времени t и t могли быть связаны посредством этой скорости с. Теория относительности распространяет это положение на все инер-циальные системы отсчета. Другое отличие классического подхода от релятивистского заключается в исходных предпосылках. В классической физике предполагалось, что существует универсальное время, так что связь между f и t могла быть проверена независимо. Следовательно, справедливость волнового уравнения в данной системе отсчета также могла быть проверена независимо. Теория относительности отрицает эту гипотезу. Соответственно скорость и имеет два смысла. [13]
В работах [10, 13,14] приводится описание корреляционно-временного метода подсчета рассеянных фотонов, позволяющий значительно улучшить характеристики измерительной схемы. Суть метода состоит в повторяющемся измерении времени задержки между временем появления первых детектируемых обратно рассеянных рамановских фотонов и временем испускания импульса накачки. Поскольку поток обратно рассеянных фотонов очень слаб, вероятность детектирования одного фотона очень мала. Если усиление будет достаточно велико, то шумовой ток будет незначительным в сравнении с величиной импульса тока. Поэтому время детектирования импульса может быть определено достаточно точно. Именно в этот момент происходит измерение амплитуды сигнала. В такой схеме для каждого лазерного импульса ( или серии импульсов) либо ни один фотон не будет зарегистрирован, либо при данном времени задержки мы зарегистрируем только один фотон. Такой, по сути цифровой, метод измерения исключает как появление теплового шума в цепи, так и случайные изменения усиления, поскольку в процессе измерения детектируется только один фотон. Это означает, что в случае повторения измерений число детектируемых фотонов растет пропорционально времени накопления сигнала. [14]
При большой оптической разности хода As, значительно ( в 104 - f - 10е раз) превышающей длину X световой волны, происходит интерференция разновременно испущенных лучей. Пока разность хода As такова, что разница во временах испускания интерферирующих лучей Д невелика по сравнению с продолжительностью времени испускания света атомом т, интерференция сохраняется. [15]
Страницы: 1 2 3