Время - собирание
Cтраница 3
Заметим, что в (5.4) величина сопротивления R не входит. Легко сообразить, что уменьшать R можно до тех пор, пока т RC не окажется порядка времени собирания ионов. [31]
Так как 4л - р-счетчик работает в режиме совпадений со сцинтил-ляционным у-спектрометром, необходимо оценить время запаздывания импульса на выходе счетчика относительно прохождения через счетичик р-частицы. Если коэффициент газового усиления в счетчике велик, то импульс на выходе счетчика будет почти полностью обусловлен движением положительных ионов, занимающих в начальный момент узкую область около центрального электрода. Сигнал на выходе пропорционального счетчика достигает половины своей максимальной величины за время, примерно равное 10 - 2 - 10 - 3 времени собирания всех положительных ионов. При работе в режиме совпадений необходимо уменьшить время нарастания сигнала. Это может быть достигнуто при использовании лишь узкого участка переднего фронта нарастания импульса. [32]
В этом случае не происходит расходования молекул гасящего газа, так как атомы галогена опять соединяются в молекулы. Собственно многоатомные молекулы или молекулы галогенов не осуществляют гашение, так как гашение разряда происходит за счет образования чехла положительных ионов; они препятствуют образованию последующей электронной лавины после рекомбинации на катоде положительных ионов. Поэтому для самогасящихся счетчиков не нужно понижения напряжения в момент рекомбинации положительных ионов. Мертвое, время самогасящегося счетчика определяется временем собирания на катоде положительных ионов. [33]
 |
График зависимости коэффициента усиления в кремниевых диодах от ускоряющего напряжения для различной глубины залегания p - n - перехода ( А. [34] |
Для эффективного разделения генерируемых носителей тока необходимо приложить электрическое поле достаточной напряженности. Поэтому максимальное усиление получается в структурах, у которых генерируемые электронно-дырочные пары сразу же попадают в область, обедненную носителями с достаточно большим электрическим полем. В частности, такими структурами являются р-п и p - i - n - переходы, смещенные в запирающем направлении, МДП-структуры ( металл - диэлектрик - полупроводник), а также в некоторых режимах и структуры с омическими контактами. Время, в течение которого быстрый электрон тормозится в полупроводнике, отдавая свою энергию, обычно не превышает 10 u с. Поэтому быстродействие правильно сконструированных структур определяется лишь временем собирания носителей и может быть очень высоким. [35]
Практически это осуществляют либо при помощи специального радиотехнического устройства, подающего ( после возникновения разряда) на анод счетчика отрицательный потенциал, либо путем включения последовательно со счетчиком высокоомного ( - 0а ом) сопротивления. При наличии в цепи такого сопротивления разряд в счетчике прекращается, когда напряжение между катодом и анодом ( вследствие собирания электронов на аноде) становится меньше напряжения, необходимого для поддержания разряда. Другими словами, из напряжения питания вычитается падение напряжения на высокоомном сопротивлении. Однако этот метод неудобен, поскольку разрешающая способность схемы с таким высоким сопротивлением составляет 10 - 3 сек или более, что значительно превышает время собирания положительных ионов. [36]
Эффективность ионизационной камеры практически стопроцентная. Разрешающее время определяется временем собирания ионов на электродах и временем восстановления потенциала до исходного значения. Время собирания зависит от скорости дрейфа ионов и от размеров камеры. Например, при напряженности 500 В / см в воздухе при нормальных условиях скорость электронов равна 106 см / с, а ионов - только 103 см - с. Размеры камер обычно имеют порядок нескольких см, так что время собирания имеет порядок 10 - 6 с для электронов и 10 - 3 с для ионов. [37]
Эффективность ионизационной камеры практически стопроцентная. Разрешающее время определяется временем собирания ионов на электродах и временем восстановления потенциала до исходного значения. Время собирания зависит от скорости дрейфа ионов и от размеров камеры. Например, при напряженности 500 В / см в воздухе при нормальных условиях скорость электронов равна 10е см / с, а ионов - только 103 см с. Размеры камер обычно имеют порядок нескольких см, так что время собирания имеет порядок 10-в с для электронов и 10 - 3 с для ионов. [38]
На поверхности полупроводника существует асимметричный потенциальный барьер; электрическое поле в области барьера достаточно сильно для собирания всех электронов и дырок. Такой счетчик свободен от недостатков, связанных с высокой плотностью ионов; его можно использовать для регистрации а-частиц и осколков деления. Линейная зависимость амплитуды импульсов от ионизации позволяет применять небольшие счетчики для регистрации а-частиц, имеющих короткий пробег. Собственное разрешение такого счетчика, следовательно, значительно выше, чем у газовых ионизационных детекторов. Вследствие небольшой и переменной глубины барьера эффективная емкость счетчика велика - обычно около 100 пф на 1 см2 поверхности - и обратно пропорциональна приложенному напряжению. Величина импульса от счетчика, следовательно, не намного больше, чем от ионизационной камеры, хотя проблема шумов упрощается. Из-за небольшой глубины барьера время собирания электронов мало, составляя - 10 - 9 сек. [39]
Терпентинное масло заключается в бальзаме хвойных дерев. Он заключает летучие и нелетучие масла, чем и отличается от эфиров. К деревьям подвешивают коробки. То, что в нем составляет жидкую и летучую часть, называют скипидаром. В Норвегии в лесистых местах: в гористых странах, лежащих к северу от Адриатического моря ( венецианский терпентин), производится огромное количество терпентина. Он тем более выгоден, что деревья не портятся при извлечении из них терпина. Собранная живица, или терпентин, представляет различные качества, смотря по роду деревьев и времени собирания. Терпентин, полученный весною и осенью, считается лучшим. [40]
Страницы: 1 2 3