Cтраница 2
Полученный интеграл легко берется по частям. [16]
Полученный интеграл является довольно простым, однако вычислять его нецелесообразно, так как нам в дальнейшем потребуется не функция S, а лишь ее частные производные. [17]
Полученный интеграл 5 носит название действия по Лагранжу. Сравним действие по Лагранжу по прямому пути, ведущему из Л0 в Av с действием по какому-либо окольному пути между теми же положениями, предположив, что окольное движение1 происходит при той же начальной энергии А, как и прямое движение; тогда окажется, что действие по прямому пути по отношению к действиям по окольным путям будет иметь стационарное значение. Иначе говоря, первая вариация интеграла (35.11) для прямого пути равняется нулю. [18]
Полученный интеграл приводится к сумме табулированных экспоненциальных интегралов. [19]
Полученный интеграл не может быть взят в конечном виде с помощью элементарных и известных трансцендентных функций. [20]
Полученный интеграл - сумма произведений из элементарных площадок на расстояния их до координатных осей - называется центробежным моментом инерции относительно осей у иг. Центробежный момент инерции может быть положителен, может быть и величиной отрицательной, а следовательно, может и обратиться в нуль, так как координаты элементарных площадок могут иметь разные знаки. [21]
Полученные интегралы невозможно вычислить точно, поэтому интегрирование заменим суммированием. Разделим пролет на четное число равных участков так, чтобы сосредоточенные силы совмещались с точками деления, а распределенная нагрузка находилась в пределах участков. [22]
Полученный интеграл, обозначим его через /, можно привести к Г - функции. [23]
Полученный интеграл, преобразующий заданную апериодическую функцию времени в комплексную спектральную функцию от частоты, называют прямым преобразованием Фурье. [24]
Полученный интеграл не берется в конечном виде. Поэтому расчет ведется приближенно. [25]
Полученные интегралы в элементарных функциях не берутся. [26]
Полученный интеграл представляет собой наипростепщи. [27]
Полученные интегралы определены в области, где правые части исходных уравнений (6.41) удовлетворяют условиям теоремы Коши. [28]
Полученный интеграл представляем в виде суммы двух интегралов по слагаемым в квадратных скобках. [29]
Полученный интеграл называется обратным преобразованием фурье. [30]