Cтраница 1
Эффективные резонансные интегралы для U238 и Th232 изучены наиболее подробно и для расчета этих интегралов как функций концентрации горючего получены эмпирические формулы. [1]
Значение эффективного резонансного интеграла для гомогенной смеси природного урана с тяжелой водой равно 30 барн. Сечения рассеяния ядра урана 8 3 барн, молекулы тяжелой воды 15 3 барн. Полагая, что резонансным поглотителем является только уран, определить отношение числа атомов урана к числу атомов замедлителя в данной смеси. [2]
Зависимость эффективного резонансного интеграла в виде квадратного корня для гетерогенных систем аналогична зависимости в виде а ] / 2 для гомогенных систем. [3]
Следовательно, если концентрация горючего возрастает, эффективный резонансный интеграл уменьшается от своего максимального значения Зоо. [4]
Это выражение представляет собой обычную форму определения эффективного резонансного интеграла. Важно отметить, что этот результат применим только к системе с узкими резонансами. Как уже отмечалось, низкоэнергетические резонансы некоторых поглотителей недостаточно хорошо описываются этой моделью. Когда резонансы горючего широкие, то используется NRJA-приблшкенио. [5]
Из этого выражения видно, что, когда размеры блока возрастают, отношение AF / MF и эффективный резонансный интеграл уменьшаются. [6]
Если все резонансы горючего узкие по сравнению со средней потерей энергии при столкновении с атомом горючего, то при оценке эффективного резонансного интеграла асимптотическую формулу (10.110) можно использовать повсюду. [7]
Как уже отмечалось, ото делает относительно малой величину ар и эффективное сечение поглощения горючего а см. уравнение (10.18) ], следовательно, эффективный резонансный интеграл уменьшается, а вероятность нейтрону избежать резонансного захвата возрастает. [8]
Однако горючее в блочной системе ведет себя так, как если бы оно имело более высокую концентрацию, и, таким образом, в гетерогенной системе эффективное сечение поглощения аа и эффективный резонансный интеграл оказываются меньше, чем в гомогенной, а так как 2 м 2ГрТ, вероятность избежать резонансного захвата значительно улучшается. [9]
Методы расчетов резонансных интегралов, описанные в предыдущих параграфах этой главы, являются обобщением основных результатов некоторых наиболее поздних исследований теории расчета резонансных интегралов. В частности, так называемые NR - и NRIA-приближения могут быть использованы для получения первых оценок вклада в эффективный резонансный интеграл разрешенных резонансов. Для основных горючих материалов - U238 и Th232 - резонансы разрешены вплоть до 500 и 400 эв соответственно. [10]
Конечно, было ясно, что подобные теории весьма грубы, но из-за отсутствия надежных данных по сечениям была введена так называемая двучленная стандартная формула, которая получила всеобщее признание перед первой конференцией по мирному использованию атомной энергии в Женеве ( 1955 г.) В последовавших вслед за этим публикациях большого числа работ как в западных странах, так и в Советском Союзе обнаружилось существенное различие в аналитических выражениях резонансного интеграла для гетерогенных систем. Однако внимательное сравнение 198, 86 J этих формул показало, что для практически наиболее часто встречающихся размеров блоков горючего эти различия незначительны. С того времени было проделано много новых измерений детальной структуры резонансов важнейших реакторных материалов, и теперь стало возможным рассчитывать эффективный резонансный интеграл для гомогенных систем с точностью до нескольких процентов. [11]
Возможна ли самоподдерживающаяся цепная реакция на тепловых нейтронах в гомогенном растворе сульфата уранила ( UO2SO4) в тяжелой воде, если на один моль урана приходится 1000 молей тяжелой воды. D 2O) 0 510, сечение поглощения и рассеяния на молекулу тяжелой воды ста 0 92 мбарн и CTS 10 5 барн ( CTS - для надтепловых нейтронов), сечение поглощения ядра серы - 0 49 барн, эффективный резонансный интеграл равен 140 барн. [12]