Характерное время
Cтраница 3
Характерное время быстрого процесса представляет собой время, в течение которого протекает соударение частиц, и но порядку величины равно радиусу действия молекулярных сил, деленному на тенло-вую скорость молекул. Соответственно такой шкале времен кинетическое уравнение, определяющее закон эволюции распределения молекул, отвечает закономерностям медленного процесса. Поэтому мужпо понимать под закономерностями, описываемыми обычным кинетическим уравнением Больцмгшн, соответствующие установившимся в газе после некоторого начального возмущения, когда корреляционные возмущения благодаря действию межмоле-кулярпых сил быстро синхронизировались, а последующее изменение корреляций определяется лишь функцией распределения молекул. Такое огрубленное рассмотрение системы многих частиц в определенном смысле подобно переходу от микроскопических, кинетических, закономерностей к макроскопическим, гидродинамическим, когда для достаточно медленных процессов оказывается возможным вместо функции распределения молекулы но скоростям использовать лишь несколько простых средних характеристик. Метод Боголюбова представляет собой также перенос на теорию систем многих частиц методов нелинейной механики, которые позволяют далеко продвинуться тогда, когда возможно использовать осредненное описание для мелкомасштабных, быстро-перемепных движений. [31]
Характерное время слияния островов составляет примерно 20 лар-моровских периодов ионов. [32]
Характерное время поворота молекул весьма мало, так что выражение (8.5) в случае эффекта Керра имеет большую область применимости. [33]
Характерное время быстрого процесса представляет собой время, в течение которого протекает соударение частиц, и но порядку величины равно радиусу действия молекулярных сил, деленному на тенло-вую скорость молекул. Соответственно такой шкале времен кинетическое уравнение, определяющее закон эволюции распределения молекул, отвечает закономерностям медленного процесса. Поэтому мужпо понимать под закономерностями, описываемыми обычным кинетическим уравнением Больцмгшн, соответствующие установившимся в газе после некоторого начального возмущения, когда корреляционные возмущения благодаря действию межмоле-кулярпых сил быстро синхронизировались, а последующее изменение корреляций определяется лишь функцией распределения молекул. Такое огрубленное рассмотрение системы многих частиц в определенном смысле подобно переходу от микроскопических, кинетических, закономерностей к макроскопическим, гидродинамическим, когда для достаточно медленных процессов оказывается возможным вместо функции распределения молекулы но скоростям использовать лишь несколько простых средних характеристик. Метод Боголюбова представляет собой также перенос на теорию систем многих частиц методов нелинейной механики, которые позволяют далеко продвинуться тогда, когда возможно использовать осредненное описание для мелкомасштабных, быстро-перемепных движений. [34]
Характерные времена изменения импульса тока электронных и ионных пучков более чем на порядок превосходят величину Тг, поэтому в большинстве случаев пользуются однотемпе-ратурным приближением. [35]
Характерное время изменения магнитного поля, масштаб которого равен толщине конвективной зоны, довольно мало. [36]
Характерное время изменения структурных коэффициентов а велико по сравнению с периодом орбиты. [37]
Характерное время поперечного перемешивания тх ( время релаксации) должно быть достаточно мало в сопоставлении с характерным временем процесса. Например, для массопере-дачи с химической реакцией должно выполняться условие r, где тг - характерное время реакции. [38]
Характерное время существования термического пика определяется либо временем передачи энергии возбуждения от фотонной к электронной подсистеме, либо, если это более жесткий критерий, временем охлаждения за счет теплопроводности решетки. [39]
 |
Типичная осциллограмма болометрического сигнала ( верхняя кривая, синхронизированного с разрядным током. Давление 3 - 10 - тор, By, 30 вгс, / 90 кв. Развертка 100 мсек. [40] |
Характерное время выравнивания температуры болометра по его толщине можно оценить по формуле (25.5); оно оказывается порядка 10 мксек. Экспериментальные значения постоянной времени полной болометрической схемы, включая усилитель, превышают сделанную оценку, так как временное разрешение в этом случае уменьшается из-за действия паразитных емкостей. [41]
Характерное время термализации быстрой заряженной частицы в веществе лежит в пределах 10 - 12 - ь 10 - п с. В процессе торможения образуются горячие неравновесные электроны. Пространственное распределение температуры электронного газа повторяет распределение энергетических потерь частиц пучка. После термализации в течение те - 10 - п с устанавливается локальное термодинамическое равновесие между электронной и ионной подсистемой, а в течение Гц - 10 - 10 с выравнивается локальная ионная температура. [42]
Характерное время омического затухания азимутального поля имеет порядок не менее 104 лет. За это время жидкость ядра успевает в ходе своего западного дрейфа сделать не меньше пяти оборотов. Поэтому азимутальное поле В в ядре во много раз превышает дипольное поле. Более того, поле Вф должно быть достаточно сильным, чтобы тормозить неоднородное вращение. Буллард 124, 25 ] предположил, что азимутальное поле Эльзассера растет до Тех пор, пока сила Лоренца BtiBp / 4irRc ( Bp - меридиональное поле - апРя енностью примерно в 5 Гс) не уравновесит силы Кориолиса, ызванные конвективными движениями, т.е. В. [44]
Характерные времена существенного изменения популяций хищников и жертв сильно различаются, так что число хищников, по крайней мере в среднем, остается строго постоянным на протяжении жизни одного поколения жертв. [45]
Страницы: 1 2 3 4