Характерное время - диффузия
Cтраница 2
Тем самым процесс носит волновой характер. Частота волн а и Ъ равна 2зт / Р, а разность фаз должна быть пропорциональна ( с некоторым коэффициентом, зависящим от граничных условий) характерному времени диффузии магнитного поля и возрастать поэтому при удалении от области локализации источников. [16]
Перемешивание и диффузия слабых магнитных полей в газовом галактическом диске обусловлены турбулентностью межзвездного газа, в котором v 10 км / с и L 102 пс. Тогда при т L / v получаем т 3 1014 с 107 лет и г) т 0 6 1026 см2 / с. Характерное время диффузии на расстояние, равное шкале высот газового Диска ( оцениваемой в окрестностях Солнца как 200 пс), равно 6 1015 с, или 2 108 лет. Таким образом, слабое поле, захваченное газовым диском, должно быстро затухнуть и не может выдержать турбулентного перемешивания в течение времени жизни Галактики, оцениваемого как 10ю лет. [17]
 |
Газовая пушка. [18] |
При этом возможны скорости, развиваемые при запуске космических кораблей или при выведении спутников на орбиту. Ожидается, что газы быстро продиффундируют друг в друга. Однако фактически характерное время диффузии неожиданно большое. Для простоты предположить, что 5 м трубы полностью заполнены метаном, а остальные 5м - воздухом. [19]
Общепринятой [110] считается так называемая электроноде-фицитная структура, в которой каждый атом лития связан с тремя атомами углерода. В ряде работ также имеются указания [110, 113, 114] на то, что в реакциях литийалкилов с галоидными алкилами алкильные радикалы, образующиеся из литийорганических соединений, участвуют в реакции не в свободном виде, а в комплексе с материнским ассоциатом. Естественно ожидать, что характерное время диффузии такого комплекса значительно больше, чем для типичных РП. [20]
При полимеризации под действием привитых инициаторов ММА, полимер которого способен неограниченно набухать в собственном мономере, кинетика процесса совершенно иная ( см. рис. 5.2): полимеризация протекает практически с постоянной скоростью до весьма высоких конверсии. В этом случае диффузия мономера через полимер-мономерный слой, по-видимому, не лимитирует скорость процесса. В работе [233] оценивается характерное время диффузии мономера tl через этот слой. [21]
Азимутальная компонента поля В генерируется в области действия дифференциального вращения, полоидаль-ные компоненты - в области действия а. Связь между областями генерации осуществляется с помощью турбулентной диффузии. Период колебаний поля при этом определяется удвоенным характерным временем диффузии поля от одного источника к другому. [22]
Как показано в § 3.2, физическая причина ориентационной анизотропии состоит в стабилизации ориентации вектора ls путем диффузии примесных атомов или других дефектов решетки. Понятно, что эта же причина должна приводить и к стабилизации положения доменной границы в образце путем стабилизации вектора Ь в каждом участке самой доменной границы. При движении доменной границы этот процесс должен вызывать вязкостные эффекты с характерным временем диффузии. [23]
Как показано в § 3.2, физическая причина ориентационной анизотропии состоит в стабилизации ориентации вектора U путем диффузии примесных атомов или других дефектов решетки. Понятно, что эта же причина должна приводить и к стабилизации положения доменной границы в образце путем стабилизации вектора Ь в каждом участке самой доменной границы. При движении доменной границы этот процесс должен вызывать вязкостные эффекты с характерным временем диффузии. [24]
При этом учитываются не только градиентная молекулярная диффузия, но и термо -, и турбулентная диффузии, т.е. задача расчета X - f ( Z) требует учета и химии, и физики атмосферных процессов. Значимость диффузионного фактора возрастает с уменьшением X, т.е. с увеличением Z и уменьшением Z. Если же это произведение настолько велико, что для X характерное время жизни т 1 ДД8 ], намного меньше характерного времени диффузии, то членом Z / B ( B-42) для частицы X можно пренебречь. [25]
Порог для инициации микронеустойчивости в солнечной короне примерно равен 80 А / м2 и, похоже, единственное место, где он превышен - это интенсивные токовые концентрации, такие как токовые слои. Хейвартс и Куперус вывели различные режимы поведения токового слоя, зависящие от его длины и ширины. Они ввели короткий гидродинамический масштаб времени т l / cs 10 - 2 / / Т1 / 2 с, длинный гидродинамический масштаб времени TL L / cs 10 - 2L / T1 / 2 с, характерное время диффузии или джоулевого нагрева т / 2 / rj 10 - 9 / 2Т3 / 2 с, характерное время излучения ту p / ( n Q) 5 10 - 52 / / T2JB 02Q - 1 с и характерное время проводимости т р / 2 / ( Тх) с, при выводе которого предполагался баланс давлений поперек слоя. [26]
На этом этапе в теории вращения звезд возникает еще одна трудность. Если исключить звезды, вращение которых предполагается твердотельным, то трение между различными слоями с течением времени вызывает в конечном счете перенос момента количества движения. Поэтому, если не делать упрощающих предположений, то модели, не зависящие от времени, не способны дать хорошее приближение для дифференциально вращающихся звезд. Точнее говоря, если характерное время вязкой диффузии меньше, чем продолжительность жизни вращающейся звезды, то нужно учитывать перенос момента количества движения. [27]
Страницы: 1 2