Характерное время - рост
Cтраница 1
Характерное время роста r - у мы положим равным 10 - 8 с, а время спада-в три раза большим. На рис. 2.4 приведена зависимость а ( г) для ядерного взрыва мощностью 100 кт. [1]
 |
Изменение радиуса пузырька со временем.| Зависимость массовых концентраций компонентов в жидкой фазе от безразмерного времени т. [2] |
Поэтому характерное время роста пузырька оценивается временем t - 10 с. [3]
 |
Зависимость а от Г2 для различных q, кг / м3 ( р р2 Ю МПа. Г, 20 С. / - 0 1. г - 0 5. 3 - 2.| Зависимость а от р для различных q, кг / м3 ( Ti 20 С. Г2 - 10 С. [4] |
Оценим также характерное время роста капель. [5]
Эти условия позволяют сделать выбор приближения в зависимости от характерного времени роста пузырьков т, теплофизических параметров, величины перегрева. [6]
Оказывается, что для исследованных методом импульсного нагрева жидкостей это условие влечет за собой выполнение неравенства (6.11) для характерных времен роста пузырька больше 10 - 8 сек. Следовательно, модель ТС может применяться, когда скорость роста пузырьков ограничивается подводом тепла. [7]
Недостаток схемы Лабунцова заключается в слишком грубом подходе к описанию теплового влияния стенки. При анализе вскипания жидкости на импульсно нагреваемой стенке важную роль играет соотношение между высотой пузырька и толщиной слоя жидкости X, в котором за характерное время роста пузырька т проявляется тепловое влияние стенки. [8]
Масштабные факторы, связанные с характерным временем явления tx для пористых насыщенных пород могут быть определены в основном двумя физическими процессами. В частности, для хрупкораз-рушаемых пород процесс разрушения связан с характерным временем роста трещин. Поскольку скорость роста трещин при больших напряжениях близка к скорости звука то это время будет порядка / с, i. [9]
Для пароводяных сред при р 0 1 МПа, а2 0 03 для а 1 мм ( 2L 1 17) первая формула дает ю 1 200 с. При том же давлении, но при сс2 10 - 3 для а1 мм и 0 1 мм, так что состояние смеси лежит глубоко в области неустойчивости ( 2ь 1), вторая формула дает соответственно ft) 1 50 и 0 024 с. Видно, что для крупнодиспергированпых равновесных смесей ( я 1 мм), даже если из-за малых объемных концентраций паровых пузырьков смесь неустойчива, характерные времена роста возмущений велики, и равновесие нарушается медленно. [10]
Для пароводяных сред при; 0 1 МПа, а2 0 03 для а 1 мм ( 2L 1 17) первая формула дает ш 1 я 200 с. При том же давлении, но при сс210 - 3 д я а 1 мм и 0 1 мм, так что состояние смеси лежит глубоко в области неустойчивости ( 2L 1), вторая формула дает соот ютственно со 1 50 и 0 024 с. Видно, что для крупподиспергп юваиных равновесных смесей ( а 1 мм), даже если из-за малых объемных концентраций паровых пузырьков смесь неустойчива, характерные времена роста возмущений велики, и равновесие нарушается медленно. [11]
Все эти длинноволновые моды неустойчивы. Их образование в конечных системах невозможно, поскольку им соответствуют длины волн, превышающие размеры самой системы. Кроме того, поскольку характерное время роста этих возмущений меньше времени свободного падения, они должны начинаться с толчка, направленного внутрь. Таким образом, эти возмущения возникают только при достаточно специальных условиях. [12]
Для того, чтобы начал работать механизм динамо, необходимо иметь исходное хотя бы слабое затравочное поле. В лабораторных условиях проблема затравочных полей по существу отсутствует. Даже если отвлечься от земного магнитного поля, то, очевидно, всегда существуют малые возмущения, имеющие или флуктуационный характер, или вызванные внешними причинами. К тому же при экспоненциальном росте исходные поля могут быть сколь угодно малыми. Иначе обстоит дело в астрофизике, где речь идет о полях очень больших масштабов. Соображения о флуктуационных полях здесь могут быть неприменимы, характерное время роста поля может быть сравнимо со временем жизни Вселенной и логарифмические множители существенны. [13]
Страницы: 1