Cтраница 1
Линейный интеграл напряженности магнитного поля вдоль некоторого контура называют магнитодвижущей силой ( МДС) вдоль этого контура. [1]
Линейный интеграл напряженности магнитного поля вдоль какого-либо отрезка называется намагничивающей силой. [2]
Линейный интеграл напряженности магнитного поля Hgds V носит название магнитного напряжения. [3]
Следовательно, линейный интеграл напряженности магнитного поля, по замкнутому контуру вокруг кругового тока численно равен значению этого тока. [4]
МДС) и равная линейному интегралу напряженности магнитного поля в зазоре или полному току, приходящемуся на зазор; 5 - немагнитный воздушный зазор; 1 / 6 - коэффициент удельной магнитной проводимости зазора для области с равномерным полем. [5]
Согласно уравнению iHdl i, выражающему закон полного тока, линейный интеграл напряженности магнитного поля, взятый по замкнутому контуру, может рассматриваться как мера электрического тока, проходящего сквозь поверхность s, ограниченную этим контуром. Чтобы решить этот вопрос, необходимо воспользоваться этим же уравнением в дифференциальной форме. [6]
Согласно уравнению § Н d i, выражающему закон полного тока, линейный интеграл напряженности магнитного поля, взятый по замкнутому контуру, может рассматриваться как мера электрического тока, проходящего сквозь поверхность s, ограниченную этим контуром. Чтобы решить этот вопрос, необходимо воспользоваться этим же уравнением в дифференциальной форме. [7]
Это вытекает из закона полного тока. По какому бы пути ни был взят линейный интеграл напряженности магнитного поля снаружи кабеля, полная величина обойденного тока будет равна нулю, поскольку во внутреннем и наружном проводниках кабеля протекают равные токи различных направлений. Иначе говоря, интеграл типа ( 6 - 20) снаружи кабеля равен нулю при любых пределах. [8]
Это вытекает из закона полного тока. По какому бы пути ни был взят линейный интеграл напряженности магнитного поля снаружи кабеля, полная величина обойденного тока будет равна нулю, поскольку во внутреннем и наружном проводниках кабеля протекают равные токи различных направлений. Иначе говоря, интеграл типа ( 6 - 23) снаружи кабеля равен нулю при любых пределах. [9]
Магнитное поле вне кабеля отсутствует, так как сумма токов в прямом и обратном проводах равна нулю и, следовательно, равен нулю линейный интеграл напряженности магнитного поля, взятый по любому контуру, охватывающему весь кабель. Таким образом, остается учесть поток в изолирующем веществе и поток в теле внутреннего провода. Оба эти потока определяются только током i во внутреннем проводе. Рассматриваемый пример особенно интересен тем, что здесь необходимо рассчитать потокосцепление, которое определяется линиями магнитной индукции, проходящими в теле самого провода. [10]
Магнитное поле вне кабеля отсутствует, так как сумма токов в прямом и обратном проводах равна нулю и, следовательно, равен нулю линейный интеграл напряженности магнитного поля, взятый по любому контуру, охватывающему весь кабель. Таким образом, остается учесть поток в изолирующем веществе и поток в теле внутреннего провода. Оба эти потока определяются только током i во внутреннем проводе. Рассматриваемый пример особенно интересен тем, что здесь необходимо рассчитать потокосцепление, которое определяется линиями магнитной индукции, проходящими в теле самого провода. [11]
Исследуя электромагнитное поле, необходимо определять все величины, его характеризующие, в каждой точке пространства. Поэтому мы не можем удовлетвориться интегральной формой уравнений и должны представить их в дифференциальной форме. Выразим в дифференциальной форме первое уравнение Максвелла. Согласно этому уравнению линейный интеграл напряженности магнитного поля, взятый по замкнутому контуру, может рассматриваться как мера электрического тока, проходящего сквозь поверхность s, ограниченную этим контуром. Чтобы решить этот вопрос, необходимо ЕО: ПОЛЬ-ваться этим же уравнением в дифференциальной форме. Величина Дг зависит от размеров поверхности Дз. Чтобы получить вполне определенную величину, разделим правую и левую части равенства на As и найдем предел, к которому стремится отношение, когда As стремится к нулю, стягиваясь в точке А. [12]
Найдем выражение для индуктивности того же концентрического кабеля, полагая, что внутренний провод является прямым, а ла-ружный обратным. На рис. 3 - 9 изображено магнитное поле в таком кабеле. Магнитное поле вне кабеля отсутствует, так как сумма токов в прямом и обратном проводах равна нулю и, следовательно, равен нулю линейный интеграл напряженности магнитного поля, взятый по любому контуру, охватывающему весь кабель. [13]