Cтраница 2
Зцесь будет доказана теорема о двупараметрической асимптотике ФСР гиперболического векторного уравнения (I.I) или, что то же самое, его матричного аналога (1.2), для которого и формулируются окончательные результаты. Существенную роль в доказательстве играют полученные в § I оценки для решений вспомогательных интеграль - ных уравнений. Предполагается, что матрицы А и Ф не зави - сят от параметра / и, а матрица. [16]
Теперь достигнута полная аналогия между числителем и знаме нателем. Введем еще одно дальнейшее упрощающее предполо жение: будем считать, что отдельные двухцентровые интеграль. [17]
Какой геометрический и механиче -: кий смысл имеет эта задача для уравнения второго порядка. Означает ли в этом случае единственность решения задачи Коши, [ то через заданную точку ( х0, у0) проходит только одна интеграль - 1ая кривая. [18]
Разработана методика турбидиметрического титрования пентапласта ( ПТ) в системе циклогексанон-диэтиленгликоль при температуре 120 С с помощью модифицированного для этих целей фото-электротурбидиметра ФЭТ. Изучены образцы промышленных партий ПТ различных марок ( т ] привед. Построены интеграль -; ные и дифференциальные кривые МБР для них. Во всех слу-чаях наблюдалось унимодальное МБР. Для нескольких об-разцов ПТ построены также кривые МБР по результатам фракционирования. [19]
Запишите полную систему уравнений Макс - ленно друг от друга. Почему уравнения Максвелла в интеграль - Почему постоянные электрические и маг - ной форме являются более общими. [20]
В силу доказанной теоремы каждое особое решение уравнения ( 1) является дискриминантной кривой этого уравнения. Обратное неверно: не всякая дискрими-нантная кривая является особым решением. Поэтому для нахождения особых решений нужно найти все дискриминантные кривые уравнения ( 1) и выделить среди них те, которые являются особыми интеграль ными кривыми. [21]
Однако формула (2.19) справедлива только для стационарных токов, когда rot б 0, в то время как формулы (2.16) и (2.109) справедливы для любого распределения тока. Поэтому эти формулы будут использованы не только для расчета статических, но и переменных квазистационарных полей. В отличие от первого [ формула (2.95) ] при втором подходе удается выразить скалярный потенциал в явном виде через распределение токов [ формула (2.109) ], что крайне необходимо для замыкания систем интеграль ных уравнений, описывающих квазистационарные поля в проводящих средах ( см. гл. [22]