Cтраница 2
Физическая ( не техническая) область времен жизни радиоактивных ядер охватывает промежутки времени от сколь угодно больших до заметно превышающих характерное ядерное время пролета. [16]
Среднее время жизни составного ядра ( равное 10 - 14 - 10 - ш с) на много порядков превосходит ядерное время пролета тя. Одно и то же составное ядро может распадаться различными путями, причем характер этих путей и их относительная вероятность не зависят от способа образования составного ядра. [17]
Физическая ( не техническая) область времен жизни радиоактивных ядер охватывает промежутки времени от сколь угодно больших до заметно превышающих характерное ядерное время пролета. [18]
Во время бурных событий типа гелиевой вспышки в вы-рожденном ядре или вспышек в гелиевом слоевом источнике ( см. § 33) ядерное время в центральных областях или в гелиевом слое уменьшается Д величины, сравнимой к локальным тепловым временем. [19]
Множитель nib, где тп - масса заряженного пиона, вписан руками, чтобы получить правильную размерность и правильный порядок величины амплитуды: если ядерное время порядка 10 - 2 с поделить на G2m - 10 - 14, получится время порядка 10 - 10с - характерное время жизни гиперонов. [20]
Между первым этапом ядерной реакции и вылетом из составного ядра тех или иных частиц, как правило, проходит время, много большее так называемого ядерного времени. [21]
Барионы с отличной от нуля странностью в случаях, когда они обладают достаточно большой массой, способны распадаться по сильному взаимодействию и вследствие этого обладают ядерным временем жизни. [22]
Неустойчивость, ведущая к цепной реакции деления, по своей природе отличается от рассмотренных выше проявлений тепловой неустойчивости обусловленных уменьшением времени горения т из-за роста температурЬ1 Ядерное время деления зависит не от температуры, а от концентраций быстрых нейтронов при сверхкритической массе делящихся ядер. Тепловой характер этой неустойчивости проявляется в том, что в вырожденном веществе на начальных этапах развития цепной реакции относительный рост давления незначителен и гидродинамические движения и образование ударной волны происходит только после высвобождении всей энергии деления сверхтяжелых ядер. Такую неустойчивость можно назвать ядерно-тепловой. [23]
Если исключить распад я - ме она, то во всех остальных случаях скорость распада оказывается сравнительно малой, так что время жизни частиц на много порядков превосходит ядерные времена и достигает - 10 сек у К2 - мозоиов. Малость константы слабого взаимодействия, величина к-рой известна из р-распада, может объяснить большое время жизни мезонов. В конечном счете продуктами распада мезонов оказываются электроны и нейтрино. Особое положение занимает я - мезон, распад к-рого происходит на 2 у-кванта, и соответственно скорость распада определяется не слабыми, а электромагнитными силами. [24]
Усилению роли процессов излучения при ядерных столкновениях по сравнению с атомными столкновениями содействует также запутывание частицы в ядре, благодаря чему время, которое проводит падающая частица в ядре, оказывается относительно большим по сравнению с характерным ядерным временем. [25]
Как все теории составных частиц, теория Сакаты в ее настоящей форме не может дать какие-либо количественные предсказания, в частности, она неспособна ответить на вопрос - существуют ли, кроме уже известных нам, другие стабильные ( по шкале ядерного времени) частицы. [26]
Ядерное время т определяет скорость изменения хим. состава ( концентраций элементов) при ядерном горении. Ядерное время очень резко ( экспоненциально) зависит от темп-ры. В нормальных звездах, где поддерживается гидростатич. [27]
ЭПР и ЯМР представляют собой резонансные явления, и потому для их наблюдения необходимо выполнение условия wt 1, где т - время релаксации. Ядерные времена релаксации весьма велики ( часто они измеряются минутами), так что это требование никаких проблем не создает. Для электронов проводимости дело обстоит уже не так, и в этом одна из причин того, что в металлах трудно наблюдать ЭПР. [28]
ЭПР и ЯМР представляют собой резонансные явления, и потому для их наблюдения необходимо выполнение условия ют 1, где г - время релаксации. Ядерные времена релаксации весьма велики ( часто они измеряются минутами), так что это требование никаких проблем не создает. Для электронов проводимости дело обстоит уже не так, и в этом одна из причин того, что в металлах трудно наблюдать ЭПР. [29]
Самым удивительным в явлении радиоактивности являются колоссальные в масштабах микромира времена жизни радиоактивных ядер. Действительно, характерное ядерное время ( см. гл. А на 1038 1 обороте ядро вдруг испускает а-частицу. Очевидно, что должны существовать какие-то очень специфические физические причины, за счет которых ядро существует в течение таких поистине гигантских промежутков времени и потом все-таки самопроизвольно распадается. [30]