Cтраница 2
Интегрирование по X, в отличие от одномерного случая, вообще говоря, не можег быть выполнено. [16]
Интегрирование по ж4 производится опять по замкнутому контуру вокруг L. При этом нужно помнить, что L теперь уже не простои полюс, а полюс второго порядка яодинтегральнои функции. [17]
Интегрирование средней по времени интенсивности по поверхности постоянной фазы позволяет найти общую мощность, которая ранее была определена по радиационному давлению. [18]
Интегрирование обычно определяется так. Говорят, что это есть суммирование всех значений дифференциального выражения X dx, если переменному х придавать последовательно все отличающиеся друг от друга на разность dx значения, начиная от некоторого данного значения вплоть до х; разность же эту нужно считать бесконечно малой. Таким образом, этот способ представления интегрирования подобен тому, согласно которому в геометрии линии мыслятся как совокупности бесчисленных точек. [19]
Интегрирование этого уравнения дает 1х ц, так что теперь из переменного и можно определить х1), откуда далее находим у их. [20]
Интегрирование этого уравнения может быть выполнено при помощи логарифмов и углов. Но лишь благодаря случаю, который едва ли можно было заранее предвидеть, эта подстановка привела к желательной цели, и потому эта задача большой пользы принести не может. [21]
Интегрирование этого уравнения очевидно. [22]
Интегрирование этих уравнений без указанного приведения а) представляется весьма затруднительным. [23]
Интегрирование, следовательно, удается, когда g - iz - 2if, где г - положительное целое число. [24]
Интегрирование по-прежнему проводим по т, понимая под t фиксированный момент времени, в который требуется найти ток. [25]
Интегрирование ведется с помощью метода Рунге-Кутта. [26]
Интегрирование по z в (9.7.4) ведется по поверхности х asinKz от - оо до оо. Интегрирование по / 3 также ведется от - ос до оо. [27]
Интегрирования этой задачи удается избежать при анализе устойчивости оболочки в упрощенной постановке, когда пренебрегается как докритическими деформациями, так и моментностью основного состояния. [28]
Интегрирование по области А членов, содержащих особенности при z x0, не вызывает серьезных затруднений. Действительно, хотя особенность типа 1 / г является сильной, после интегрирования вдоль линейного элемента 5 она, как будет показано ниже, становится слабой, и, следовательно, проблем с интегрированием во области А, например в уравнении (3.10), не возникает. Этот интеграл, следовательно, нужно понимать в смысле Ряавного значения интеграла по Коши с дополнительным свобод - ЙЬщ членом, обусловленным особенностью. [29]
Интегрирование в (13.29) выполняется по переменной х, определяющей направление внешней нормали. В линейном случае, который соответствует уравнению (13.27), объемный интеграл в (13.29) обращается в нуль и при решении задачи требуется лишь провести дискретизацию границы. Однако при решении задач для уравнения (13.28) необходимо вводить объемные ячейки подобно тому, как это делалось в гл. [30]