Cтраница 1
Для характеристики поведения плазмы во времени были введены две величины - энергетическое время Те и время жизни частиц тр. В оптимальных устойчивых режимах были достигнуты энергетические времена удержания te - 20 -мсек. Ионное время жизни, в предположении кулоновского обмена энергией, является неоклассическим для интервала плотностей плазмы, отвечающего области плато на кривой Галеева - Сагдеева. Вся совокупность данных, относящихся к временнйм характеристикам процесса, решительно противоречит формуле Бома. [1]
Для характеристики поведения плазмы во времени были введены две величины - энергетическое время Те и время жизни частиц тр. В оптимальных устойчивых режимах были достигнуты энергетические времена удержания te - 20 -мсек. Ионное время жизни, в предположении кулоновского обмена энергией, является неоклассическим для интервала плотностей плазмы, отвечающего области плато на кривой Галеева - Сагдеева. Вся совокупность данных, относящихся к временнйм характеристикам процесса, решительно противоречит формуле Бома. [2]
В настоящей работе мы хотим предложить возможный механизм торможения, связанный с аномальной вязкостью плазмы в токамаке. Эта вязкость естественным образом следует из системы уравнений, недавно предложенной в работе [3] для самосогласованного описания процессов переноса в токамаке. Полученное выражение для времени торможения оказывается пропорциональным энергетическому времени. [3]
Оценим характерные значения величин. Для этого сначала напомним смысл критерия Лоусона, который связывает необходимые параметры плазмы с временем удержания для инициирования термоядерной реакции. Пусть 8Я - энергия, выделяющаяся при ядерном взаимодействии двух ионов; огя - сечение реакции и тэ - энергетическое время удержания. [4]