Cтраница 1
Энергетические времена жизни в тех же характерных режимах составляют около 0 1л сек, что в 10 раз превышает оценки, основанные на формуле Бома, и удовлетворительно согласуется с расчетами, основаннымина квазикласеическом механизме диффузии. [1]
Энергетическое время жизни ТЕС - 4 мс близко к неоклассическому. [2]
В самом деле, энергетическое время жизни ТЕ должно выражаться в виде произведения некоторого характерного для плазмы времени т на произвольную функцию от безразмерных величин. Величина т должна иметь бесстолкновительный характер, вместе с тем она может быть связана только с движением вдоль силовых линий, так как эмпирическая величина Хе не зависит от магнитного поля. [3]
Результаты эксперимента свидетельствуют об увеличении энергетического времени жизни. Это может быть связано с эффективным нагревом. С другой стороны, энергетическое время жизни может увеличиваться за счет стабилизации магнитно-звуковой волной наиболее опасных неустойчивостей, приводящих к выносу тепла на стенки системы, например дрейфовых неустойчивостей. Возможно также одновременное действие этих факторов. [4]
Экспериментальные и вычисленные по формуле Бома значения энергетического времени жизни частиц на установке Стелларатор-С. [5]
Величина С имеет смысл т, где TF - выраженное в относительных единицах энергетическое время жизни, а именно энергетическое время жизни ТЕ, он принято за единицу. [6]
Величина С имеет смысл т, где TF - выраженное в относительных единицах энергетическое время жизни, а именно энергетическое время жизни ТЕ, он принято за единицу. [7]
Получено выражение для коэффициента вязкости, связанного с микротурбулентностью плазмы. Соответствующая сила торможения пропорциональна энергетическому времени жизни и может объяснить аномально быстрое затухание вращения плазмы в токамаке. [8]
Результаты эксперимента свидетельствуют об увеличении энергетического времени жизни. Это может быть связано с эффективным нагревом. С другой стороны, энергетическое время жизни может увеличиваться за счет стабилизации магнитно-звуковой волной наиболее опасных неустойчивостей, приводящих к выносу тепла на стенки системы, например дрейфовых неустойчивостей. Возможно также одновременное действие этих факторов. [9]
Этот, пожалуй, один из наиболее простейших и поэтому довольно популярный скейлинг был получен на установке ALCATOR-A, где благодаря возможности варьирования магнитного поля можно было изменять в очень широких пределах плотность. В результате было показано, что именно плотность плазмы, а не другие ее параметры ( температура, магнитное поле, ток) влияют на время удержания энергии плазмы. А именно, энергетическое время жизни на этой установке оказалось просто пропорциональным плотности плазмы. [10]
При выключении инжектора скорость вращения быстро затухает. Время затухания не может быть объяснено неоклассической теорией, и наиболее вероятным в настоящее время считается механизм торможения вращения при трении о нейтральный газ. Однако и в этом случае теоретическое время торможения в несколько раз превышает экспериментальное. Кроме того, таким механизмом торможения трудно объяснить экспериментальный факт, что время торможения порядка энергетического времени жизни плазмы. [11]
Один из них, по-видимому, наиболее разработанный, состоит в том, что достаточно плотная и горячая плазма удерживается в магнитной ловушке типа Токамак в течение промежутка времени, определяемого критерием Лоусона ( см. гл. Для проведения термоядерной реакции необходимо создать в этом случае систему очень больших размеров с сильным магнитным полем. Далее размеры гипотетического реактора выбираются из тех соображений, что процессы потерь описываются уравнениями типа уравнения теплопроводности, поэтому энергетическое время жизни увеличивается пропорционально я2, где а - характерный размер системы. [12]