Cтраница 1
Интегрирование последнего уравнения не представляет труда. [1]
Интегрирование последнего уравнения выполняется по общему правилу [ ср. [2]
Интегрирование последнего уравнения позволяет определить необходимую поверхность мембраны. Упрощенная методика расчета представлена в рассмотренном ниже примере. [3]
Интегрированием последнего уравнения по х в пределах от 0 до 1Р определяем мощность, расходуемую по всей длине конической щели в полоске единичной ширины. [4]
Для интегрирования последнего уравнения, очевидно, может быть применен опять-таки метод ВКБ. [5]
После интегрирования последнего уравнения и учета начальных условий получаем закон движения. [6]
Такая зависимость получилась бы при интегрировании последнего уравнения в предположении, что А не зависит от температуры. [7]
Концентрация вещества В на любом расстоянии от А может быть найдена интегрированием последнего уравнения. [8]
Концентрация вещества В на любой расстоянии от А может быть найдена интегрированием последнего уравнения. [9]
Если в процессе массопередйчи количества перерабатываемых потоков О и L остаются неизменными, то интегрирование последнего уравнения в пределах заданных концентраций приводит к уравнению прямой, проходящей через две точки. [10]
Все задачи настоящей главы решались по следующей схеме: 1) вывод дифференциального уравнения первого порядка для потока количества движения; 2) интегрирование этого уравнения; 3) подстановка в полученное уравнение закона вязкости Ньютона с целью вывода дифференциального уравнения первого порядка относительно скорости; 4) интегрирование последнего уравнения для получения профиля скорости. Другая схема решения состоит из следующих этапов: 1) вывод дифференциального уравнения первого порядка для потока количества движения; 2) подстановка в это уравнение закона вязкости Ньютона для получения дифференциального уравнения второго порядка относительно скорости; 3) интегрирование последнего уравнения и нахождение профиля скорости. Применяя второй метод решения, подставить выражение (2.13) в уравнение (2.9) и выполнять действия в последовательности, указанной выше, до тех пор, пока не будет получено распределение скорости. [11]
Таким образом, нам нужно знать лишь величину ДЯжш и иметь аналитические выражения для молярных изобарных теплоемко-стей веществ, участвующих в реакции. Поскольку в уравнении (20.33) содержатся лишь операции, выполняемые при постоянном давлении р0 - 1 атм, эти выражения будут зависеть только от Т, так что интегрирование последнего уравнения осуществляется без труда. [12]
Все задачи настоящей главы решались по следующей схеме: 1) вывод дифференциального уравнения первого порядка для потока количества движения; 2) интегрирование этого уравнения; 3) подстановка в полученное уравнение закона вязкости Ньютона с целью вывода дифференциального уравнения первого порядка относительно скорости; 4) интегрирование последнего уравнения для получения профиля скорости. Другая схема решения состоит из следующих этапов: 1) вывод дифференциального уравнения первого порядка для потока количества движения; 2) подстановка в это уравнение закона вязкости Ньютона для получения дифференциального уравнения второго порядка относительно скорости; 3) интегрирование последнего уравнения и нахождение профиля скорости. Применяя второй метод решения, подставить выражение (2.13) в уравнение (2.9) и выполнять действия в последовательности, указанной выше, до тех пор, пока не будет получено распределение скорости. [13]
Измеряя величину IK при разной температуре и постоянном Аф, можно на основании экспериментальных данных определить А. Величина А может быть названа реальной энергией активации. Но А является функцией температуры. Поэтому в общем случае нельзя ожидать простой линейной зависимости между In IK и 1 / Т, обычно наблюдаемой для химических реакций. Такая зависимость получилась бы при интегрировании последнего уравнения в предположении, что А не зависит от температуры. [14]