Cтраница 2
Для решения систем нелинейных конечных уравнений используют диакоптический вариант метода Ньютона с контролем сходимости итерационного процесса отдельно по выделенным фрагментам. Выполнение условий сходимости в 1 - м фрагменте является основанием для прекращения вычислений по уравнениям этого фрагмента. Очевидно, что раздельное интегрирование означает и раздельное решение подсистем ЛАУ, относящихся к отдельным фрагментам. [16]
Эти три уравнения похожи по форме. Оно приведено в такой форме для того, чтобы подчеркнуть, что для каждого значения Г / РО необходимо проводить раздельное интегрирование, так как интеграл включает в себя z / L. Этот вопрос упоминался в предыдущих разделах и будет обсужден более подробно ниже. [17]
При небольших скоростях течения ( Я, 1) величина Я, не является определяющим параметром. Тогда уравнение энергии ( 175) интегрируется и определяется распределение температуры торможения вдоль канала. Именно такой подход обычно используется при рассмотрении движения несжимаемой жидкости в канале постоянного сечения. При изучении движения сжимаемого газа раздельное интегрирование уравнений энергии и количества движения невозможно, так как коэффициент теплоотдачи в этом случае зависит от скорости газа. [18]
При небольших скоростях течения ( А, С 1) величина Я не является определяющим параметром. Тогда уравнение энергии ( 175) интегрируется и определяется распределение температуры торможения вдоль канала. Именно такой подход обычно-используется при рассмотрении движения несжимаемой жидкости в канале постоянного сечения. При изучении движения сжимаемого газа раздельное интегрирование уравнений энергии количества движения невозможно, так как коэффициент теплоотдачи в этом случае зависит от скорости газа. [19]
В ряде последовавших за этим работ это допущение было снято. В последнем случае принималось, что радиальные и поперечные движения не связаны друг с другом и что решение задачи может быть получено с помощью раздельного интегрирования двух различных уравнений распространения волн. [20]