Cтраница 1
При изучении фотолюминесценции необходимо знать временные характеристики излучательных и конкурирующих с ними безызлучательных процессов дезактивации возбужденных состояний. Для излучательных процессов характерны следующие временные интервалы. Время фосфоресцентных состояний находится в пределах от 10 - 3 до 102 с. Безызлуча-тельные переходы из верхних возбужденных состояний происходят за время порядка 10 - 12 с. Скорость внутренней конверсии с нижнего возбужденного синглета в основное состояние часто сравнима со скоростью флуоресценции. Интеркомбинационная конверсия из нижнего синглетного состояния протекает за время порядка излучательного времени флуоресценции. [1]
Для преодоления этого затруднения в случае КЯ Кэш и др. измеряли разность / ц - / j между интенсивностями излучения, поляризованного параллельно ( / ц) и перпендикулярно ( 7 j) к возбуждающему лазеру. Рассмотрев вероятности оптических переходов для света, поляризованного вдоль направлений [100] и [110] ( в плоскости КЯ), они показали, что в / ц - / j доминируют переходы возбужденных электронов с fey, параллельным поляризации лазера. Результаты для fey, параллельного направлениям [10] и [11] в КЯ, показаны на рисунках 9.12 б-г темными и светлыми кружками. На тех же рисунках соответствующие теоретические дисперсионные кривые представлены как сплошные и штриховые. При малых значениях k слабая горячая люминесценция маскируется интенсивной термализованной люминесценцией. На горячую люминесценцию в легированной яме это не влияет, поскольку она характеризуется более короткими излучательными временами. Данные, представленные на рис. 9.12 светлыми кружками, были получены для этих асимметрично связанных квантовых ям. Экспериментальные точки довольно хорошо воспроизводят обращение масс, предсказанное теорией результат антипересечения между зонами тяжелых и легких дырок. [2]