Пролетное время

Cтраница 1

Пролетное время для тг-мезонов в условиях задачи составляет 40 3 10 - 9 сек. Масса антипротона равна 1870 / ие. [1]

Коэффициент пролетного времени Т характеризует полноту использования ускоряющего поля, и поэтому его стремятся сделать достаточно близким к единице. С другой стороны, величина Ег ограничена сверху опасностью пробоев. Поэтому стремятся сделать отношение EM / E-L не слишком малым. [2]

Так как пролетное время t антипротона и я - - мезона с данным импульсом из-за большого отличия в массе значительно отличается ( 5ЫО - 9 сек и 40 - 10 - 9 сек соответственно), то отбор по времени пролета в принципе позволяет надежно отсортировывать я-мезонные импульсы от импульсов, обусловленных прохождением антипротонов. [3]

Так как пролетное время антипротона и лг-ме-зона с данным импульсом из-за большого различия в массе значительно различается ( 51 - Ю-9 и 40 - Ю 9 сек соответственно), то отбор по времени пролета в принципе позволяет надежно отсортировывать я-мезонные импульсы от импульсов, обусловленных прохождением антипротонов. Однако я - - мезонов очень много, поэтому велика вероятность того, что при последовательном прохождении через систему двух я - - мезонов в счетчиках С1 и С2 возникнут импульсы со сдвигом, соответствующим времени пролета антипротона. [4]

При равенстве пролетного времени периоду высокочастотного напряжения, когда на экране получается окружность, имеет место своеобразный резонанс. [5]

Метод измерения пролетного времени, разработанный Стюартом и Be нером [76, 77], основан на эмиссионной спектроскопии. На мишень, помещенную в плазму низкого давления и высокой концентрации, подается импульс отрицательного напряжения длительностью 1 мкс, так что атомы мишени распыляются в виде пакета. Испускаемые атомы в основном нейт ральны и находятся в невозбужденном состоянии, однако в результате столкновений с электронами плазмы они возбуждаются и испускают свои характеристические спектры. Пакет атомов, перемещаясь в определенном направлении, вследствие распределения атомов по скоростям размывается в пространстве. Распределение фотонов по времени можно легко перевести в распределение распыленных атомов по скоростям или по энергиям. Подтверждение данных, полученных методом пролетного времени, оказалось возможным с помощью другой спектроскопической методики, а именно: путем наблюдения допплеровского сдвига спектральных линий распыленных и возбужденных атомов, когда они двигаются в направлении к спектрографу. [6]

Разрешением по пролетному времени нейтронного селектора называется отношение Дт / L, где Дт Дтг Дт2 - суммарная длительность нейтронного импульса ( Дт) и интервала времени, в течение которого счетчик регистрирует нейтроны ( ширина канала Дт2); L - пролетное расстояние. [7]

Диаграмма, иллюстрирующая появление отрицательного сопротивления за счет фазового сдвига. [8]

Предположим, что пролетное время носителей в точности равно половине периода колебаний некоторой частоты. [9]

Схематическое изображение распределения избыточных носителей заряда в различные моменты времени выключения структуры. - в момент t0. 2 - ti. 3 - ty, 4 - t. 5 - tt, 6 - t1. [10]

Это приближение справедливо при малых пролетных временах через р-базу. [11]

Схема ЛПД типа p - i - n и распределение напряженности поля по структуре. [12]

В этом случае следует учитывать пролетное время как электронов, так и дырок. [13]

Осциллограмма интенсивности линии Н и осциллограммы потока атомов перезарядки различных энергий. [14]

Заметим, что точность измерения пролетных времен составляла примерно 0 2 мксек. Для подавления шумов от плазмы была разработана специальная конструкция пробника ( рис. 26.36), регистрирующего приходящий сигнал на фоне флук-туационных помех путем накопления ряда полезных сигналов от последовательности начни импульсов зондирующего пучка. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5