Интенсивность - рентгеновское излучение
Cтраница 1
Интенсивность рентгеновского излучения зависит от ряда факторов. [1]
 |
Схема рассеяния рентге - ВЗеМОГО КОЛбблЮЩеЙСЯ ЧЗС-новских лучей электронами тицей с ЭЛеКТрИЧ6СКИМ 33. [2] |
Интенсивности рентгеновского излучения ( как и любого другого излучения электромагнитной природы) относятся между собой как квадраты амплитуды соответствующих электрических или магнитных полей. [3]
Интенсивность рентгеновского излучения никогда не бывает постоянной, однако в хороших спектрографах флуктуации интенсивности Oi6bi4HO пренебрежимо малы. Детектор мгновенного действия может обнаружить такие флуктуации, а аккумулирующий детектор нечувствителен к ним. Химику-аналитику обычно желательно, чтобы эти флуктуации были сглажены; другими словами, он обычно заинтересован в интегрировании интенсивности за определенный промежуток времени. При непостоянной скорости счета детектор аккумулирующего действия интегрирует импульсы. [4]
Интенсивность рентгеновского излучения, генерируемого в мишени, достигает максимального значения при полном открытии коллиматора и близка к нулю, когда коллиматор полностью перекрывает рабочий пучок - частиц. [5]
Интенсивность рентгеновского излучения тонких объектов пропорциональна массе вещества, облучаемого зондом. Для пленок с массовой толщиной менее 1 мг / см2 зависимость интенсивности линий от толщины объекта линейна для разных значений энергии зонда. В тонком слое размер зоны взаимодействия электронного пучка с веществом соизмерим с диаметром зонда. Таким образом, локальность анализа тонкой пленки определяется возможностью фокусировки зонда. [6]
 |
Обнаружение элементов с использованием тяжелой и легкой матриц. [7] |
На интенсивность рентгеновского излучения существенное влияние оказывает матричный эффект ( см. стр. Поэтому в количественном анализе анализируемую пробу необходимо сравнивать со стандартными пробами по возможности такого же химического состава. [8]
Поскольку интенсивность рентгеновского излучения, возникающего под действием ( 3-частиц, и эффективность флуоресцентной конверсии составляют всего несколько процентов, то вклад флуоресцентного рентгеновского излучения в полный выход рентгеновского излучения, вероятно, меньше, чем ошибки, возникающие при расчете последнего. [9]
Ослабление интенсивности рентгеновского излучения за счет комптон-эффекта характеризуется линейным о или массовым ттст / р коэффициентами ослабления. [10]
Распределение интенсивности рентгеновского излучения по длинам волн включает в себя сплошной спектр, ограниченный со стороны коротких волн предельной волной Am, и характеристический спектр, состоящий из отдельных пиков. [11]
Изменение интенсивности рентгеновского излучения во времени зависит как от конструкции трубки, так и от схемы разрядного контура. Характерные осциллограммы излучения, полученные с помощью сцинтилляционного кристалла и фотоумножителя ( разд. Осциллограммы а - в представляют собой пример временного изменения интенсивности источников рентгеновских импульсов, основанных на использовании пробоя в вакууме. [12]
 |
Исследования интенсивности распределения рентгеновского излучения по глубине канала проплавления. [13] |
Максимум интенсивности рентгеновского излучения РД регистрируется из области канала проплавления, приближенной ко дну канала. Чтобы обеспечить надежный контроль глубины проплавления в процессе сварки, необходимо определить рабочее положение РД над свариваемым изделием. [14]
 |
Зависимость магнитной проницаемости от содержания углерода в стали. [15] |
Страницы: 1 2 3 4