Cтраница 1
Среднее время оседлой жизни обратно пропорционально вероятности перехода частицы на место дырки, а дырки - на место частицы. [1]
Это среднее время оседлой жизни молекул резко убывает с уменьшением положительного давления и особенно с ростом отрицательного давления и с повышением температуры. [2]
Во время кристаллизации увеличивается среднее время оседлой жизни молекул жидкости ( II. Кристаллизация единицы массы, жидкости сопровождается выделением некоторого количества теплоты - удельной теплоты кристаллизации - равной удельной теплоте плавления. [3]
Во время кристаллизации увеличивается среднее время оседлой жизни молекул жидкости ( 11.1.6.8), упорядочивается их движение, которое постепенно превращается в тепловые колебания около некоторых средних положений - узлов кристаллической решетки. Для любой химически чистой жидкости этот процесс идет при постоянной температуре кристаллизации ТК. Кристаллизация единицы массы жидкости сопровождается выделением некоторого количества теплоты - удельной теплоты кристаллизации - равной удельной теплоте плавления. [4]
Во время кристаллизации увеличивается среднее время оседлой жизни молекул жидкости ( 11.1.6.8), упорядочивается их движение, которое постепенно превращается в тепловые колебания около некоторых средних положений - узлов кристаллической решетки. Кристаллизация единичной массы жидкости сопровождается выделением некоторого количества теплоты - удельной теплоты кристаллизации, - равной удельной теплоте плавления. [5]
Графики зависимости вероятности переселения и среднего времени оседлой жизни частицы от температуры изображены на рис. 34.2. Видно, что сростом температуры среднее время оседлой жизни очень быстро убывает, а вероятность переселения частицы на место дырки растет. [6]
Графики зависимости вероятности переселения и среднего времени оседлой жизни частицы от температуры изображены на рис. 34.2. Видно, что с ростом температуры среднее время оседлой жизни очень быстро убывает, а вероятность переселения частицы на место дырки растет. [7]
Графики зависимости вероятности переселения и среднего времени оседлой жизни частицы от температуры изображены на рис. 34.2. Видно, что сростом температуры среднее время оседлой жизни очень быстро убывает, а вероятность переселения частицы на место дырки растет. [8]
Графики зависимости вероятности переселения и среднего времени оседлой жизни частицы от температуры изображены на рис. 34.2. Видно, что с ростом температуры среднее время оседлой жизни очень быстро убывает, а вероятность переселения частицы на место дырки растет. [9]
Коэффициент D зависит от свойств жидкости, свойств диффундирующих частиц, температуры. Его численное значение выражается формулой D а2 / ( Зт), где а - среднее перемещение молекул ( среднее расстояние между молекулами), г - среднее время оседлой жизни молекулы. [10]
Диффузия в твердом теле описывается уравнением Фика (52.12), однако коэффициент диффузии D определяется другими факторами. Главную роль в диффузии играет движение вакансий. Обозначим: т - среднее время оседлой жизни атома в узле решетки, rf - смещение атома при перескоке. Ясно, что d примерно равно основным периодам кристаллической решетки. [11]
В линейных полимерах молекулярная сетка вследствие низкой энергии образующих ее связей очень чувствительна к внешним воздействиям. Узлы такой сетки постоянно разрушаются и возникают вновь, флуктуируя по объему образца. Концентрация подобных узлов и скорость их перемещений по объему образца ( или среднее время оседлой жизни) в отсутствие механического поля есть однозначная функция температуры во всех трех состояниях полимера - стеклообразном, высокоэластическом и вязкотекучем. В переходной области из стеклообразного в высокоэластическое состояние из-за кооперативного характера этого процесса концентрация узлов и среднее время их оседлой жизни будут наряду с температурой определяться также масштабом кооперативности перехода. [12]
Фишер [43] предлагает для всякой жидкости различать три типа структур в зависимости от времени усреднения. Для быстрых процессов ( рассеяние электронов) с характерным временем, много меньшим среднего периода колебания атомов, существенна мгновенная структура жидкости. Для процессов, характерное время которых много больше среднего периода колебания атомов, но много меньше среднего времени оседлой жизни атома во временном положении равновесия, существенна средняя структура ближнего окружения атома, получающаяся усреднением мгновенной структуры по периоду колебаний. Для медленных равновесных процессов существенна средняя структура ближнего окружения атома, полученная усреднением мгновенной структуры по среднему времени оседлой жизни атома. [13]
Примерно в 1923 г. мы с Ю. Б. Харитоном занимались вопросами так называемой критической адсорбции, и Яков Ильич принимал самое живое участие в обсуждении наших результатов и в планировании дальнейших опытов. Именно в этой работе в приложении к изучению поведения адсорбированного на некоторой певерхности атома он ввел представление о среднем времени оседлой жизни атомов, применив для определения этого времени знаменитую больцмановскую формулу. Уже позднее, в 1926 г., свои соображения о поведении атомов на поверхности он обобщил и на атомы в объеме - возникла френкелевская теория теплового движения, диффузии и вязкости в твердых и жидких телах. Двадцатилетние исследования в этой области были обобщены Яковом Ильичом в уникальной монографии Кинетическая теория жидкостей, создание которой можно по праву считать научным подвигом ученого. [14]
Френкель образно назвал временем оседлой жизни. Затем она перескакивает на место дырки и присоединяется к другому псевдоядру. Эти процессы происходят случайным образом, разные частицы переходят из одного состояния в другое в течение разных промежутков времени, но при огромном числе частиц можно ввести понятие о среднем времени оседлой жизни т как о промежутке времени, в течение которого не меняется структурная конфигурация псевдоядер, характеризующая ближний порядок. [15]