Cтраница 3
Мы видели, что интенсивность источников, заключенных в некотором элементе объема, равна увеличению количества Жидкости в этом объеме, происходящем из-за увеличения ее плотности, плюс избыток вытекающей из объема жидкости над втекающей. Это справедливо также и для конечных объемов. Этот избыток может быть выражен в виде интеграла, распространенного по поверхности, ограничивающей наш объем, и представляющего поток через поверхность. [31]
Рассмотрим вопрос об определении интенсивности источника с точки зрения регрессионного анализа. Пусть мы располагаем двумя измерениями интенсивности источника. [32]
Функция f является мерой интенсивности источников, которые могут бш распределены непрерывно или сосредоточены в отдельных точках. Во всякое случае функцию f нужно считать наперед заданной, притом так, чтобы на бесконечности она достаточно быстро стремилась к нулю. [33]
Для уменьшения случайных колебаний интенсивности источника света ( из-за неравномерного поступления пробы и вследствие других причин) суммируют световой поток в течение всего времени горения разряда. При этом отдельные колебания интенсивностей усредняются и точность повышается. Время горения источника света ( выдержка) при количественном анализе не должно быть слишком коротким, даже если источник света имеет высокую яркость. Обычно удобно делать выдержки около 20 - 30 сек. [34]
Для уменьшения случайных колебаний интенсивности источника света ( из-за неравномерного поступления пробы и вследствие других причин) суммируют световой поток в течение всего времени горения разряда. При этом отдельные колебания иптенсивностей усредняются и точность повышается. Время горения источника света ( выдержка) при количественном анализе не должно быть слишком коротким, даже если источник света имеет высокую яркость. Обычно удобно делать выдержки около 20 - 30 сек. [35]
Интенсивность люминесценции люмогена, пропорциональную интенсивности источника, регистрируют с помощью ЭПП-09. Затем на место пластинки люмогена устанавливают кювету с исследуемым раствором и вновь записывают интенсивности люминесценции последнего. Зависимость отношения значений интенсивностей люминесценции исследуемого вещества и люмогена от длины волны и представляет собой спектр возбуждения. [36]
Если в локальной области пространства интенсивность источника ( стока) к некоторой величины А равна нулю к 0, то говорят о локальном сохранении А. Если к 0, то речь идет о локальном производстве А. [37]
В точечных источниках, где интенсивность источника бесконечно велика, уравнение Цауссона теряет смысл. [38]
Для описанных выше реакторных условий рассчитанные интенсивности источников являются вполне реальными и указывают на возможные масштабы проблем, связанных с отложением наведенной активности. [39]
Интегральный член этого уравнения выражает интенсивность источника тепловых нейтронов, причем в этом члене уже учтена связь, существующая между поглощением и интенсивностью источника быстрых нейтронов. [40]
Определение интенсивности ЭМИ по сумме интенсивностей источников, если их несколько, тоже имеет свои сложности. Действительно, вероятность скрещивания лучей двух-трех антенн с обычными параметрами диаграмм не пре. [41]
Помимо проблемы, связанной с интенсивностью источника, было также обнаружено, что шум атомизатора имеет первостепенную важность при работе с пламенами и электротермическими атомизаторами в области спектра выше 300 нм. Из всех шумов, имеющих место во флуоресцентной установке, доминирует, вероятно, общий дробовой шум фотодетектора, при условии что рассеянием можно пренебречь. [42]
При этом будем считать, что интенсивности источника и стока Q по величине одинаковы. [43]
Дивергенция является скалярной величиной, характеризующей интенсивность источников или стоков поля. Те точки поля, где div A0, называются стоками поля; векторные линии сходятся к этим точкам; те точки, где div A0, называются источниками поля, векторные линии расходятся из этих точек. Если div A0, то поле не имеет ни источников, ни стоков. [44]
При этом будем считать, что интенсивность источника и стока Q по величине одинакова. [45]