Cтраница 1
Интенсивность моментов, возникающих на гранях А В В и A B A2Bi, т.е. моменты, приходящиеся на единицу длины сечения, обозначим соответственно через Мт и Mt - Величины Мт и Mt в дальнейшем будем для сокращения называть просто моментами, a Q - поперечной силой. [1]
Интенсивности моментов Мг и Mt: сутствует. [2]
В дальнейшем интенсивность момента Мх будем называть просто моментом Мх в данной точке сечения пластины. То же относится и к другим внутренним усилиям. [3]
Эту величину называют интенсивностью момента. [4]
Функция m m ( г) представляет собой интенсивность моментов внешних скручивающих пар. [5]
Величины / d и / С2 естественно называть коэффициентами интенсивности моментов при симметричном ( / СО и антисимметричном ( / Q относительно линии трещины распределении напряжений. Отметим, что высокий, порядок особенности поперечных сил является следствием приближенности применяемой здесь теории изгиба пластин. [6]
Отметим, что в оболочке мембранная нагрузка вызывает также появление коэффициентов интенсивности моментов и, наоборот, изгибающая нагрузка приводит к появлению коэффициентов интенсивности усилий. Эти составляющие коэффициентов интенсивности при малых значениях К имеют незначительную величину; в формулы ( IX. [7]
Как следует из этих эпюр, интенсивность радиального момента во много раз меньше интенсивности окружного момента. [8]
Согласно ( 8Л47) величине % 2п соответствует отношение 2 963 Следовательно, если отношение т г больше 2 963, то ни какая величина интенсивности равномерно распределенного момента, приложенного на внутреннем контуре кольцевой пластины, не может привести пластину полностью в пластическое состояние т, е, всегда в пластине остается некоторая часть упругой области. [9]
Для бруса, имеющего форму усеченного конуса ( с малым углом конусности, рис. 3.22, а), построить эпюры: крутящих моментов, максимальных касательных напряжений, углов поворота поперечных сечений, m - интенсивность распределенного момента. [10]
Ранее было показано, что равномерное распределение моментов по контуру пластинки вызовет изгиб по шаровой поверхности. Можно интенсивность моментов выбрать так, чтобы вызванная ими кривизна была равна по величине и противоположна по знаку кривизне, обусловленной линейным изменением температуры по толщине пластинки. При одновременном действии этих моментов и температуры пластинка останется плоской и края ее не повернутся - условие закрепления будет выполнено. [11]
Напомним, что в решении задачи по теории поворотной деформации колец напряженное состояние всех точек кольца является одноосным, причем момент в радиальном сечении не зависит от радиуса. В отличие от этого в рассматриваемом решении напряженное состояние неодноосное и интенсивности моментов Мг и Mt являются функциями радиуса. [12]
Меняя значения рх или 32 при К const в соотношениях ( IX. Если основное напряженное состояние безмоментно, напряжения около трещины в оболочке всегда больше соответствующих напряжений в пластине, берега трещины которой подвержены идентичной нагрузке. Это утверждение относится ко всем, без исключения, оболочкам положительной, нулевой и отрицательной гауссовой кривизны, причем максимальные напряжения возникают в сферической оболочке. При действии на берега трещины изгибающей нагрузки коэффициенты интенсивности моментов в зависимости от формы оболочки-и ориентации трещины могут быть как больше, так и меньше коэффициентов интенсивности для пластины. [13]
Этот эллипс может быть приближенно заменен шестиугольником Треска - Сен-Венана abcdef так, как это изображено на фиг. Аналогично при постоянной величине Mt графиком зависимости между интенсивностями изгибающих моментов Мг и Mt является эллипс, главные оси которого наклонены к осям координат под углом 45 и который отсекает отрезки, равные Mt на этих осях ( фиг. Этот эллипс может быть приближенно заменен шестиугольником ABCDEF, как это изображено на фиг. В таком случае в зависимости от соотношений между интенсивностями моментов Мг и Mt величина Mt может быть выражена приближенно через эти интенсивности. [14]