Всплески - тип
Cтраница 2
Упражнение 13.9. Средняя энергия всплесков II типа быстрого барстера примерно в 130 раз больше энергии всплесков I типа у того же источника. Какое значение это имеет для выбора между неустойчивостями аккреционных потоков и термоядерными вспышками в качестве механизма, порождающего всплески II типа. [16]
Как там подчеркивалось, характерные времена квазилинейной релаксации и нелинейной стабилизации, рассчитанные по некоторым грубым модельным представлениям, в условиях солнечной короны оказались одного порядка величины, причем они существенно меньше наблюдаемого времени прохождения пучка через корону. Поскольку физическая схема происходящих в случае стабилизации процессов подробно изложена выше, мы начнем здесь с обсуждения ряда работ [ Железняков, Зайцев ( 1970); Зайцев, Митяков, Раппопорт ( 1971) ], в которых была сделана попытка интерпретировать всплески III типа в рамках предположения о существенной роли квазилинейной релаксации и при пренебрежении нелинейными процессами. [17]
В одних в качестве основного механизма рассматриваются неустойчивости аккреционного потока, а в других - термоядерные вспышки в поверхностных слоях аккрецирующей нейтронной звезды. Сейчас можно отождествлять источники центральной галактической подсистемы с компактными объектами, имеющими массу порядка солнечной, предположительно с нейтронными звездами, аккрецирующими вещество маломассивного компонента двойной системы. Всплески I типа, вероятно, возникают в результате термоядерных вспышек, а всплески II типа быстрого барстера могут оказаться следствием неустойчивостей аккреционного потока. [18]
Часто встречается своеобразная елочная структура всплесков II типа. От медленно дрейфующего всплеска отделяются и бы-стро дрейфуют как вверх, так и вниз широкополосные, но короткоживущие ( меньше 1 сек) всплески. Эти маленькие всплески напоминают по своим свойствам всплески III типа, отличаясь от них тем, что распространяются и вверх и вниз от области всплеска II типа. Они не обязательно появляются парами; известны случаи, когда сам всплеск II типа затухает, а елочная структура остается. Такая структура или хотя бы ее следы наблюдаются в 20 % всех всплесков II типа. [19]
В одних в качестве основного механизма рассматриваются неустойчивости аккреционного потока, а в других - термоядерные вспышки в поверхностных слоях аккрецирующей нейтронной звезды. Сейчас можно отождествлять источники центральной галактической подсистемы с компактными объектами, имеющими массу порядка солнечной, предположительно с нейтронными звездами, аккрецирующими вещество маломассивного компонента двойной системы. Всплески I типа, вероятно, возникают в результате термоядерных вспышек, а всплески II типа быстрого барстера могут оказаться следствием неустойчивостей аккреционного потока. [20]
 |
Схема динамического спектра радиовсппесков, свкаащшх с крупной вспышкой. [21] |
III типа на Я, - 3 - 10 м появляется континуальное излучение - всплески V типа - длительностью от десятков секунд до мянут. Этот тип радиоизлучения также интерпретируется в рамках плазменного механизма. [22]
 |
Схема динамического спектра радиовсппесков, свкаащшх с крупной вспышкой. [23] |
К 1 5 - 2 м наблюдаются всплески II типа. Однако скорость дрейфа примерно в 100 раз ниже, чем у всплесков III типа. Это связано с тем, что агентом, инициирующим всплески II типа, являются бесстолкновительные ударные волны, распространяющиеся от вспышек со скоростью - 103 км / с. [24]
В качестве возможного механизма образования всплесков радиоизлучения короны при хромосферных вспышках принимают плазменные колебания. Если в некотором объеме плазмы возникает избыток заряженных частиц, например, электронов, по отношению к ионам, то совокупность зарядов, расположенных в этом объеме, начинает колебаться. Колебания зарядов создают, как мы знаем, электромагнитное излучение. Частота колебаний пропорциональна У-пе, где пе - значение электронной концентрации в плазме. Величина пе для короны известна и соответствующая ей частота колебаний близка к наблюдаемой. Таким образом, если указанное предположение о характере наблюдаемого радиоизлучения справедливо, то можно сделать вывод о выбрасывании из области вспышки заряженных частиц. При этом группа частиц, создающая всплески III типа, пролетает сквозь корону со скоростями порядка 100 000 км / сек. Что же касается всплесков II типа, то их связывают с прохождением по короне и хромосфере ударной волны, которая возникает при расширении газа в области вспышки. Эта волна также создает плазменные колебания. [25]
Страницы: 1 2