Тепловая вспышка
Cтраница 2
Здесь Мл-масса ядра; Те и рс-центральные темп-ра и плотность, Lv-нейтринная светимость, LP - фотонная светимость, Rf-радиус фотосферы; цифры в скобках указывают порядок величины. Тепловые вспышки звездных ядер, ведущие к полному разлету звезды и выделению энергии - 1051эрг, связывают с наблюдаемыми вспышками сверхновых типа I, в спектрах к-рых водород не наблюдается, а в остатках взрыва не найдены пульсары. Вспышки сверхновых типа Ь, промежуточных между типами I и II ( линии водорода почти не видны, но нейтронные звезды могут образоваться), связаны, видимо, с потерей устойчивости в ядрах звезд промежуточной массы М ( 8 - 13) А / о или с вхождением этих звезд и двойные системы. [16]
К важным следствиям приводит А. Водородно-гелиевый слой на поверхности белого карлика с ростом массы слоя становится неустойчивым относительно ядерного горения. Происходит тепловая вспышка, приводящая к появлению новой звезды. Аналогичные термоядерные взрывы в слое у поверхности нейтронной звезды могут объяснить существование вспыхивающих рентг. [17]
Для звезд с М - 8 - г ЮМ & развитие динамической неустойчивости является следствием нейтронизации 24Mg, ведущей к коллапсу, и начинается прежде, чем в вырожденном ядре разовьется тепловая неустойчивость. Кислородная тепловая вспышка на стадии сжатия почти не влияет на коллапс. Для звезд с М 10 - т - 13Л / в тепловая вспышка развивается на периферии вырожденного ядра, приводит к снятию в нем вырождения и дальнейшей спокойной эволюции. [18]
Если углеродное ядро звезды на АВГ достигает массы чандрасекаровского пре. Ядро начинает сжиматься, температура в нем вырастает до температуры загорания углерода и ввиду вырождения происходит тепловая вспышка, которая при определенных условиях может выделить энергию порядка энергетики сверхновой. Момент загорания углерода определяется конкуренцией между выделением тепла в реакции 12С ( 12С, у) 24Mg и потерями энергии за счет изучения нейтрино, в основном, плазменных. [19]
Эволюция звезд на стадии горения слоевых источников как малой, так и промежуточной массы ( МП-звезды) оказывается удивительно похожей. На этой стадии наблюдаемые свойства звезды - ее положение на ГР диаграмме - слабо зависят от полной массы звезды и определяются, в основном, массой углеродного ядра. Все звезды движутся в среднем по одному и тому же треку, называемому конвергентным. Движение по конвергентному треку сопровождается тепловыми вспышками в гелиевых слоевых источниках, количество вспышек растет с ростом массы звезды. Природа этих вспышек отличается от природы гелиевой вспышки в ядре, так как вещество в гелиевом слоевом источнике невырождено. Общим свойством является положительная теплоемкость, которая в данном случае связана с формой источника энергии в виде тонкого слоя. Эволюция вдоль конвергентного трека сопровождается потерей массы, что в итоге ведет к образованию белого карлика из вырожденного углеродного ядра. В наиболее массивных звездах углеродное ядро дос тигает массы М 1 39Л / е, когда в нем развивается тепловая неустойчивость, результатом которой обычно считается наблюдаемый взрыв сверхновой типа. [20]
В данной точке тепловой поток зависит не только от локального значения AVTH других параметров, но по меньшей мере от параметров в области. Эти эффекты могут быть важными при наличии нескольких конвективных зон, разделенных лучистыми слоями. Проникновение конвекции в эти слои с AVT1 0 может существенно повлиять на эволюцию, приводя к перемешиванию и выравниванию химического состава. При изучении нестационарных процессов в звездах ( колебания, тепловые вспышки, коллапс) необходимо нестационарное описание конвекции, т.е. учет временной нелокальности наряду с пространственной. [21]
Таким образом, нет единого мнения по вопросу о том, каким образом энергия, освобождаемая в большом числе очагов реакции, может интенсифицировать инициирующую ударную волну в такой степени, что она переходит в самоподдерживающуюся детонационную волну. Согласно классическим гидродинамическим представлениям, необходимый подвод энергии обусловлен волнами сжатия, возникающими в результате реакции взрывчатого превращения. Кук [44], напротив, придерживается мнения, что подвод энергии осуществляется посредством тепловой волны, которая распространяется по плазме реакции гораздо быстрее, чем по нейтральному веществу. Кроме того, Кук считает, что на нескольких снимках, полученных с помощью высокочастотной киносъемки, ему удалось заметить тепловую вспышку, которая со скоростью, превышающей скорость детонации, догоняет фронт инициирующей ударной волны. [22]
 |
Увеличение циклической прочности прессовых соединений. [23] |
Фрикционная коррозия ( фреттинг-коррозия) заключается в окислении поверхности металла. На стальных и чугунных поверхностях образуются окислы железа ( преимущественно Fe2O3) в виде ржавых пятен, а при далеко зашедшей коррозии - в виде скоплений порошка коричневого цвета. Фрикционная коррозия, как и всякий вид коррозии, резко снижает циклическую прочность. Соединения, работающие в тяжелых условиях, нагреваются в результате периодических деформаций до 400 - 500 С. Кратковременные пики температуры на участках соприкосновения микронеровностей ( тепловые вспышки) достигают 800 - 1000 С. При этом1 происходит локальный отпуск, размягчение и снижение прочности стали. В этих условиях возникает фрикционный наклеп, выражающийся в смятии поверхностей, появлении неровностей и частичном сцеплении металла сопрягающихся поверхностей. На последующей стадии соединение сваривается. [24]
На рис. 95 представлены значения температуры Т, энтропии S MHZ B центре звезды в зависимости от центральной плотности рс. Как видно из рис. 95 переход к статистическому равновесию при Т9 3 pc sl010 г-см-3 сопровождается сильным разогревом - тепловой вспышкой. [26]
Страницы: 1 2