Интенсивность - акустическое поле
Cтраница 2
Вклад в диффузионный поток колебаний стенок пузырька и микропотоков неодинаков. Существует некоторое критическое значение интенсивности акустического поля ( для каждого размера пузырька свое), для которого наблюдается превалирующее влияние микропотоков в диффузионном потоке. Дальнейшее увеличение интенсивности поля ведет к преобладанию диффузии за счет колебания стенок пузырька. С увеличением частоты акустического воздействия ( от 1 до 104 кГц) для резонансных размеров пузырьков вклад выпрямленной диффузии растет, а микропотоков - уменьшается. Для нерезонансных размеров пузырьков влияние микропотоков менее значительно, чем влияние выпрямленной диффузии. [16]
Разность давлений РХРР0 определяет величину избыточного давления, возникающего у среза капилляра в акустическом поле. Зависимость избыточного давления РХ от интенсивности акустического поля в докавитаци-онном режиме имеет линейный характер. [17]
Следует также иметь в виду, что при использовании гидрогенераторов с целью виброобработки ПЗП желательно учитывать увеличение проницаемости продуктивного коллектора после кислотной или пенокислотной обработки, что приводит к более глубокому радиальному проникновению волнового поля в пласт. Такой учет при выборе частоты и интенсивности акустического поля необходимо производить с использованием только аналитического решения, например по методике, разработанной в БашНИПИнефти. [18]
В работе [30] для малых отклонений формы капли от сферической найдено, что капля уплощается в направлении распространения волны. В работах [32-34] обнаружено, что существует критическое значение интенсивности акустического поля, выше которого равновесных форм капли не существует, а при подкритических значениях параметров каждому числу Бонда соответствуют две различные равновесные формы. Одна из этих форм устойчива, а другая неустойчива. В настоящем параграфе исследуются квазиравновесные формы капли в поле неакустических высокочастотных вибраций. [19]
 |
Влияние акустического. [20] |
Как видно из рис. 14, в условиях акустического воздействия происходит перераспределение температурного профиля по пласту. Температура вблизи выхода из пласта увеличивается в 1 6 - 1 8 раза и по характеру распределения приближается к прямоугольному. С увеличением интенсивности акустического поля относительный прирост температуры возрастает. Полученные результаты свидетельствуют о принципиальной возможности использования термоакустического воздействия для конвективного прогрева призабойной зоны. [21]
 |
Влияние акустического поля Т различной интенсивности ( 1 - 4 на температуру горячей воды ( на выходе из мо - л д дели. [22] |
Как видно из рис. 10.12, в условиях акустического воздействия происходит перераспределение температурного профиля по пласту. Температура вблизи выхода из пласта увеличивается в 1 6 - 1 8 раза, и характер ее распределения приближается к линейному. С увеличением интенсивности акустического поля относительный прирост температуры возрастает. Полученные результаты свидетельствуют о принципиальной возможности использования термоакустического воздействия для конвективного прогрева призабойной зоны. [23]
Движение ленты потенциометра ЭПП-09, на которой регистрировалась интенсивность акустического поля и микрофона, осуществлялось от одного и того же электропривода. [24]
 |
Геометрические параметры, используемые при анализе фокусировки. [25] |
Следует отметить, что существуют разные ( и неэквивалентные) определения фокуса акустического пучка. Так, например, согласно одному из них фокусом называется точка на оси, соответствующая минимальной ширине пучка. По другому определению фокус связывают с положением на оси максимума интенсивности акустического поля. [26]
В акустическом поле скорость стационарного направленного течения в большей степени зависит от вязкости жидкости, чем без его воздействия. До сих пор предполагалось, что вязкость насыщающей среды в поровых каналах в акустическом поле не изменяется по сравнению с тем случаем, когда поле отсутствует. Выше нами были приведены экспериментальные результаты, свидетельствующие относительно зависимости вязкости от интенсивности акустического поля. При рассмотрении теоретического изменения вязкости жидкости в акустическом поле в пористой среде необходимо оценить колебательные силы, действующие на элементарный объем жидкости в поровом канале, к которым относятся радиационная сила и сила Бернулли. [27]
На протяжении нескольких десятых долей секунды от начала воздействия наблюдается быстрое повышение температуры датчика, обусловленное поглощением энергии за счет вязкого относительного движения среды и проволочек, образующих термопару. Дальнейшее повышение температуры в течение примерно одной секунды носит сравнительно линейный характер и обусловлено локальным поглощением звука в образце. Коэффициент поглощения образца определяется по начальному наклону этого линейного участка температурной кривой, если известны такие параметры, как плотность среды, ее удельная теплоемкость при постоянном давлении, а также интенсивность акустического поля. Для оценки реального аа применяется итерационный метод, согласно которому первая расчетная оценка этого коэффициента, полученная на основе измерения интенсивности падающего поля, используется в качестве коэффициента затухания для определения реального значения интенсивности / в точке измерения при известном расстоянии от излучателя до термопарного датчика. При этом сходимость полученного ряда значений аа нарушается, если полное затухание в среде слишком велико. В результате возможности данного метода становятся ограниченными и на высоких частотах. Этому способствуют также трудности создания широких плоских звуковых пучков и изготовления миниатюрных термопар. [28]
Для приема, вместо оптического интерферометра, используют рефракцию света на изменениях плотности воздуха. Этот луч рефрагирует на изменениях плотности воздуха, вызванных излучаемым ОК акустическим полем. Отклонения луча регистрируют фотодетектором 4, удаленным на несколько метров от зоны приема. Таким образом, изменение интенсивности акустического поля трансформируют в изменения амплитуды электрического сигнала на выходе фотодетектора. [29]
 |
Схема лабораторной установки для изучения влияния акустического поля на фильтрацию горячей жидкости. [30] |
Страницы: 1 2 3