Интенсивность - процесс - перенос
Cтраница 2
Более полным является принадлежащее Дамкелеру решение задачи о влиянии мелкомасштабной турбулентности. Эффект мелкомасштабной турбулентности проявляется в увеличении интенсивности процессов переноса внутри зоны горения. Перенос тепла и активных центров пропорционален в этом случае коэффициенту турбулентного обмена е, а не коэффициенту молекулярной диффузии D. Согласно теории распространения ламинарного пламени Маллара и Ле-Шателье, подробно изложенной в работе [ 1J, нормальная скорость распространения пламени пропорциональна корню квадратному из величины X / CJ ( Q, где К - коэффициент теплопроводности, ср - удельная теплоемкость, а Q - плотность свежей горючей смеси. [16]
Здесь приведены некоторые примеры, в которых следует снижать интенсивность процессов переноса теплоты к их отдельным элементам. В то же время во многих других устройствах следует повышать интенсивность процессов переноса теплоты. [17]
Другой предельный случаи реализуется, к; гда сырость химической реакции намного пр восходит скорость диффузии. В этом случсе реакция протекает так называемой диффузионной области; ее скорость определяется интенсивностью процесса переноса массы к поверх, сти катализатора и, следовательно, наблюдаемые кинетические закономерности никак не связаны с механизмом и кинетикой химического превращения на активной поверхности. [18]
Другой предельный случай реализуется, когда скорость химической реакции намного превосходит скорость диффузии. В этом случае реакция протекает в так называемой диффузионной области; ее скорость определяется интенсивностью процесса переноса массы к поверхности катализатора и, следовательно, наблюдаемые кинетические закономерности никак не связаны с механизмом и кинетикой химического превращения на активной поверхности. [19]
Другой предельный случай реализуется, когда скорость химической реакции намного превосходит скорость диффузии. В этом случае реакция протекает в так называемой диффузионной области; ее скорость определяется интенсивностью процесса переноса массы к поверхности катализатора, и, следовательно, наблюдаемые кинетические закономерности никак не связаны с механизмом и кинетикой химического превращения на активной поверхности. [20]
III - VIII посвящены переносу энергии в кристаллах. В этих главах содержится обсуждение соотношений, связывающих экспериментально измеряемые физические величины с теми микроскопическими характеристиками кристалла, которые в конечном итоге определяют интенсивность процессов переноса энергии электронного возбуждения в кристаллах. [21]
Этот метод предполагает использование коэффициентов переноса на основе известных критериальных зависимостей. Для расчета аппаратов, в которых площадь поверхности тепло - и массообмена определить затруднительно ( например, камер орошения), целесообразно использовать значения показателей интенсивности процессов переноса A F. Все остальные параметры процессов переноса определяются аналитическим расчетом. [22]
Стационарная детонация оказывается невозможной, достигается предел детонации. Несмотря на большую скорость детонационной волны, тепловые потери влияют на ее режим еще сильнее, чем при дефлаграции, что обусловлено большой шириной зоны реакции и интенсивностью процессов переноса. Хотя состояние вещества в волне при адиабатической детонации не зависит от кинетических закономерностей реакции, эти закономерности определяют интенсивность тепловых потерь и границы существования детонации. [23]
Основой математического моделирования промышленных процессов гетерогенного катализа является математическое описание гетерогенного каталитического процесса на отдельном зерне катализатора. Анализ процессов тепло - и массопереноса в единичном зерне катализатора важен еще и потому, что позволяет наметить пути выбора или синтеза оптимальных промышленных катализаторов, поскольку от интенсивности процесса переноса в зерне катализатора зависит не только удельная каталитическая активность катализатора, но и такая важная характеристика катализатора, как избирательность. [24]
 |
Гидродинамические режимы работы насадочных МОА. [25] |
Вторым, более важным моментом, связанным с возможным увеличением скорости вертикального потока газовой фазы, является динамическое воздействие газа на стекающую по поверхности насадки пленку жидкости. Повышение скорости потока приводит к заметному увеличению вертикальной силы трения газа о жидкую пленку, что вызывает подтормаживание пленки и увеличение ее толщины. Течение пленки при этом значительно турбулизирует-ся; от ее поверхности могут отрываться отдельные брызги; интенсивность процесса переноса целевого компонента между газовым потоком и пленкой жидкости повышается. [26]
 |
Примерный вид. [27] |
Аналогичное положение имеет место при переносе импульса и вещества. При переносе касательной составляющей импульса в падающем и отраженном спектрах молекул содержится разный запас касательной составляющей импульса газа. Таким образом, состояние газа ( пара) на поверхности неравновесно и эта неравновесность усиливается по мере повышения интенсивности процессов переноса. По мере удаления от поверхности разрывный характер в распределении молекул постепенно утрачивается за счет перемешивания молекул вследствие их столкновений. Такой процесс, строго говоря, носит асимптотический характер, т.е. перестроение функции распределения происходит плавно с затухающей интенсивностью по мере удаления от поверхности. Основное изменение, однако, приходится на весьма тонкий слой у поверхности, эффективная толщина которого имеет порядок средней длины пробега молекул. Этот слой называется слоем Кнудсена. [28]
Ее разрушение обусловлено потерями тепла в стенки от фронта детонационной волны. При наличии потерь ударное сжатие детонирующей среды ослабевает, температура во фронте волны понижается, прекращается самовоспламенение сжатого газа, детонационная волна разрушается. Это происходит при сгорании в трубах уже такого диаметра, для которого потери от дефлаграционного пламени еще не достигают критического значения. Такое различие обусловлено большой шириной зоны реакции и интенсивностью процессов переноса в детонационной волне. [29]
При контакте двух металлов их первоначально отличавшиеся уровни Ферми выравниваются в результате переноса зарядов на поверхности. Величина контактной разности потенциалов лежит в пределах приблизительно 0 1 - 3 В и может существенно меняться в зависимости от действительного состояния поверхностей. Изменение состояния окисной пленки на поверхности может вызвать такое же изменение величины контактной разности потенциалов, как и полная замена одного из металлов. Даже изменение зернистой структуры металлов может привести к заметным отклонениям в интенсивности процесса переноса зарядов. [30]
Страницы: 1 2 3