Интенсивность - турбулентная пульсация
Cтраница 2
 |
Распределения интенсивности турбулентности воздуха в турбулентном пограничном слое ( Rex 1 54 105UXO 13 3 м / с. 1 - М 0. 2 - - М 0 18. 3 - М 0 26. [16] |
Нетрудно заметить, что присутствие частиц ведет к существенному подавлению интенсивности турбулентных пульсаций несущей фазы, достигающему своего максимума в непосредственной близости от стенки. Известно, что основным механизмом диссипации турбулентности частицами является их вовлечение в пульсационное движение турбулентными вихрями. [17]
В зависимости от назначения различные турбулизаторы могут вызывать только повышение ( или только снижение) интенсивности турбулентных пульсаций или же оба эффекта. Это характерно, например, для акустического воздействия приводящего ( до определенной частоты наложенных акустических колебаний) к турбулизации течения, а при превышении ее к ламинаризации его. [18]
Согласно данным измерений, полимерные добавки не ламинаризуют турбулентный поток, но изменяют его структуру, уменьшая интенсивность поперечных турбулентных пульсаций и поперечный перенос импульса и напряжения турбулентного трения и увеличивая толщину пристенного слоя. [19]
 |
Обтекание выступа шероховатости и зона растворяемого материала. [20] |
Анализ турбулентного течения за отдельными выступами затруднителен, поскольку здесь существенно влияние твердой поверхности, оказывающей демпфирующее воздействие на интенсивность турбулентных пульсаций. Обычно отдельные выступы шероховатости расположены достаточно близко друг к другу и гидродинамический след от предыдущего выступа, лишь частично уменьшив степень своей турбулентности, набегает на последующую неровность шероховатой поверхности. Влияние степени шероховатости поверхности реальных дисперсных материалов может быть интегрально учтено только непосредственными измерениями коэффициентов массоотдачи. [21]
Почти любой эксперимент по определению статистических характеристик оптической волны, прошедшей слой турбулентной среды, в принципе дает возможность найти интенсивность турбулентных пульсаций, описываемую структурной характеристикой С. [22]
По имеющимся экспериментальным данным о состоянии пограничного слоя вблизи отрыва в лотоке с положительным градиентом давления можно сделать заключение, что интенсивность турбулентных пульсаций, скорость производства и диссипации энергии турбулентных пульсаций значительно больше, чем в пограничном слое на пластине. [23]
Замечательной особенностью турбулентности в астрофизических условиях является то, что спиральность в ней возникает естественным образом благодаря вращению и неоднородности плотности или интенсивности турбулентных пульсаций. Это ясно уже из физических соображении и размерности и будет более конкретно продемонстрировано в гл. [24]
В известном смысле значения функций Fu ( k), F ( k), E ( k) при заданном значении волнового числа k характеризуют интенсивности турбулентных пульсаций масштаба krl. Поэтому указанные функции представляют непосредственный интерес при изучении, например, таких процессов, как перемешивание, дробление капель [73], горение [120], при осуществлении которых весьма большую роль играет соотношение между интенсивностью турбулентных пульсаций и их размером. [25]
Для данной зоны, так же как и для зоны восходящего движения, наибольший интерес представляют такие гидродинамические характеристики, как распределение частиц различных размеров по объему зоны, скорость их движения относительно жидкости с учетом интенсивности турбулентных пульсаций, частота соударения между отдельными частицами и со стенками аппарата. Неравномерность поля скоростей несущего потока может приводить к расслоению суспензии, то есть к концентрированию твердых частиц вдоль стенок аппарата. В этом случае возможно возникновение обратных токов жидкости, что приводит к еще большему расслоению суспензии и, как следствие, к нарушению заданного режима работы аппарата. [26]
В то же время следует отметить малую скорость распространения пламени в аммиачно-воздушных смесях ( f / max 0 08 м / с), что требует внесения существенных изменений в организацию движения воздушного заряда в КС дизеля, увеличения интенсивности турбулентных пульсаций. [27]
На основе модельных уравнений переноса для составляющих тензора напряжений Рейнольдса и турбулентного потока тепла, а также уравнений для турбулентной энергии и среднеквадратичных пульсаций энтальпии газовой смеси предложена методика самосогласованного расчета коэффициентов турбулентного переноса ( учитывающих в общем анизотропном случае различия интенсивностей турбулентных пульсаций состава, скорости и температуры вдоль разных осей координат) в зависимости от структурной характеристики флуктуации показателя преломления среды. Развитый подход основан в конечном счете на возможности определения внешнего масштаба турбулентности, как по градиентам осредненных термогидродинамических параметров течения многокомпонентной газовой смеси, так и по экспериментально определяемой структурной характеристике показателя преломления воздуха, с учетом его высотного распределения. Разработанная методика может найти применение в проекте непрерывного космического мониторинга озоно-сферы Земли путем зондирования атмосферы светом от эталонной звезды. В качестве основного статистического параметра зондирующей световой волны удобно для этих целей использовать, например, дисперсию флуктуации амплитуды, величина которой может быть рассчитана по измеряемому в эксперименте индексу мерцаний звезд. [28]
Соответствующие профили для поперечных сечений пограничного слоя в точках / - 3 и 5 показаны на рис. 11.6.3 6; здесь ммакс - максимальное значение продольной составляющей средней скорости в данном сечении. Интенсивности турбулентных пульсаций и относительные масштабы турбулентности в точках 1 и 2 при одном и том же значении теплового потока почти одинаковы. Видно, однако, что на небольшом расстоянии от конца области перехода, в точках 3 и 5, интенсивность турбулентных пульсаций намного больше. Подобие профилей и 2 в точках 1 и 2 свидетельствует о том, что процессы порождения турбулентности развиты полностью. [29]
Соответствующие профили для поперечных сечений пограничного слоя в точках 1 - 3 и 5 показаны на рис. 11.6.3 6; здесь макс - максимальное значение продольной составляющей средней скорости в данном сечении. Интенсивности турбулентных пульсаций и относительные масштабы турбулентности в точках / и 2 при одном и том же значении теплового потока почти одинаковы. Видно, однако что на небольшом расстоянии от конца области перехода, в точках 3 и 5, интенсивность турбулентных пульсаций намного больше. [30]
Страницы: 1 2 3 4