Интенсивность - рассеяние - рентгеновские лучей
Cтраница 1
Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей 1 ( К), монохро-матизированных отражением от кристалла, должна быть очищена от комптоновского рассеяния, а также исправлена на абсорбционный и поляризационный факторы. [1]
По интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в кристалле измеряют скорости распространения упругих волн, анизотропию и величину упругих модулей кристалла, спектр упругих колебаний и тепловые характеристики кристалла. [2]
Кривая интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в воде была известна из работ ряда других авторов. Бернал и Фау - л ер прежде всего попытались выяснить, какую радиальную функцию распределения о ( г) нужно подставить в уравнения теории рассеяния рентгеновских лучей, чтобы получить кривую интенсивности, близкую к экспериментальной кривой. Сравнение различных функций р ( /) показало, что более всего подходит функции р ( /), которая получается в предположении, что молекулы воды расположены так же, как молекулы Si02 в кристаллах кварца. На рис. 21 изображена кварцевая структура воды по Бер-налу и Фаулеру. Каждая молекула воды приближенно может быть представлена в виде шара, на поверхности которого имеются: две области с избыточным положительным зарядом и две области с избыточным отрицательным зарядом. Каждая молекула воды связана с четырьмя другими молекулами при помощи водородной связи. Расстояние между центрами соседних молекул равно 2 8 А. [4]
Распределение интенсивности рассеяния рентгеновских лучей реальными кристаллами характеризуется типом и расположением дефектов решетки в пространстве. Однако решение точной задачи, когда таких дефектов много ( например, 104 и более), практически невозможно. Поэтому необходимо рассматривать усредненные величины, обосновывая соответствующие процедуры усреднения и используя характерные приемы сравнения с экспериментальными данными. [5]
Кривая интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в воде была известна из работ ряда других авторов. Бернал и Фау-лер прежде всего попытались выяснить, какую радиальную функцию распределения р ( г) нужно подставить в уравнения теории рассеяния рентгеновских лучей, чтобы получить кривую интенсивности, близкую к экспериментальной кривой. Сравнение различных функций р ( /) показало, что более всего подходит функция р ( г), которая получается в предположении, что молекулы воды расположены так же, как молекулы Si02 в кристаллах кварца. На рис. 21 изображена кварцевая структура воды по Бер-налу и Фаулеру. Каждая молекула воды приближенно может быть представлена в виде шара, на поверхности которого имеются две области с избыточным положительным зарядом и две области с избыточным отрицательным зарядом. Каждая молекула воды связана с четырьмя другими молекулами при помощи водородной связи. Расстояние между центрами соседних молекул равно 2 8 А. [6]
Кривые зависимости интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от угла рассеяния, используемые для оценки степени кристалличности, позволяют обнаруживать с ростом числа ответвлении. [7]
Общие выражения для интенсивности рассеяния рентгеновских лучей подробно даны в ряде учебников и монографий [69, 93-97], поэтому здесь приведем лишь краткое определение физических понятий и выпишем основные формулы, необходимые в дальнейшем. [8]
Таким образом, интенсивность рассеяния рентгеновских лучей в области обратного пространства, не включающей в себя узлы обратной решетки неупорядоченного сплава, определяется только флюктуациями состава. [9]
Данные о зависимости интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в воде от угла между рассеянным излучением и падающим пучком лучей позволили показать, что в ближайшем окружении каждой молекулы воды в жидкости находится в среднем 4 4 - 4 8 молекул воды, что в общем согласуется с высказанным еще Берналом и Фаулером представлением о тетраэдрической структуре воды на очень близких расстояниях, правда, несколько искаженной по сравнению с кристаллической структурой льда. Эта структура существует еще на расстоянии примерно 1 6 диаметра молекулы воды от молекулы, рассматриваемой в качестве центральной, но уже на расстоянии 0 8 нм упорядоченность структуры жидкости практически исчезает. Прочность водородных связей в жидкой воде меньше, чем в кристалле льда, и связи эти могут довольно значительно изгибаться и растягиваться без разрыва при вращении одной молекулы относительно другой, участвующей в водородной связи. [10]
Ее фурье-образ дает картину интенсивности рассеяния рентгеновских лучей волной илфности. [11]
Рассмотрим вклад в распределение интенсивности рассеяния рентгеновских лучей в направлении вдоль дифракционного вектора qt прямолинейных, хаотически распределенных в характерных для данной кристаллической решетки системах дислокационных мультиполей с равным числом дислокаций одного знака в мультиполе на примере дислокационных диполей. [12]
Сравнительно высокий процент относительной доли интенсивности рассеяния рентгеновских лучей неоднородностями радиуса допускает предположение об их упаковке, приближающейся к плотной. В таком случае, согласно работам [ 27 и 28 ], можно ожидать появления ряда слабых максимумов на кривой РМУ. Кривые рис. 4 были получены со сравнительно большими интервалами отсчета угла рассеяния, что могло привести к сглаживанию слабых максимумов. Для проверки этих предположений были проведены в неизменных условиях контрольные измерения интенсивности РМУ для бензола с отсчетом угла рассеяния через каждую минуту. Исходя из предположения, что области флюктуации плотности имеют сферическую форму и используя соотношения, полученные Юдовичем [27, 28], определяли размеры этих областей. Совпадение значений R K с R хорошее. [13]
 |
Углы рассеяния характеристического излучения в германии и кремнии ( излучение. [14] |
Рентгенографический способ ориентации основан на том, что интенсивность рассеяния рентгеновских лучей плоскостями кристалла зависит от плотности упаковки атомов в каждой плоскости. Для наиболее плотно упакованной плоскости ( 111) должна наблюдаться и наибольшая интенсивность рассеяния. [15]
Страницы: 1 2 3 4