Интенсивность - течение
Cтраница 3
Для объяснения наблюдаемых различий в интенсивности расширения струи следует предположить, что на ее характеристики заметно влияет течение, индуцированное в окружающей среде. Здесь они могут проявляться в связи с наличием в трехмерных потоках так называемых вторичных течений, интенсивность которых соизмерима с интенсивностью течений вне струи. [31]
Видно, что для пристеночного факела все представленные характерные параметры ниже из-за действия силы вязкости на поверхности. Но, с другой стороны, увеличение N означает, что температура падает в направлении течения медленнее, что является следствием ослабления интенсивности течения и уменьшения подсасывания. На рис. 3.7.10 показаны истинные зависимости различных характерных параметров течения от числа Прандтля. Из приведенных зависимостей видно, что с ростом числа Прандтля относительное влияние вязкости увеличивается. [32]
Видно, что для пристеночного факела все представленные характерные параметры ниже из-за действия силы вязкости на поверхности. Но, с другой стороны, увеличение N означает, что температура падает в направлении течения медленнее, что является следствием ослабления интенсивности течения и уменьшения подсасывания. Из приведенных зависимостей видно, что с ростом числа Прандтля относительное влияние вязкости увеличивается. [33]
Конвективная скорость облака частиц совпадает со скоростью жидкости, а температура - с температурой жидкости. Наличие частиц, как видно, не меняет профиля скорости. Меняется лишь интенсивность течения пропорционально множителю ( 1 д) за счет изменения средней плотности среды. [34]
Их отношение равно отношению угловых коэффициентов касательной к кривой F ( Q в точке С П0 / П и секущей, проведенной из начала координат в ту же точку. Вообще говоря, оно зависит от интенсивности невозмущенного течения и, в частности, для закона фильтрации с предельным градиентом ( F ( Q С - 1, П G) монотонно убывает от бесконечности до единицы с ростом интенсивности течения от П G до бесконечности. [35]
В частности, перестройка океанских течений может резко изменить динамику атмосферы и климат обширных регионов, в том числе и вызвать общее похолодание. Известно, что даже незначительные вариации интенсивности течений под действием вариаций лунных приливов ( с периодом 18 6 года) вызывают вариации температур в океане и атмосфере. Реакция биосферы также может существенно влиять на климат. Например, считается, что сильное ( 45 %) изменение содержания С02 в атмосфере около 490 млн лет назад ( девонский период) связана с эволюцией и заметным ростом корневых систем ряда растений, что привело к более интенсивному извлечению углерода из атмосферного С02 - Нельзя исключить и сравнительно быструю эволюцию некоторых составляющих биосферы и в современный период. [36]
 |
Профили скорости и температуры ( влияние вдувания и отсасывания через проницаемые границы. [37] |
С увеличением Ре температурный профиль в основной части сечения становится линейным с пограничным слоем толщины - 1 / Ре возле левой границы. Распределение продольной скорости при этом деформируется: на смену течению с тремя встречными потоками приходит течение с двумя потоками, как и должно быть при течении с массовой силой, обусловленной линейным распределением температуры. При больших Ре уменьшается градиент температуры в основной части слоя и соответственно падает интенсивность течения. Как и в случае течения между проницаемыми границами разной температуры, это обстоятельство должно приводить к сильной стабилизации. [38]
Их отношение равно отношению угловых коэффициентов касательной к кривой 47 ( С) в точке С П0 / П и секущей, проведенной из начала координат в ту же точку. С) С - 1, П 0) монотонно убывает от бесконечности до единицы с ростом интенсивности течения от П G до бесконечности. [39]
Их отношение равно отношению угловых коэффициентов касательной к кривой F ( Q в точке С П0 / П и секущей, проведенной из начала координат в ту же точку. Вообще говоря, оно зависит от интенсивности невозмущенного течения и, в частности, для закона фильтрации с предельным градиентом ( F ( Q С - 1, П G) монотонно убывает от бесконечности до единицы с ростом интенсивности течения от П G до бесконечности. [40]
Если максимум возникает при потенциалах нисходящей ветви электрокапиллярной кривой ( отрицательные максимумы), то здесь более отрицательному потенциалу основания капли отвечает уже меньшее значение поверхностного натяжения, чем менее отрицательно заряженной вершине. Теперь уже основание капли будет омываться свежим раствором, а вершина ее - раствором с меньшей концентрацией восстанавливающегося вещества, в результате чего неравнотмер-ность поляризации снизится. Другой причиной исчезновения отрицательного максимума является увеличение заряда поверхности ртути по мере удаления от электрокапиллярного нуля. Это должно снижать подвижность поверхностных слоев ртути, а следовательно, и интенсивность течения раствора. [41]
 |
Предельное число Прандтля Prm в зависимости от волнового числа. [42] |
При ориентациях же, близких к вертикальной, в надкритической области должны устанавливаться конечно-амплитудные вихри на границе встречных потоков. Наиболее интересный результат расчетов состоит в том, что в промежуточной области углов возможны и устойчивы оба типа названных движений, причем структура предельного режима зависит от начальных условий. Для режима я еек характерно отсутствие ( при достаточной надкритичности) сквозного течения вдоль слоя, причем соседние ячейки, различающиеся по протяженности и интенсивности течения, имеют противоположные направления циркуляции. Режим граничных вихрей сопровождается сквозным течением вблизи стенок, а все вихри имеют одинаковое направление циркуляции. [43]
Как и в ламинарном случае, существенной чертой рассматриваемого класса решений является независимость меридионального течения от вращения. С этой точки зрения решения, близкие к ( 17) ( решения второго типа), не могут считаться физически реальными для ламинарного режима. В случае вращающегося непроницаемого стакана, для которого RT - Q и п 3 901, на опыте возникает меридиональная циркуляция с возвратным течением в при-осевой зоне и прямотоком на периферии. Но ясно, что интенсивность этих движений должна зависеть от скорости вращения стакана, тогда как рассматриваемое автомодельное решение при фиксированной вязкости дает вполне определенную картину и интенсивность течения, не зависящую от наличия вращения, что представляется парадоксальным. Иначе обстоит дело в турбулентном режиме, когда вращение может влиять на турбулентную вязкость, а через нее на картину и интенсивность течения. [44]
Как и в ламинарном случае, существенной чертой рассматриваемого класса решений является независимость меридионального течения от вращения. С этой точки зрения решения, близкие к ( 17) ( решения второго типа), не могут считаться физически реальными для ламинарного режима. В случае вращающегося непроницаемого стакана, для которого RT - Q и п 3 901, на опыте возникает меридиональная циркуляция с возвратным течением в при-осевой зоне и прямотоком на периферии. Но ясно, что интенсивность этих движений должна зависеть от скорости вращения стакана, тогда как рассматриваемое автомодельное решение при фиксированной вязкости дает вполне определенную картину и интенсивность течения, не зависящую от наличия вращения, что представляется парадоксальным. Иначе обстоит дело в турбулентном режиме, когда вращение может влиять на турбулентную вязкость, а через нее на картину и интенсивность течения. [45]
Страницы: 1 2 3 4