Cтраница 2
Возникновение турбулентности также определяется значением числа Рейнольдса R ри / / ц, где / - диаметр трубы. Для определенных условий втекания жидкости в трубу турбулентность возникает при определенных значениях числа Рейнольдса. Падение давления в трубе в случае турбулентного течения, так же как и в случае ламинарного, очень сильно зависит от сечения трубы. [16]
Что касается поперечной скорости, то она сохраняет вдоль сечения турбулентной области примерно одинаковый порядок величины и на границе области равна около - 0 025г о, будучи направлена здесь внутрь струи. За счет этой поперечной скорости и осуществляется втекание жидкости в турбулентную область. [17]
Что касается поперечной скорости, то она сохраняет вдоль сечения турбулентной области примерно одинаковый порядок величины и на границе области равна около - 0 025 0, будучи направлена здесь внутрь струи. За счет этой поперечной скорости и осуществляется втекание жидкости в турбулентную область. [18]
Что касается поперечной скорости, то она сохраняет вдоль сечения турбулентной области примерно одинаковый порядок величины п на границе области равна около - 0 025гг0, будучи направлена здесь внутрь струи. За счет этой поперечной скорости и осуществляется втекание жидкости в турбулентную область. [19]
Исследованию подобных течений посвящена работа [27], в которой изучалось течение в пограничном слое, возникающее в случае, когда выталкивающая сила действует в направлении от стенки. Были рассмотрены два случая: плоское течение вдоль двумерной поверхности, когда происходит втекание жидкости на передней кромке, и радиальное растекание ( или растекание на диске), когда жидкость движется по радиусу наружу, к краю поверхности. Были получены решения для изотермической стенки и для постоянной плотности теплового потока на поверхности. [20]
Из попыток конструирования приборов для определения скоростей, основанных на новых принципах, заслуживает упоминания складной батометр-тахиметр Глушкова. Прибор состоит из гибкого резинового складывающегося баллона емкостью в 900 смв с трубкой-носком для втекания жидкостей ( диам. [21]
Вп препятствует наклону факелов друг к другу. Она уравновешивается движущим давлением, возникающим в окружающей жидкости, под действием которого происходит втекание подсасываемой жидкости, В результате подсасывания размеры факелов в направлении течения увеличиваются. Разность движущих давлений рт, о и рт, i с двух сторон каждого факела уравновешивает силу Вп. Давление рт, i меньше, чем рт, о, так как подсасываемая во внутреннюю область жидкость должна вытекать вверх через ограниченное пространство и, следовательно, с большей скоростью U. В случае факелов конечной длины какое-то количество жидкости втекает также через концевые сечения факелов. Кроме того, сила Вп остается постоянной вдоль потока, как и разность давлений рт, о - рт, i. Так как скорости подсасывания v ( x, x) для течения в факеле мало изменяются вдоль факела, скорость U остается почти постоянной на всем протяжении внутренней области. [22]
Вп препятствует наклону факелов друг к другу. Она уравновешивается движущим давлением, возникающим в окружающей жидкости, под действием которого происходит втекание подсасываемой жидкости. В результате под-сасывания размеры факелов в направлении течения увеличиваются. Разность движущих давлений рт 0 и рт - с двух сторон каждого факела уравновешивает силу Вп. Давление рт, t меньше, чем рт, о, так как подсасываемая во внутреннюю область жидкость должна вытекать вверх через ограниченное пространство и, следовательно, с большей скоростью U. В случае факелов конечной длины какое-то количество жидкости втекает также через концевые сечения факелов. Кроме того, сила Вп остается постоянной вдоль потока, как и разность давлений рт, о - Рт, i - Так как скорости подсасывания v ( x, co) для течения в факеле мало изменяются вдоль факела, скорость U остается почти постоянной на всем протяжении внутренней области. [23]
Получающуюся картину течения можно интерпретировать двояко: 1) как винтовое движение газа в выхлопной струе и 2) как втекание жидкости в пустой сосуд, если источник заменен стоком. [24]
Число таких чередующихся областей втекания и вытекания может быть сколь угодно большим, причем при увеличении числа Рейнольдса растет и минимальное число чередующихся областей вытекания и втекания жидкости. [25]
Функция f () ( равная 1 при 0) быстро убывает с увеличением ее аргумента. Что касается поперечной скорости, то она сохраняет вдоль сечения турбулентной области примерно одинаковый порядок величины и на границе области равна около - 0 025 0, будучи направлена здесь внутрь струи. За счет этой поперечной скорости и осуществляется втекание жидкости в турбулентную область. [26]
Результаты исследования этого вопроса в лабораторных уело - виях позволяют отметить следующее. По данным визуального наблюдения при определенном увеличении радиального зазора между каверной и поверхностью лопасти становится заметным слой жидкости. Его границы выглядят нечетко, размыто, а толщина непрерывно меняется, что, по-видимому, является следствием втекания жидкости в пространство каверна - поверхность лопасти и периодического отрыва этой каверны. При этом обращает на себя внимание некоторая стабилизация формы каверны - уменьшаются ее поперечные размеры, несколько увеличивается длина, в целом она по своей форме становится больше похожей на тела вращения. [27]
Эта неустойчивость приводит к ее разбалтыванию и образованию области турбулентного движения. Подтекающий от В к О поток возникает при этом в результате того, что в область турбулентности должно происходить втекание жидкости извне. Определим форму области турбулентного движения. Выберем ось х указанным на рис. 24 образом; начало координат находится в точке О. Эту зависимость легко определить непосредственно из соображений подобия. Поскольку все размеры плоскостей бесконечны, то в нашем распоряжении нет никаких характерных-для рассматриваемого движения постоянных параметров с размерностью длины. [28]
Эта неустойчивость приводит к ее разбалтыванию и образованию области турбулентного движения. Подтекающий от В к О поток возникает при этом в результате того, что в область турбулентности должно происходить втекание жидкости извне. Определим форму области турбулентного движения. Выберем ось х указанным на рис. 24 образом; начало координат находится в точке О. Эту зависимость легко определить непосредственно из соображений подобия. Поскольку все размеры плоскостей бесконечны, то в нашем распоряжении нет никаких характерных. [29]
Эта неустойчивость приводит к ее разбалтыванию и образованию области турбулентного движения. Подтекающий от В к О поток возникает при этом в результате того, что в область турбулентности должно происходить втекание жидкости извне. Определим форму области турбулентного движения. Выберем ось х указанным на рис. 24 образом; начало координат находится в точке О. Эту зависимость легко определить непосредственно из соображений подобия. Поскольку все размеры плоскостей бесконечны, то в нашем распоряжении нет никаких характерных для рассматриваемого движения постоянных параметров с размерностью длины. [30]