Интенсивность - выходящее
Cтраница 2
Если при вращении николя интенсивность выходящего из него света не изменяется, то входящий в николь свет может быть либо циркулярно поляризованным, либо неполяризованным. Поставим на пути света пластинку в четверть волны, причем в отличие от эллиптической поляризации теперь нет необходимости заботиться о выборе направления главной оптической оси пластинки. Если выходящий из пластинки в четверть волны свет линейно поляризован, то входящий циркулярно поляризован. В противном случае входящий свет просто не поляризован. [16]
Так как значения коэффициента поглощения для экситонных линий с малыми значениями главного квантового числа ( п 1, 2) довольно высоки, та с учетом соотношения (8.57) велика будет и интенсивность экситонных линий ( особенно с п 1) в спектре собственной излуча-тельной рекомбинации. Эксперимент, однако, показывает, что интенсивность выходящего из образца рекомбинационного излучения больше вблизи края поглощения, чем в экситонной линии. На рис. 138, б приведен спектр межзонного рекомбинационного излучения для германия. Вблизи К 1 5 мкм наблюдается экси-тонный пик излучения, интенсивность которого меньше интенсивности в собственной области. [17]
Очевидно, что вероятность выхода кванта из среды не зависит от того, каким путем он появился в среде, а зависит только от оптических свойств среды. Поэтому после определения вероятности выхода кванта из среды могут быть легко найдены интенсивности выходящего из среды излучения при любых действующих на среду источниках излучения. Для этого надо только умножить количество энергии, приходящее непосредственно от источников излучения и поглощаемое на данной глубине, на вероятность выхода кванта из среды с этой глубины и проинтегрировать полученное произведение по всем глубинам. [18]
Модель просвечивается поляризованным светом в рассматриваемой точке и производится с помощью фотоэлемента запись изменения интенсивности выходящего из анализатора света, определяющей разность хода. [19]
Рассмотрим теперь так называемую задачу о диффузном отражении и пропускании, состоящую в следующем. Предполагается, что внутренних источников излучения в среде нет, так что ее свечение вызывается только освещением извне. Требуется найти интенсивности выходящего из среды излучения. [20]
В предыдущем параграфе была решена задача о свечении среды, прилегающей к отражающей поверхности, при освещении среды параллельными лучами сверху. В § 2 были определены коэффициенты яркости среды с ( т ], С) и р Дт ], С) при освещении ее параллельными лучами снизу. Теперь мы найдем интенсивности выходящего из среды излучения в том случае, когда источники излучения находятся внутри среды. [21]
Ксерографическая пластина состоит из токопрово-дящей алюминиевой или латунной подложки, на которую с одной стороны наносят тонкий слой из полупроводникового материала, например, селена. При прохождении рентгеновских лучей в зависимости от интенсивности выходящего из объекта контроля пучка изменяются параметры электрического поля пластины. Тем самым на пластине образуется скрытое электростатическое изображение объекта. При проявлении скрытого изображения красящими порошками на основе окиси цинка, мела и других формируется видимое изображение. При наложении на пластину бумаги изображение фиксируется на ней. Промышленностью выпускаются рентгеновские установки с ксерографическим изображением результатов контроля и перенесения отпечатка на бумагу ( Эренг-2 и др.) Производительность контроля значительно повышается, однако чувствительность контроля несколько ниже, чем при рентгенографии. [22]
 |
Оптическая схема нефелометра. [23] |
Свет, рассеянный коллоидньши частицами, проходя через объектив 4 и линзу 5, попадает в фотометрическую головку прибора, создавая яркость одной половины доля зрения. Другая часть светового потока, идущего от лампы /, отражается от пластинки 2 и проходит через рассеива-тель 6 - пластинку из молочного стекла, которая в определенной мере ослабляет интенсивность проходящего света. В приборе имеется четыре рассеивателя, причем с увеличением номера рассеивателя увеличивается интенсивность выходящего из него светового потока. Свет из рассеивателя, проходя через линзу 5, попадает в фотометрический узел, создавая яркость второй половины поля зрения. В поле зрения окуляра виден круг, разделенный пополам вертикальной линией. Яркость правой половины лоля зрения определяется интенсивностью рассеянного света, а яркость левой половины - интенсивностью света, прошедшего через рассеиватель. [24]
Попутно отметим, что в работе С. А. Каплаиа и И. А. Климишина [8] рассматривалась задача о свечении сферически симметричной туманности с находящейся в ее центре звездой. Так как толщина туманности принималась малой по сравнению с ее радиусом, то можно было считать, что туманность состоит из плоскопараллельных слоев и освещенность в каждом месте на одной и той же глубине одинакова. Поэтому была найдена не только полная энергия, излучаемая туманностью, но и интенсивность выходящего из туманности излучения. [25]
Форму линии излучательной рекомбинации исследовали без учета электронно-дырочного взаимодействия, которое существенно изменяет край полосы поглощения. Анализ спектров рекомбина-ционного излучения с учетом экситонов и вообще электронно-дырочного взаимодействия приводит к сложной структуре полосы собственного рекомбинационного излучения. Так как значения коэффициента поглощения для экситонных линий с малыми значениями главного квантового числа ( п 1 2) довольно высоки, то с учетом соотношения (8.130) велика будет и интенсивность экситонных линий ( особенно с п 1) в спектре собственной излучательной рекомбинации. Эксперимент однако показывает, что интенсивность выходящего из образца рекомбинационного излучения больше вблизи края поглощения, чем в экситонной линии. На рис. 128, б приведен спектр межзонного рекомбинационного излучения для германия. Вблизи Я, - 1 5 мкм наблюдается экси-тонный пик излучения, интенсивность которого меньше интенсивности в собственной области. [26]
Преимущества и недостатки каждого из этих способов решения задачи о диффузии излучения заключаются в следующем. Первый способ дает возможность определить поле излучения как вне, так и внутри среды при заданных источниках излучения. Второй способ позволяет найти лишь интенсивности излучения, выходящего из среды. Поэтому после определения вероятности выхода кванта из среды нахождение интенсивностем выходящего из среды излучения может быть произведено при любых источниках излучения. [27]
До сих пор мы предполагали, что источник имеет одинаковую яркость по всей площади, и при этих условиях наилучшее использование энергии источника достигается в том случае, когда изображение источника точно соответствует полностью открытой входной щели. На практике, однако, яркость источников неоднородна, и при фокусировке источника в этом случае входная щель не будет освещена равномерно. Для получения большей однородности освещения желательно располагать источник света на расстоянии от линзы L, немного меньшем, чем соответствующее фокусное расстояние, при этом на входной щели получается размытое пятно света площадью, несколько превышающей площадь щели. Устанавливая лампу немного не в фокусе, мы тем самым получаем дополнительное преимущество в том, что легкое смещение дуги во время работы лампы будет вызывать меньшее изменение в интенсивности выходящего из монохроматора света, чем в том случае, когда изображение точно сфокусировано. Наилучшее расположение подбирается опытным путем. [28]
 |
Наложение дифракционных распределений К и Я 1К.| Ограничение ширины п-учка призмой. а - для. [29] |
При прохождении пучка света через призму происходит также частичное его отражение на входной и выходной гранях призмы. Интенсивность отраженного света определяется величиной коэфф. Так, для системы из трех призм с а ( Ю, п 1 685, установленных в положении минимума отклонения, интенсивность выходящего из призм пучка составляет лишь 63 % от падающего. Величина потерь на отражение возрастает при выводе призмы из минимума отклонения, а такте увеличивается с возрастанием а. [30]
Страницы: 1 2 3