Кривая интенсивность - рассеяние
Cтраница 1
Кривые интенсивности рассеяния и распределения электронной ности для водных растворов тетрафторбората амкония также очень похожи на соответствующие кривые чистой воды и растворов тетра-фторборной кислоты. Отсюда следует, что ионы NH4 минимально нарушают структуру воды, образуют с молекулами Н2О ски направленные водородные связи. [1]
Анализ Фурье кривой интенсивности рассеяния сравнительно недавно начал применяться к исследованию строения жидких сплавов - жидкости, состоящей из атомов двух сортов. В этом случае полная радиальная функция распределения состоит из набора функций: pi i, pi 2, ра ь Рг 2, где первый индекс обозначает сорт центрального атома. Существует несколько способов избежать эту математическую трудность. [2]
Сравнение характеристик кривых интенсивности рассеяния для различных сплавов указывает на постепенный переход от кривых типа чистого олова к кривым типа кадмия. Никаких особенностей эти кривые не проявляют. [3]
 |
Модель структуры ближнего порядка стеклообразного As2S3. [4] |
На рис. 63 приведены кривые интенсивности рассеяния рантгеновских лучей и кривые радиального распределения атомов в них. [5]
В качестве примера рассмотрим расчет кривых интенсивности рассеяния электронов для четыреххлористого углерода ССЦ и бензола СеН8, Предположим в соответствии с данными органической химии, что молекула ССЦ имеет тетраэд-рическое строение. Составим функцию интенсивности рассеяния электронов для данной модели. Рассмотрим сначала атом углерода. [6]
 |
Кривые интенсивности рассеяния рентгеновских лучей стеклами системы Na20 - Si02. [7] |
На рис. 11.141 пунктирными линиями показаны вычисленные кривые интенсивности рассеяния стекол для той модели структуры стекла, которая давала в основном лучшее согласие между вычисленными и экспериментальными кривыми. Общая тенденция изменения экспериментальных кривых рассеяния с составом стекла, по мнению авторов, настолько хорошо передается вычисленными кривыми, что согласие между кривыми обоих типов можно рассматривать как вполне удовлетворительное. [8]
 |
Полярная диаграмма составляющих рассеяния ( в и 2 ( в в рэлеевской области при а 1 и т 1 33. [9] |
В результате для монодисперсных аэрозолей эти максимумы и минимумы образуют сложные кривые интенсивности рассеяния, наиболее существенными характеристиками которых являются неравномерность и большая составляющая прямого рассеяния. Развитие сложного процесса рассеяния с возрастанием а проиллюстрировано на рис. 15.6. Таким образом, для аэрозолей с интересующими нас размерами частиц рассеяние света характеризуется сильным рассеянием вперед поляризованной в плоскости рассеяния и поляризованной перпендикулярно этой плоскости составляющих. Для несферических частиц или частиц неправильной формы одинакового размера также сохраняется эта тенденция сильного рассеяния вперед, хотя зависимость интенсивности рассеянного света от угла имеет меньше минимумов и максимумов. Как упоминалось выше, степень неравномерности кривых рассеяния уменьшается с увеличением полидисперсности аэрозоля, и возрастает составляющая рассеяния вперед. [10]
На рис. 1 в зависимости от параметра - у - изображены кривые интенсивности рассеяния видимого света от исходных образцов № № 4 - 6 и кривые интенсивности рентгеновского малоуглового рассеяния от пористых продуктов, полученных из исходных стекол. Все кривые имеют отчетливо выраженные максимумы, положение которых, зависящее от тепловой обработки, позволяет определить размеры рассеивающих частиц. Результаты расчета размеров частиц сведены в таблице, в которой также приведен размер частиц для образца № б, рассчитанный по положению максимума на кривой интенсивности видимого света. [11]
Как видно из формулы, интенсивность и положение соответствующего максимума на кривой интенсивности рассеяния определяются двумя факторами: атомными номерами рассеивающих атомов и тригонометрической функцией от межатомных расстояний. [12]
Фаулер, приняв эффективный радиус молекулы Н2О равным 1 4 А, рассчитали кривые интенсивности рассеяния рентгеновского излучения для трех типов распределения молекул: плотнейшей упаковки, структуры кварца и льда-тридимита. С изменением температуры эти непрерывно переходят друг в друга. [13]
С точки зрения рентгеновской дифракции наиболее характерной особенностью углеродных веществ является наличие на кривых интенсивности рассеяния нескольких или более размытых максимумов, соответствующих структуре графита. Среди них особое значение имеет первый дифракционный максимум, расположенный в области углов рассеяния от 18 до 32 град. [14]
Для количественного описания координационного ближнего порядка в жидких кристаллах Б. К. Ванштейном и И. Г. Чистяковым был применен метод Фурье-анализа кривых интенсивности рассеяния рентгеновского излучения. [15]
Страницы: 1 2