Спектральная интенсивность - излучение
Cтраница 2
Закон Планка устанавливает связь между спектральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела, длиной волны и абсолютной температурой тела. [16]
Из этого рисунка следует, что спектральная интенсивность излучения приданной температуре сначала быстро возрастает с увеличением длины волны до некоторого максимума, а затем постепенно убывает. Площадь, ограниченная кривой изменения / ох от Л, и осью абсцисс, численно равна интегральному излучению черного тела Е0 при температуре этой кривой. [17]
Во многих практических приложениях при определении спектральной интенсивности излучения вместо частоты используется длина волны. [18]
Яркостная температура находится из условия равенства спектральной интенсивности излучения исследуемого и абсолютно черного тела при фиксированной длине волны или спектрального диапазона излучения. [19]
Из полученного неравенства следует, что максимум спектральной интенсивности излучения малых частиц, в данном случае частиц сажистого углерода, должен быть смещен в сторону коротких длин волн по сравнению с максимумом спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре частиц. [20]
Таким образом, величина максимального значения спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела изменяется пропорционально пятой степени его абсолютной температуры. [21]
Как и для ступенчатого температурного профиля, спектральная интенсивность излучения на оптически плотном участке спектра является весьма чувствительной к температуре газа вблизи стенки, а на оптически менее плотных участках - к температуре ядра потока. [22]
Таким образом, с макроскопической точки зрения спектральная интенсивность излучения представляет собой количество электромагнитной энергии, распространяющейся в рассматриваемом направлении за единицу времени, отнесенное к единице телесного угла, осью которого является выбранное направление, к единице поверхности, нормальной к этому направлению, и к единице частотного интервала. [23]
Спектральный коэффициент индуцированного излучения зависит от распределения спектральной интенсивности излучения в рассматриваемой точке по различным направлениям. [24]
Наконец, необходимо условие сопряжения для полей спектральной интенсивности излучения в газовой и жидкой фазах. [25]
Если проследить за изменением месторасположения максимумов кривых спектральной интенсивности излучения ( пунктирная кривая рис. 1 - 2), легко заметить, что с повышением температуры абсолютно черного тела они смещаются в сторону меньших длин волн. Это перемещение максимумов спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при изменении его температуры описывается известным законом смещения Вина. [26]
Наконец, необходимо условие сопряжения для полей спектральной интенсивности излучения в газовой и жидкой фазах. [27]
 |
Зависимость спектральной интенсивности излучения от длины волны и температуры.| Определение яр-костной температуры. [28] |
Действие яркостных пирометров основано на использовании зависимости спектральной интенсивности излучения / я, ( или спектральной яркости В)) тела от его температуры. На рис. 9.7 представлена зависимость / а 0 ( для абсолютно черного тела) от Т для трех значений длины волны в видимом участке спектра. При К 0 65 мкм повышение температуры от 1000 до 2000 К сопровождается возрастанием спектральной интенсивности /, в 6 42 - 104 раза. Аналогичные зависимости наблюдаются и для реальных тел. [29]
Яркостные измерения отличаются высокой чувствительностью, так как спектральная интенсивность излучения Л ( табл. 9 - 1) очень резко возрастает с повышением температуры. [30]
Страницы: 1 2 3 4