Пороговая интенсивность

Cтраница 3

В исследованиях А. А. Асташенко [2] экспериментальным путем проверено одно из таких допущений, а именно о числе различаемых наблюдателями ответов сенсорной системы на стимулы пороговой интенсивности, которое отражает одну из наиболее важных закономерностей - взаимосвязь вероятности ответа сенсорной системы с его интенсивностью. Автором предлагается гипотеза, согласно которой изменение вероятности ответов сенсорной системы на сигналы пороговой интенсивности обусловливается концентрацией внимания наблюдателей. [31]

Наряду с опубликованными данными в главе приводятся и собственные экспериментальные исследования, выполненные в целях получения видовых и количественных зависимостей и экспертной оценки пороговой интенсивности ЭМ-излучения, определенной по критерию летальных эффектов. [32]

Видно, что учет гибели резонансных квантов эффективно проявляется в уменьшении излучения источника ( в рассматриваемом случае - тормозного и в бальмеровском континууме) и в увеличении поглощения пороговой интенсивности, что происходит из-за увеличения населенности нижнего уровня при дополнительном фоторекомбина-ционном потоке с верхнего уровня за счет dd-ne - реходов. [33]

Схематическое представление оптического параметрического генератора, в котором для накачки используется излучение лазера с частотой о3. Результирующее усиление вызывает в оптическом резонаторе, содержащем нелинейный кристалл и настроенном на частоты а [ и о2, генерацию на частотах о и о2 ( о3 о о2. [34]

Если нелинейный кристалл поместить внутри оптического резонатора, который настроен в резонанс на частоте сигнальной или холостой волн ( или на обеих частотах), то при некоторой пороговой интенсивности накачки параметрическое усиление будет вызывать одновременную генерацию на частотах как сигнальной, так и холостой волн. Это является физической основой оптического параметрического генератора. Практическое значение такого генератора состоит в том, что он может преобразовывать выходную мощность лазера накачки в когерентное излучение на сигнальной и холостой частотах. [35]

Чегг и Стензл [264] объясняют это различие упрощенной моделью, используемой для оценки & Kfh, и считают, что необходимы дальнейшие экспериментальные работы по изучению влияния микроструктуры и условий испытаний на пороговую интенсивность напряжений. [36]

Международной организацией по стандартизации ( ИСО) приняты в качестве пороговой интенсивности / о10 - 12 Вт / м2 с соответствующим ей звуковым давлением р02 - 1 ( У-5 Па три частоте 2000 Гц и в качестве пороговой интенсивности / тах 10 Вт / м2 с соответствующим ей звуковым давлением ртах 2 - 102 Па и той же частоте. [37]

Результаты обучения и отбора признаков для т / е 45а. [38]

Хотя корреляции зависят от наличия примесей и изотопов ( так, благодаря естественному содержанию изотопов 13С и 15N фрагменты с т / е 43 и 44 обусловливают пики, свойственные положению т / е 45), эти эффекты в известной мере ослабляются введением пороговой интенсивности, составлявшей в данном случае 0 5 % полного ионного тока. [39]

При ожидаемом увеличении пороговой интенсивности поглощение излучения, при его распространении с глубины термализации к свободной поверхности, должно уменьшаться, и оба эффекта - увеличение источников и уменьшение поглощения, действуют в одну сторону. Численные расчеты подтверждают эти выводы. [40]

Так как по мере увеличения амплитуды возмущений повышается значение нелинейных свойств системы и возрастает вероятность возбуждения собственных колебаний элементов системы, то при некоторых достаточно интенсивных воздействиях при неоптимальной частоте возможна интенсификация процессов переноса. Это полностью объясняет существование пороговой интенсивности звука 120 - 160 дб при интенсификации на неоптимальных частотах. Но это и отвергает представление о том, что на других частотах нйзкоинтенсивное воздействие не может быть оптимальным и, следовательно, высокоэффективным. [41]

Основным отражением частотной настройки отдельных нейронов на всех уровнях слуховой системы является наличие у них так называемых частотно-пороговых показателей. Эти показатели отражают зависимость пороговой интенсивности звука, необходимой для возбуждения клетки, от его частоты. В обе стороны по диапазону частот от оптимальной, или характеристической, частоты порог реакции нейрона резко возрастает. Таким образом, элемент оказывается настроенным на выделение из всей совокупности звуков лишь определенного, достаточно узкого участка частотного диапазона. Частотно-пороговые кривые разных клеток перекрывают весь частотный диапазон слышимых звуков. Форма этих кривых у многих нейронов высших слуховых центров значительно усложняется. [42]

При острой фокусировке в слабозамутненной атмосфере излучений СО2 - лазеров микросекундной длительности телескопом Кас-сегрена с RQ / FQ 10 - 3 тепловые эффекты самовоздействия пучка на трассе несущественны из-за инерционности термогидродинамического процесса в пучке. Малоинерционные механизмы нелинейности атмосферы из-за высоких пороговых интенсивностей их проявления могут быть заметными лишь в области максимальной перетяжки пучка. В этой связи расчет статистики очагов пробоя целесообразно проводить в приближении заданного светового поля, сфокусированного в линейной турбулентной среде. Очевидно, что в этом случае наиболее строгими будут результаты расчета характеристик очагов пробоя в слое, наиболее близко расположенном к излучателю. [43]

Эта зависимость возникает только в сильных световых полях ( которые нельзя считать пренебрежимо малыми по сравнению с внутриатомными полями), поэтому для наблюдения нелинейных эффектов применяют лазерное излучение. Ряд нелинейных эффектов проявляется при достижении пороговой интенсивности света. [44]

Известно, что энергия взаимодействия магнитного момента атома водорода с СВЧ-полем примерно в 100 раз меньше, чем у молекулы аммиака. Поэтому при одинаковом времени взаимодействия с СВЧ-полем пороговая интенсивность пучка в водородном генераторе увеличивается примерно в 104 раз. Получить заметное увеличение интенсивности пучка трудно, поэтому желательно увеличить время взаимодействия. Известно, что вероятность перехода атомов водорода из одного энергетического состояния в другое при соударениях с некоторыми веществами ( тефлон, парафин) невелика. При тефлоновом покрытии возможно более 105 соударений без изменения энергетического состояния. Поэтому резонатор с тефлоновым покрытием называют накопительной ячейкой. Время нахождения атома в ячейке практически определяется площадью входного отверстия ( через который атом может выйти на ячейки) и размером ячейки. [45]

Страницы: 1 2 3 4