Относительная интенсивность - излучение
Cтраница 1
Относительные интенсивности излучения в процессах (1.27) и (1.29) определяются без особых затруднений, так как частоты излучения Hg ( 63Pi) и А различны. [1]
Безразмерный параметр / определяет относительную интенсивность излучения. Скорость, с которой заселенность в резонансной двухуровневой системе без затухания осциллировала бы между двумя состояниями, есть цЕ / h, частота Раби. Когда эта величина сравнивается со средней скоростью распада уровней / 7 72 переходы под действием поля происходят так же часто, как и спонтанные распады. [2]
По шкале ординат откладывают относительную интенсивность излучения, регистрируемую фотоумножителем. Стоксовы линии всегда более интенсивны, чем анти-стоксовы, а линия, обусловленная рассеянным излучением лазера ( Av 0), гораздо интенсивнее, чем те и другие. [4]
На рис. 1 приведено семейство кривых зависимости относительной интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны при нескольких температурах. Из графиков видно также значительно более быстрое увеличение интенсивности коротковолнового излучения по сравнению с длинноволновым по мере роста температуры. [5]
В соответствии с Положением о МШТ 1927 г. экстраполяция в этой области осуществлялась на основе закона Вина, согласно которому можно определить относительную интенсивность излучения с заданной длиной волны А от двух источников при различных температурах. [6]
При отсутствии в ФС Радиоактивность сведений о том или ином радионуклиде данные о его схеме распада ( период полураспада, вид, энергия, относительная интенсивность излучения) и сопровождающему рентгеновскому излучению следует приводить на основе оценки отечественных и зарубежных справочных данных последних лет. [7]
Во всех случаях значение / о возрастает по мере увеличения скорости ветра и, достигнув максимума ( при скорости ветра около 1 8 м / с), далее остается постоянным или несколько уменьшается. Относительная интенсивность излучения / / / о ( / - интенсивность излучения при воздействии ветра) зависит также от положения облучаемой поверхности по отношению к направлению ветра. [8]
Во всех случаях значение / увеличивается по мере увеличения скорости ветра и, достигнув своего максимума ( при скорости ветра около 1 8 м / с), далее остается постоянным или несколько уменьшается. Относительная интенсивность излучения III 0 ( I - интенсивность излучения при воздействии ветра) зависит также от положения облучаемой поверхности по отношению к направлению ветра. [9]
Между двумя поверхностями, каждая из которых видит другую, происходит непрерывный обмен энергией, при этом энергия передается от более горячей поверхности к более холодной. Результирующий лучистый поток энергии между двумя излучающими телами зависит от относительной интенсивности излучения и поглощения каждого из этих тел. [10]
Он представляет собой спектрограф с решеткой, в котором держатель для фотопластинки или пленки заменен непрозрачным экраном, изогнутым по форме фокальной кривой и имеющим двенадцать и более щелей, размещенных соответственно длинам волн анализируемых элементов. Отдача каждого фотоумножителя регистрируется автоматически, так что можно непосредственно определить относительную интенсивность излучения для двенадцати элементов. Один из исследуемых элементов является внутренним стандартом, с которым сравниваются остальные. Для определения одиннадцати элементов требуется меньше минуты. [11]
 |
Величины спектральных диапазонов и относительной интенсивности выделяемого излучения в автоколлимационном варианте и при зеркальном. [12] |
Пропускание прибора не остается постоянным, спадая до 0 4 максимального на границах области. Если изменять угол падения лучей на решетку г) и постоянно направлять на выход прибора лучи, зеркально отраженные ступенями, то можно сканировать спектр, сохраняя максимальное пропускание. На рис. I приведены величины спектральных диапазонов и относительные интенсивности выделяемого излучения при работе решетки с постоянной d 20 мкм и б 23 5 в 25 - м порядке в автоколлимации и при зеркальном сканировании. [13]
Образование составного ядра при захвате нейтронов малых энергий не всегда приводит к излучению у-квантов, возможны также испускание нейтрона и ( п, р) - или ( п, сс) - реакции. Для самых тяжелых элементов наиболее вероятным процессом часто является деление. Поскольку в модели составного ядра реакция разделяется на две стадии - образование и распад компаунд-ядра - относительные вероятности различных возможных событий должны полностью определяться квантовым состоянием такого составного ядра. В частности, если резонансы не перекрываются, то поведение компаунд-ядра целиком определяется свойствами отдельного квантового состояния ( резонансного) и не должно, следовательно, зависеть от способа, посредством которого это состояние реализовалось. Это означает, например, что относительные интенсивности излучения у-кванта и нейтрона для ядра ZXA, облучавшегося нейтронами, и для ядра z - iXA, бомбардировавшегося протонами, будут одинаковы, если энергии налетающих частиц таковы, что они образуют одно и то же резонансное состояние. Этот вывод назван гипотезой независимости пути распада разных компаунд-ядер от способа их образования. Ниже эта гипотеза будет рассмотрена еще раз в ситуации более неоднозначной, когда резонансы перекрываются. [14]
Не следует считать, что линейная зависимость фототока от интенсивности излучения сохраняется в широких пределах. У многих вакуумных фотоэлементов, если только накладываемое напряжение не слишком высоко, такая зависимость при низких интенсивностях приблизительно выполняется. Отклонения от линейности значительно сильнее проявляются в случае газонаполненных фотоэлементов, чем в случае вакуумных. Однако для данных конкретных условий всегда необходимо проверять характер зависимости фототока от интенсивности. Это можно сделать путем использования нейтральных фильтров с различной оптической плотностью, которые предварительно прокалиброваны для излучения интересующей длины волны при помощи надежного спектрофотометра. Как подчеркивалось выше, существенно иметь в виду что фототек зависит не только от интенсивности излучения, но также от длины волны. Следовательно, калибровочные измерения интенсивности следует проводить только для монохроматического излучения. Если выполнить все необходимые условия, то фотоэлементы могут оказаться очень удобными для измерения относительных интенсивностей излучения в фотохимических опытах. Такую калибровку полезно проводить для отдельных серий экспериментов с закрепленной оптической системой. Вместе с тем калибровку необходимо часто проверять, так как незначительные и часто незаметные изменения в оптике ( обусловленные, например, отклонениями от точного положения ртутной дуги внутри разрядной трубки) или изменения в чувствительности самого фотоэлемента, особенно в случаях, когда накладываются большие токи, могут привести к ложным эффектам и сравнительно большим ошибкам. [15]
Страницы: 1 2