Вулль

Cтраница 3

Из этих расчетов следует отметить работы Джонстона и Уокера [2282, 2283, 2284] ( Г5000), в которых термодинамические функции Оз были вычислены методом непосредственного суммирования по уровням колебательной энергии с использованием формул Крамерса для вращательной энергии молекулы Оз в триплетных состояниях. Данные, полученные Джонстоном и Уокером, были пересчитаны к современным значениям универсальных постоянных в работе Уагмана и др. [4122] и вошли в ряд справочных изданий. Наиболее точный расчет термодинамических функций двухатомного кислорода был выполнен Вулли [4324] для температур до 5000 К методом непосредственного суммирования по уровням колебательной энергии на основании молекулярных постоянных, близких к принятым в настоящем Справочнике. Расхождения между значениями функций, приведенными в табл. 4 ( II), и результатами расчетов Вулли не превышают 0 005 кал / моль - град. Авторы этой работы выполнили расчет по методу Майера и Гепперт-Майер и, сравнив результаты расчета до 5000 К с величинами, рекомендованными Бюро стандартов США [3680], экстраполировали полученные разности вплоть до 12 000 К - Найденные таким образом величины содержат значительные погрешности. В частности, значение S ] 2000 отличается от приведенного в табл. 4 ( II) на 0 6 кал / моль - град. Предводителев и др. [336] вычислили некоторые термодинамические функции ряда компонент воздуха, в том числе О2, до 20 000 К - Расчет был выполнен непосредственным суммированием по электронным и колебательным состояниям. [32]

Следовательно, измерения дисперсии в длинноволновой области должны давать результаты, пропорциональные квадрату длины волны, как это показано на фиг. В материалах с известной концентрацией носителей это дает хороший метод определения эффективной массы носителей. Такой метод был использован Спитцером и Феном [688] для определения величины массы электрона в InSb в очень широком интервале концентраций носителей, Уолтоном и Мишра ( 774 ] при исследовании GaAs и GaSb р-типа, а также Томасом и Вулли [732] для определения электронных масс в сплавах АШВУ. [33]

Термодинамические величины паров 1 3-бутадиена ( дивинила по данным, ,. [34]

Потенциалу, тормозящему вращение групп, Е данном случае очень трудно приписать обычную косинусоидальную форму поэтому Годнее и Морозов [1] вычисляли термодинамические величины паров 1 3-бутадиена, не задаваясь какой-либо формой потенциального барьера, и рассматривали смесь поворотных изомеров с различными частотами крутильных колебаний. Метод, примененный для вычисления термодинамических величин 1, 3-бутадиена Астоном, Оцассом, Вулли и Брикуедде [4], существенно отличается от использованного Годневым и Морозовым, однако результаты, полученные в обеих работах, близки друг к другу. Более ранние данные Цейзе [24] являются неудовлетворительными. [35]

Закончив книгу, не откажем себе в удовольствии запечатлеть на ее страницах признательность всем тем, кто так или иначе содействовал ее зачатию, созреванию и появлению на свет. Джон Лоу-тон и Боб Мэй взвалили на себя задачу внимательного прочтения всех глав. Написанию одной или нескольких глав помогли Джо Андерсон, Рой Андерсон, Дэвид Аткинсон, Лео Басе, Артур Кейн, Джеймс Чабб, Эндрю Коссинс, Роберт Коуи, Майкл Кроули, Джон Фаррар, Майкл Хассел, Уильям Хил, Алан Хилдрю, Майкл Хатчингс, Роберт Джеймс, Ричард Лоу, Ричард Палмер, Мери Прайс, Де рек Ранвелл, Персио де Соуза Сантуш младший, Дейв Томпсон, Дез Томпсон, Джеймс Томпсон, Джефф Вааге, Ричард Уолл, Хилари Уоллес, Эндрю Уот-кинсон и Джон Уиттэкер. В издательстве Blackwell нам удалось воспользоваться помощью и поддержкой Саймона Рэлли-сона, превратившего врученный ему текст в книгу, и Боба Кэмп-белла, который терпеливо нянчился с нами. Текст же книги возник из нашей пачкотни благодаря неустанным и кропотливым1 трудам машинисток - Аниты Каллагэн, Джейн Фаррел, Гвинет Келл, Сюзан Скотт и Марии Вулли. [36]

Диаграммы циклического деформирования при мягком нагру-жения позволяют получить кинетику деформаций, которая необходима для определения деформационных свойств материала при циклическом нагружении, а при жестком - кинетику напряжений при циклическом упругонластическом деформировании. По характеру изменения свойств при многократном упругопластиче-ском нагружении материалы разделяются на три основных типа: циклически стабильные, циклически упрочняющиеся и циклически разупрочняющиеся. Циклически стабильными называются материалы, у которых сопротивление многократному упругопластическому деформированию не зависит от числа циклов нагружения. Это означает, что модуль упругости, предел пропорциональности и текучести, секущий и касательный модули не зависят от числа циклов нагружения. У циклически упрочняющихся материалов сопротивление упругопласти-ческому деформированию возрастает с ростом числа нагружении, а у циклически разупрочняющихся - уменьшается. Однако циклическая стабильность, упрочнение или разупрочнение скорее являются этапами деформирования, а не характеристиками материала в целом. На характер процесса цикличе L ского деформирования существенное влияние оказывают состояние материала, скорость деформирования, температура, форма цикла изменения напряжений и другие факторы. Диаграммы циклического деформирования, приведенные в работах Мэнсона [262,263] и Орована [278], позволяют определить только предельные изменения напряженного состояния при циклическом упругоп лас гическом деформировании. Вулли [290] и др., пока не могут быть распространены на все материалы и различные условия нагружения. [37]

Страницы: 1 2 3