Вход - тело
Cтраница 1
Ныстрый вход тела в жидкость принципиально отличается от удара плавающего тела. В этом случае поверхность жидкости деформируется в процессе входа тела в жидкость, резко искривляясь вблизи поверхности тела с образованием брызговых струй и всплесков. [1]
При входе тел в атмосферу Земли перед телами формируется сильная ударная волна, за которой имеет место существенная диссоциация воздуха. [2]
При входе тела в верхние слоя атмосферы с постоянной скоростью за ним образуется ламинарный след, но по мере того, как тело спускается, ламинарный след переходит в турбулентный и точка перехода перемещается по направлению к телу. [3]
При входе тела в атмосферу с космическими скоростями характерным является высокая частота его колебаний относительно центра масс при малом изменении параметров движения центра масс на каждом периоде колебаний. Это обстоятельство создает предпосылки для поиска приближенных решений с использованием асимптотических методов. [4]
При входе тел в атмосферу Земли перед телами формируется сильная ударная волна, за которой имеет место существенная диссоциация воздуха. Часть атомов кислорода и азота рекомбинирует непосредственно за ударной волной по мере падения температуры, а другая часть атомов достигает поверхности и рекомбинирует на ней, что приводит к увеличению аэродинамического нагрева. Для использования в системах теплозащиты космических аппаратов представляют интерес материалы, которые имеют малые величины коэффициентов рекомбинации. Такими материалами, например, являются стекло, кремний, карбид кремния. Высоко каталитическими материалами обычно считаются металлы т окислы металлов. Применение низко каталитических материалов является эффективным способом теплозащиты многоразовых аппаратов. Однако далее слабая катали-тичность таких материалов может приводить к заметному возрастанию теплового потока к телу по сравнению с тепловым потоком к некаталитической поверхности. Это предъявляет высокие требования к моделям, описывающим каталитические свойства теплозащитных покрытий. [5]
 |
Тепловые потоки для разных покрытий Mars Miniprobe.| Температура поверхности Mars Miniprobe. [6] |
При анализе входа тел в атмосферу обычно считается, что физическая адсорбция, протекает много быстрее, чем хемосорбция, и ею можно пренебречь. В этом разделе рассматриваются процессы физической адсорбции-десорбции атомов, их поверхностной диффузии и гетерогенные химические реакции, ведущие к образованию молекул кислорода, азота и двуокиси углерода. [7]
 |
Тепловые потоки для разных покрытий Mars Miniprobe.| Температура поверхности Mars Miniprobe. [8] |
При анализе входа тел в атмосферу обычно считается, что физическая адсорбция, протекает много быстрее, чем хемосорбция, и ею можно пренебречь. В этом разделе рассматриваются процессы физической адсорбции-десорбции атомов, их поверхностной диффузии и гетерогенные химические реакции, ведущие к образованию моле кул кислорода, азота и двуокиси углерода. [9]
При исследовании проблемы входа тел в плотные слои атмосферы, как правило, течение в окрестности обтекаемого тела разделяют на невязкое и нетеплопроводное внешнее течение и на течение внутри пограничного слоя в непосредственной окрестности тела. При этом предполагают, что ише-нение массы, импульса и энергии во внешнем течении происходит только вследствие конвекции и излучения. В тс же время считают, что во внешнем течении может происходить изменение компонентного состава потока вследствие xi-ми-ческих реакций, возбуждения внутренних степеней свободы, диссоциации и ионизации. [10]
Похожие условия могут возникнуть, например, после входа тела в воду. [11]
С этим условием связаны основные трудности решения подобных задач: вход тела в жидкость или выход тела из-под поверхности жидкости, глиссирование тела по поверхности тяжелой жидкости; движение тела, частично или полностью погруженного в тяжелую жидкость, волны на поверхности тяжелой жидкости. [12]
Рассмотрим влияние начальных условий углового движения, которые реализуются при входе тела в атмосферу, на характер его движения относительно центра масс при спуске. Будем считать, что начальные условия задаются в разреженных слоях атмосферы, где влиянием аэродинамических моментов можно пренебречь. [13]
Покажем, что суперпозиция потенциалов (4.1) с различными значениями угла 0 дает решение задачи о входе звездообразного тела в жидкое полупространство, если последовательность углов Oi соответствует четному числу симметрично расположенных по кругу лепестков. [14]
На рис. 2 в плоскости параметров М VQ / C и / 3 изображены области существования режимов входа тонкого конического тела с ромбовидным профилем с разной конфигурацией акустических волн. [15]
Страницы: 1 2 3