Интервал - энергия
Cтраница 3
Именно в этом интервале энергий достигается наибольшая вероятность ионизации. [31]
В том же интервале энергии сечение обратного процесса H2 N2 H2 - ( - - f - N2 ( A / - 0 14 эв) растет от 20 см-1 при 36 эв до 26 см-1 при 1000 в, проходя через невысокий максимум. [32]
Разрешенная энергетическая зона - интервал энергий, заполненный собственными значениями энергии квазичастицы в кристалле. [33]
При большом числе атомов интервалы энергии между уровнями будут малы - уровни расположатся очень тесно. Тесно расположенные уровни образуют зоны. [34]
Как уже отмечалось, интервал энергий переходов, доступных изучению различными спектроскопическими методами, чрезвычайно широк. Поэтому неудивительно, что в разных энергетических областях приходится сталкиваться с совершенно различными проблемами. Методы, в которых регистрируются переходы с очень малой энергией, такие, как ядерный магнитный или ядерный квад-рупольный резонанс, обладают очень низкой чувствительностью и поэтому требуют использования образцов с высокой концентрацией исследуемого вещества. [35]
 |
Зависимость плотности состояний от энергии для кристалла ( а и аморфных твердых тел ( б, в. Локализованные состояния заштрихованы. [36] |
Часто для обозначения этого интервала энергий используется термин щель подвижности. [37]
Полагая гамильтониан равным этому интервалу энергий, получим энергетический слой - полную допустимую область системы в Г - пространстве. Ввиду того что система изолирована, ее состояния подчинены постулату равных априорных вероятностей. Так как все состояния имеют одинаковую вероятность, то / Лг в (5.175) равна константе. Это в свою очередь означает, что плотность D постоянна по всему энергетическому слою и равна нулю вне его. Соответствующий ( однородный) ансамбль называется микроканоническим. [38]
 |
Линии испускания ( J и поглощения ( 2 у-кван-тов атомными ядрами в г. азах ( а, в твердых телах ( б, в жидкостях ( в. Л - энергия ядерного перехода. [39] |
Эта часть распределена по интервалу энергий Д Йшф, где шф - характерная частота фононного спектра. Исключения составляют случаи, когда в r ( t) сильно представлены гармоники с НЧ. [40]
Подсчет числа фотонов в известном интервале энергий, в который не входит расходящийся предел с низкой энергией, приводит почти непосредственно к числу эквивалентных квантов в пучке тормозного излучения. Мониторы для этой цели можно грубо разделить на две категории: 1) мониторы, использующие детектор, чувствительный к энергии, и 2) мониторы, измеряющие эффект, связанный с зависимостью эффективного сечения от энергии. [41]
Каков по порядку величины тот интервал энергий, в котором амплитуда функций с действительной энергией отлична от нуля. [42]
На этом рисунке заштрихованы те интервалы энергии, которые не могут содержать в себе энергию электрона в данном периодическом поле. Между ними расположены запрещенные энергетические зоны. [43]
Рассмотрим телесный угол AQ, интервалы энергий и углов & Ег и А0, близкие к реальным. [44]
Количество состояний, приходящееся на интервал энергий dE, равно g ( Е) dE, где g ( Е) - плотность состояний. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5