Температурный интервал - измерение
Cтраница 3
В экспериментах Нойгебауэра и Уебба [ 51J никель, платина или золото напылялись на подложки из пирекс-стекла с целью получения пленом со средней толщиной от нескольких ангстрем до нескольких десятков ангстрем. Это было частично обусловлено уменьшением температуры пленки, которая, по-видимому, была наиболее высокой во время осаждения, а не равной номинальной температуре подложки, и частично - отжигом, который имел место в пленках даже при комнатной температуре. Сопротивление пленки обычно стабилизировалось после старения в течение нескольких часов; измерения проводились только на пленках, которые были полностью стабильны во времени и температурном интервале измерений. На рис. 14 показана кривая, выражающая зависимость проводимости от температуры никелевой пленки толщиной несколько ангстрем. [31]
В громадном большинстве исследований адсорбции газов и паров на твердых адсорбентах измерения проводятся в сравнительно узких интервалах изменений параметров адсорбционного равновесия. Обычно давления не превышают атмосферное, интервал температур в лучших случаях около 100 К, а иногда ограничивается даже одной температурой. В тех же работах, в которых были изучены широкие температурные интервалы, различным температурам соответствовали совершенно различные степени заполнения. Поэтому результаты таких исследований не позволяют судить о том, насколько верно описывает та или иная теория температурную зависимость адсорбции. Расширение температурного интервала измерений адсорбции связано со значительным расширением интервала давлений. При этом возрастают экспериментальные трудности, гораздо сложнее становится интерпретация полученных экспериментальных данных вследствие резкой неидеальности газовой фазы. [32]
 |
Общий вид калориметра для определения теплоемкости малых количеств вещества при низких температурах. [33] |
Квазистационарный тепловой режим используется также в предложенном М. Ш. Ягфа-ровым [46] способе измерения теплоемкости малых количеств вещества при низких температурах. Испытуемый материал в количестве 0 01 - 0 02 г помещается в малоинерционный медный сосуд 1 ( рис. 13), полностью эквивалентный сосуду 2, остающемуся пустым в ходе опытов. Сосуды, представляющие собой, по существу, головки ( спаи) термопар соединены с массивным медным блоком-нагревателем узкими тепловыми мостиками ( стержнями) из хорошо проводящего материала. Блок с намотанным на него нагревателем помещается в закрытый сосуд, находящийся в криостате. Нижний предел температурного интервала измерений составляет 83 К. [34]
Концентрация носителей в 5-слое определяется исходным уровнем легирования и не может быть изменена в процессе эксперимента. Как и в тонких металлических пленках, здесь реализуется принцип один образец - одна концентрация. Результаты измерения ниже 1 К укладываются на активационную зависимость R ос ехр ( Го / Г) с Го - 2 6 К, а выше Го кривая R ( T ] описывается формулами теории слабой локализации. В какой мере существенна квазиодномерность образца, не совсем ясно. Возможно, что использованные геометрические размеры оказались особо благоприятны для расширения температурного интервала измерений. Во всяком случае линейная зависимость сопротивления от In Г в области температур выше Г0 характерна именно для двумерных образцов. [36]
Страницы: 1 2 3