Cтраница 3
Здесь может показаться, что конвекцию нельзя причислять к теплообмену, так как она связана с работой силы тяжести. Однако при конвекции увеличение внутренней энергии жидкости или газа происходит только за счет подводимого извне тепла, а действие силы тяжести сводится только к ускорению равномерного прогрева жидкости или газа. Дополнительного вклада во внутреннюю энергию жидкости или газа-действие силы тяжести при конвекции не дает. [31]
Может показаться, что конвекцию нельзя причислять к теплообмену, так как она связана с работой силы тяжести. Однако при конвекции увеличение внутренней энергии жидкости или газа происходит только за счет подводимого извне тепла, а действие силы тяжести сводится только к ускорению равномерного прогрева жидкости или газа. Дополнительного вклада во внутреннюю энергию жидкости или газа действие силы тяжести при конвекции не дает. [32]
В безветренную погоду плотность паров над поверхностью жидкости больше, чем при ветре, испарение замедляется. Испарение происходит за счет уменьшения внутренней энергии жидкости; при этом охлаждается как жидкость, так и соприкасающиеся с ней тела. У человека, вышедшего из воды, ощущение холода вызвано усиленным расходом энергии на испарение воды с поверхности тела ( см. ответы па предыдущие задачи); при ветре процесс испарения ускоряется. При дожде площадь испарения по сравнению с массой распыленной воды очень велика; испарение идет за счет уменьшения энергии атмосферного воздуха. В сильную жару выделение пота и испарение его предохраняет организм человека от перегрева. В болотистых местностях плотность водяного пара в воздухе больше, чем в сухих, испарение пота происходит медленнее. При малом внешнем давлении вылет молекул с поверхности жидкости происходит более интенсивно. В газонаполненной лампе распыление нити происходит медленнее, чем в пустотной. Отрезок ЛВ изображает процесс конденсации пара; отрезки ВМ, 2 и / - соответственно изменение температуры конденсата, калориметра и находящейся в нем первоначально воды. Отрезки Об, 6т, Ol, On на оси OQ изображают количества теплоты, полученные или отданные при этих процессах. Пет: отсутствует необходимый для кипения приток тепла. Кипение могло бы происходит. [33]
В безветренную погоду плотность паров над поверхностью жидкости больше, чем при ветре, испарение замедляется. Испарение происходит за счет уменьшения внутренней энергии жидкости; при этом охлаждается как жидкость, так п соприкасающиеся с пей тела. У человека, вышедшего из воды, ощущение холода вызвано усиленным расходом энергии на испарение води с поверхности тела ( см. ответы на предыдущие задачи); при ветре процесс испарения ускоряется. При дожде площадь испарения по сравнению с массой распыленной воды очень велика; испарение идет за счет уменьшения энергии атмосферного воздуха. В сильную жару выделение пота п испарение его предохраняет организм человека от перегрева. В болотистых местностях плотность водяного пара в воздухе больше, чем в сухих, испарение пота происходит медленнее. При малом внешнем давлении вылет молекул с поверхности жидкости происходит более интенсивно. В газонаполненной лампе распыление нити происходит медленнее, чем в пустотной. Отрезок АВ изображает процесс конденсации пара; отрезки ВМ, 2 п / - соответственно изменение температуры конденсата, калориметра и находящейся в нем первоначально воды. О /, On на оси OQ изображают количества теплоты, полученные пли отданные при этих процессах. Нет: отсутствует необходимый для кипения приток тепла. [34]
Исследованием был охвачен практически весь интервал температур между тройной ж критической точкой Получено удовлетворительное согласие с опытом по термическим и калорическим величинам. Однако характерно, что расчетные значения внутренней энергии жидкости везде ниже экспериментальных. Это свидетельствует о роди неаддитивных Бффектов. [35]
Еще один метод получения низких температур состоит г, кипении ( см. § 5.5) полученного сжиженного газа под пониженным давлением. При этом теплота парообразования заимствуется из внутренней энергии жидкости, которая, таким образом, е ие больше охлаждается. [36]
Еще один метод получения низких температур состоит в кипении ( см. § 5.5) полученного сжиженного газа под пониженным давлением. При этом теплота парообразования заимствуется из внутренней энергии жидкости, которая, таким образом, еще больше охлаждается. [37]
Для того чтобы объяснить явление ударной волны, необходимо привлечь некоторые важные термодинамические понятия); одних механических концепций для этого недостаточно. Так, например, необходимо рассматривать внутреннюю энергию жидкости Е ( р, Т) даже тогда, когда ее можно исключить из окончательных уравнений, как в случае адиабатического течения. [38]
В переходных режимах тепловой поток ( 2 /, включает изменение тепловой энергии паровой фазы над поверхностью, а следовательно, и изменение тепла, аккумулированного в верхней части корпуса сосуда. Изменение внутренней энергии паровой фазы незначительно по сравнению с изменением внутренней энергии жидкости и поэтому на динамике установки практически не отражается. [39]
Этот процесс называется испарением. Потеря молекул, обладающих большой кинетической энергией, ведет к уменьшению внутренней энергии жидкости. Поэтому испарение сопровождается охлаждением жидкости. Чтобы испарение происходило при постоянной температуре, необходимо подводить к жидкости теплоту извне. Количество теплоты, необходимое для превращения единицы массы жидкости в пар при данной температуре, называется удельной теплотой испарения X при этой температуре. [40]
Итак, молекулы в поверхностном слое обладают дополнительной потенциальной энергией. Поверхностный слой в целом обладает дополнительной энергией, которая входит составной частью во внутреннюю энергию жидкости. [41]
Из вывода уравнения (6.22) становится очевидным физический смысл отдельных его членов. Левая часть уравнения выражает влияние тепла, поступающего извне, первые три члена правой части соответствуют совместному изменению внутренней энергии жидкости и совершаемой работы, предпоследний член представляет изменение кинетической энергии, а последний - изменение потенциальной энергии протекающей жидкости. [42]
Капельные жидкости являются практически несжимаемыми средами; их плотность почти не зависит от давления. Поэтому при торможении такой среды ее кинетическая энергия w2 / 2 переходит целиком в энергию давления р / р, тогда как внутренняя энергия жидкости cvt и ее температура t остаются неизменными. [43]
Капельные жидкости являются практически несжимаемыми средами; их плотность почти не зависит от давления. Поэтому при торможении такой среды ее кинетическая энергия wz / 2 переходит целиком в энергию давления р / р, тогда как внутренняя энергия жидкости cv t и ее температура t остаются неизменными. [44]
Одно скалярное уравнение (1.3) и одно векторное (1.4) дают всего четыре скалярных уравнения. Для идеальной среды беэ вязкости и теплопроводности энтропия во всем пространстве, занятом непрерывно движущейся жидкостью, постоянна ( изэнтропическое движение), и внутренняя энергия жидкости изменяется только в результате адиабатического сжатия. [45]