Физический интерес

Cтраница 1

Физический интерес представляют такие особенности па оси, которые являются идеализацией некоторого реального источника движения, имеющего ненулевые размеры. Например, это может быть тонкая вращающаяся игла или турбулентная приосевая струя, которая служит ( благодаря эжекции) стоком для окружающей среды и источником импульса. [1]

Физический интерес, однако, представляет не запись точного решения в виде рекуррентно зацепляющихся формул, а картина протекающих явлений в целом. [2]

Физический интерес представляет не flmi ( OI2 а - вероятность перехода системы между начальным состоянием я и конечным т в единицу времени. [3]

Физический интерес представляет обычно сечение dan, просуммированное по всем направлениям момента атома в конечном состоянии и усредненное по направлениям молгеита в начальном состоянии. [4]

Физический интерес представляет обычно сечение dan, просуммированное по всем направлениям момента атома в конечном состоянии и усредненное по направлениям момента в начальном состоянии. [5]

Физический интерес представляет обычно сечение с. [6]

Физический интерес представляет случай k 3 ( гейзенберговский магнетик), когда показатель в формуле (7.22) обращается в единицу. В той же работе предложен вывод формулы для момента, основанный на спин-волновом приближении. [7]

Локальные частоты в кристалле с двумя точечными дефектами. [8]

Реальный физический интерес обычно представляет плотность колебаний кристалла, содержащего не один, а большое число эквивалентных точечных дефектов. Именно такая величина может характеризовать макроскопические свойства кристалла. [9]

Специальный физический интерес представляет рассмотрение предельного случая однородной нагрузки. Если а ( х) о ( 0) const, то F ( L) а ( 0), и при S0 а ( 0) S уравнение (3.17) имеет только одно решение ( L L3 на рис. 3.13), которое соответствует неустойчивому двойнику. Как только параметр Р достигнет значения Р, это решение исчезает. Поэтому на основании проведенного анализа можем заключить, что при Р - Р скачком возникает двойник бесконечной длины, Физический смысл подобного утверждения сводится к тому, что при Р Р возникает двойниковая прослойка, проходящая через весь кристалл. Таким образом, равновесный устойчивый двойник конечной длины не может быть образован в кристалле однородным полем напряжений. Для его возникновения необходима некоторая концентрация напряжений, создающая достаточно быстро убывающее с расстоянием упругое поле. [10]

Наибольший геометрический и физический интерес представляют группы, действующие в трехмерном пространстве. Но в качестве простой модели изложим сначала аналогичные результаты для плоскости. Ортогональные преобразования, сохраняющие ориентацию, мы будем называть вращениями - они тоже образуют группу. [11]

Поэтому физический интерес представляет максимальная скорость, определяемая при помощи соотношения (176.1), ибо она характеризует энергию, сообщаемую электрону при освобождении его светом. [12]

Не меньший физический интерес и практическую трудность устранения представляет явление катодного промокания, которое первоначально было обнаружено у гидрофобных воздушных электродов. Оно заключается в постепенном заполнении газового порового пространства электрода щелочным электролитом и сопровождается падением электрохимической активности. [13]

Помимо чисто физического интереса, изучение полей температур в скважинах способствует решению многих геолого-геофизических и технологических задач на стадии поисков. [14]

Конечно, больший физический интерес представлял бы анализ не самой величины FXC, а ее производных. Однако решение более сложной задачи выходит за рамки статьи, едва ли обещая появление качественно иных результатов. [15]

Страницы: 1 2 3 4