Cтраница 4
Расширение пределов допусков на параметры элементов при расчете схемы равносильно допущению большей случайности в выборе этих элементов. С точки зрения термодинамики это означает увеличение энтропии схемы. Следовательно, в соответствии со вторым законом термодинамики необходимо допустить некоторое увеличение расхода энергии в схеме, так как конструктор не может примириться с тем, чтобы случайность в выборе элементов схемы отразилась на ее работе. Этот принцип иллюстрируется на фиг. У, соединенная последовательно с батареей Е и токоограничивающим резистором R. [46]
Расширение пределов допусков на параметры элементов при расчете схемы равносильно допущению большей случайности в выборе этих элементов. С точки зрения термодинамики это означает увеличение энтропии схемы. Следовательно, в соответствии со вторым законом термодинамики необходимо допустить некоторое увеличение расхода энергии в схеме, так как конструктор не может примириться с тем, чтобы случайность в выборе элементов схемы отразилась на ее работе. Этот принцип иллюстрируется на фиг. Y, соединенная последовательно с батареей Е и токоограничивающим резистором R. [47]
Очевидно, что если d0d, то усилитель не может быть реализован. Мгц) промежуточной частоте вносимые затухания Adi, Adi малы и условия (5.1) и (5.2) обеспечиваются увеличением собственных затуханий контуров d, di, dz путем шунтирования их резисторами. Напротив, в усилителях на биполярных транзисторах величины вносимых затуханий Adi, Adi, как видно из выражений (3.25), (3.30), (3.35) и (3.39), могут быть сделаны достаточно большими. Значения Adi, Adi существенно зависят от коэффициентов трансформации, собственных емкостей контуров, входной и выходной проводимостей усилительных приборов. При обеспечении условий (5.1) и (5.2) обычно имеется достаточно широкая свобода выбора элементов схемы каскада. [48]