Интерференция - поля
Cтраница 2
Из рис. 8.15 видно, что с увеличением отношения / / Я диаграмма направленности источника расщепляется на несколько лепестков, которые образуются в результате интерференции полей, созданных различными участками проводника. [16]
В выражениях (7.11) множитель FI характеризует поле излучения отдельного участка длины XQ, где пучок накачки сохраняет постоянный наклон, а множитель F2 определяется интерференцией полей таких участков. Отметим, что максимумы этих сомножителей не совпадают. Если у F2 главный максимум достигается при ДлХо т, то у FI максимум имеет место при Д 0, а при Длх0 я происходит спад приблизительно в 2 / тг раз. Анализируя ее при малых углах 0, 7, в 1, можно получить следующее выражение для главных максимумов диаграммы направленности моды с номером в горизонтальной плоскости: 0тах [ 2я / 3 / ( КД) - ( ft - 7) 2 ] 1 / 2 - Видно, что при некотором заданном угле наклона излучателя формируются различные моды, максимум излучения которых приходится на различные углы. В этом случае рассинхронизация между взаимодействующими волнами за счет неколлинеарности пучка накачки и бриллюзновских волн низкочастотного поля компенсируется фазовыми сдвигами при отражении от свободной границы волновода. [18]
Антенны почти всех диапазонов волн, за исключением диапазона сантиметровых волн, выполняются из проводов, размещенных в пространстве таким образом, чтобы в результате интерференции полей от этих проводов создавалось нужное, наперед заданное, распределение излучаемой мощности в пространстве и нужная концентрация излученной мощности в заданных направлениях. На проводах, составляющих антенну, могут устанавливаться стоячие или бегущие волны тока и напряжения, кроме того, токи в отдельных проводах могут отличаться по фазе и по направлению в пространстве. [19]
Характеристика направленности системы из п антенн представляется произведением из характеристики направленности одной антенны, входящей в систему Fi ( rz), на интерференционный множитель Fn ( r) учитывающий интерференцию полей от п антенн. [20]
Физическая природа такого сглаживания совершенно ясна. Резкие максимумы и последующие минимумы в распределении интенсивности излучения обусловлены интерференцией полей излучений, возникающих на разных пластинах регулярной стопки. [21]
I как системы зарядов, для и-рой мультипольный момент порядка / отличен от нуля, а все остальные мультштольные моменты равны нулю. Такой характер спадания математически объясняется тем, что потенциал раскладывается в ряд по обратным степеням Л, а физически связан с интерференцией полей от отд. [22]
Сравнивая - (3.3.20) с (3.3.15), видим, что по своему математическому содержанию эти соотношения оказываются тождественными. Различие заключается в физическом смысле: если раньше реальная часть в (3.3.15) представляла собой результат интерференции пришедшего сигнала с опорной плоской волной, то теперь реальная часть в (3.3.20) получается в результате интерференции полей оптических изображений, сформированных из участков апертуры А. [23]
Наиболее распространен метод двух экспозиций. Затем предмет подвергают внешним воздействиям и на ту же фотопластинку записывают голограмму его измененного состояния. При восстановлении изображения с двукратно экспонированной голограммы наблюдается результат интерференции полей, существующих в разные моменты времени - во-первых, волнового поля, несущего информацию о первоначальном состоянии объекта, и, во-вторых, волнового поля, несущего информацию о его измененном состоянии. В результате на изображение объекта накладывается сеть интерференционных полос, по которым определяют изменения, происшедшие с объектом. [24]
 |
Зависимость поля напряжений в вершине трещины от скорости ее распространения vc ( по данным Иоффе, 1951 г.. [25] |
Иоффе высказал предположение, что трещина с двумя концами сохраняет постоянную длину, когда она движется поперек модельной пластинки, подверженной равномерному растягивающему напряжению, нормальному к оси трещины. Это упрощение допустимо при условии, что трещина является достаточно длинной, так что нет интерференции полей напряжений на двух концах. [26]
 |
Иллюстрация понятия угловой шум цели. [27] |
Для определения угловых координат различных целей используются волны сантиметрового диапазона, для которых геометрические размеры объектов ( целей), отражающих радиоволны, много больше длины волны. В этих условиях достаточно правильным будет представление цели в виде совокупности большого числа отдельных отражающих точек, а поля в месте установки антенны системы АСН - результатом интерференции полей от этих точек. [28]
Пусть на голограмме зарегистрировано волновое поле, рассеянное объектом. Если после обработки голограмма будет помещена на прежнее место, а объект при этом изменит свои свойства ( например, произойдет его деформация), то можно наблюдать интерференцию двух волновых полей: распространяющегося от объекта и восстановленного голограммой. В результате интерференции восстановленных объектных полей образуется интерференционная картина, которая отображает фазовые изменения сравниваемых волн. [29]
 |
Переход от двухпроводной открытой линии к симметричному вибратору. [30] |
Страницы: 1 2 3