Cтраница 2
Выведем из ( 14) оптимальность по Парето исхода а. Поскольку два множества, образующие строгое большинство, пересекаются, то найдется выборщик, который считает о лучше Ь; противоречие. [16]
Выведем теперь формулу, аналогичную формуле ( 2), для главного момента М рассматриваемых усилий относительно начала координат. [17]
Выведем в предположении выполнения связей (1.14) уравнения движения экипажа на баллонных колесах двумя способами: при первом способе мы будем опираться на известный в механике принцип освобождения, а при втором способе воспользуемся аппаратом аналитической механики неголономных систем. [18]
Выведем законы сохранения кинетических моментов для системы, рассматривая материальную точку как механическую систему, у которой число точек равно единице. Естественно, что для одной материальной точки все действующие на нее силы являются внешними. Возможны следующие частные случаи теоремы об изменении кинетического момента системы. [19]
Выведем уравнение для определения расчетного расхода у газопровода, несущего путевой Qnyi и транзитный QTp расходы. [20]
Выведем теперь оба противоречащих друг другу утверждения масло дешево и масло не дешево. Тогда наше предположение оказывается неверным, и страна разоряется. [21]
Выведем рассматриваемую систему из положения равновесия и предоставим ей двигаться под действием активных сил и реакций связей. [22]
Выведем уравнение расхода для случая, когда в трубопроводе установлена диафрагма и по трубопроводу протекает несжимаемая жидкость, плотность которой до и после сужения остается неизменной. [23]
Выведем формулу для изменения энтропии, необходимую для исключения физически не реализуемых течений. [24]
Выведем теперь дополнительно к тому, что было сделано ранее - в гл. [25]
Выведем еще раз закон подобия Рейнольдса, но на этот раз не путем оценки сил, определяющих движение, а из уравнений Навье - Стокса. [26]
Выведем теперь приближенное решение полученного уравнения Шредингера, справедливое между двумя точками поворота. [27]
Выведем теперь формулу для минимальной емкости С, при которой в схеме еще возможно возникновение колебаний. Для упрощения задачи положим, что индуктивность коллекторной обмотки велика, а следовательно, нарастанием тока в ее цепи за время формирования фронта можно пренебречь. [28]
Выведем законы сохранения кинетических моментов для системы, рассматривая материальную точку как механическую систему, у которой число точек равно единице. Естественно, что для одной материальной точки все действующие на нее силы являются внешними. Возможны следующие частные случаи теоремы об изменении кинетического момента системы. [29]
Выведем уравнение, которому удовлетворяет функция и ( х, ), дающая распределение температуры в стержне. [30]