Cтраница 1
Вывод дисперсионного уравнения можно, как обычно, разделить на два этапа. Первый заключается в решении линеаризованного, кинетического уравнения, дричем возмущение потенциала Ф считается заданным. [1]
Для вывода дисперсионного уравнения воспользуемся системой граничных условий Вайнштейна - Сивова для частопериоди-ческой поверхности. [2]
Этот метод вывода дисперсионного уравнения, имея явное преимущество в смысле простоты и наглядности, все же не дает возможности получить диссипативные члены, поскольку они не входят в уравнения, определяющие скачки параметров в разрывах. [3]
Несмотря на упрощающие допущения, сделанные при выводе дисперсионного уравнения, следует отметить, что оно не только качественно, но и количественно отражает связь между основными величинами. Тем не менее точность определения величин оказывается все же недостаточной для практического использования при окончательном расчете диафрагмированного волновода. [4]
Позднее Марк [290] заметил, что некоторые приближения, принятые Линем и Шу при выводе дисперсионного уравнения, в действительности могут быть оправданы только для областей диска, достаточно удаленных от резонансных окружностей, на которых частота пересечений частицами горбов ( или впадин) спиральной волны возмущения равна целому кратному эпициклической частоты. [5]
Появление в решении слагаемых, пропорциональных kt, может свидетельствовать о незаконности пренебрежения свободными членами линеаризованных уравнений при выводе дисперсионного уравнения для fc - сю. [6]
Этот случай удобен тем, что ( в отличие, например, от максвелловской среды) все возникающие при выводе дисперсионного уравнения интегралы по иг берутся в конечном виде в элементарных функциях. [7]
Вывод дисперсионного уравнения для произвольных возмущений однородного цилиндра производится аналогично случаю тб. Сначала рассматривается неоднородный р0р ( г) и произвольным образом вращающийся ( QoQ0 ( f)) ци линдр. [8]
Очевидно, что приведенный выше вывод дисперсионного уравнения может быть перенесен на этот случай без изменений. [9]
Как и для полупространства, в случае слоя со свободными границами Р - и SV-волны не могут существовать независимо. В связи с этим картина волнового движения в слое для такого типа движений является более сложной. Однако при выводе дисперсионных уравнений можно с успехом использовать прием, указанный для SH-волн. [10]