Вывод - интегральное уравнение
Cтраница 1
Вывод интегрального уравнения с помощью функции Грина достаточно сложен. Иногда сразу не очевидно, какую функцию Грина надо выбрать; известны примеры, когда это приводило к недоразумениям и ненужным усложнениям. При этом могут потребоваться преобразования Фурье таких сложных функций, как функции Ганкеля (2.66); в методе Джонса эта трудность вообще обходится, так как необходимые преобразования получаются в процессе решения. [1]
Ниже мы даем вывод интегрального уравнения для простейшего случая растворения большого числа кристаллов соли кубической формы и одинаковой величины в ограниченном объеме раствора той же соли. [2]
В статье дается вывод интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере для того случая, когда отражательная способность земной поверхности может быть охарактеризована коэффициентом яркости, зависящим как от направления падающего, так и от направления отраженного луча. Указывается метод решения этого уравнения в том случае, когда коэффициент яркости может быть представлен в виде сумм произведений пар множителей, из которых каждый зависит только от одного из указанных двух направлений. В конце статьи выводятся некоторые свойства решения интегрального уравнения в том случае, когда отражение света поверхностью Земли происходит по закону Ломмеля-Зеелигера. [3]
Таким образом, вывод интегральных уравнений относительно магнитных токов для модели ОИС СВЧ НЩЛ сводится к формальному составлению матрицы проводимости ( За) из клеток liyjl, элементы которых имеют простую аналитическую форму. [4]
Именно, мы сравним вывод интегральных уравнений с помощью функции Грина и вывод с помощью интегральных преобразований и выясним причины появления в некоторых случаях расходящихся интегралов. Сначала будет рассмотрен вывод с помощью функции Грина, а затем будет показано, что те же результаты получаются с помощью интегральных преобразований. [5]
Начиная с этого места, вывод интегрального уравнения и следствий, которые можно вывести из него, точно такие, как в случае колебания струны. [6]
 |
Граничная задача теории упругости. [7] |
Суть рассуждений, проводимых при выводе интегральных уравнений, кратко сводится к следующему. [8]
В книге Лэйдлера [5] при выводе кинетического интегрального уравнения для торможения продуктом допущена ошибка. [9]
Изложенные здесь принципы будут в дальнейшем применяться только как вспомогательные соображения при выводе интегральных уравнений контактных задач для составных тел, часть которых стареет однородно. [10]
В методе интегральных уравнений граничная задача заменяется интегральным уравнением, которое решается с помощью квадратурных формул. Вывод интегрального уравнения, эквивалентного граничной задаче, в общем случае включает определение функции Грина. [11]
В частности, Bv, может быть функцией излучения Планка. Так как вывод интегрального уравнения и доказательство теоремы существования и единственности решения лишь несущественно отличаются от рассмотренного выше случая бесконечного цилиндра, а также в связи с тем, что сферическая задача для серой среды подробно изучена в работе [1], мы ограничимся здесь перечислением лишь окончательных результатов. [12]
Поэтому решение F уравнения (43.51) обычно называют искаженной волной. В проведенном выше выводе интегральных уравнений, таким образом, используется представление искаженных волн. Возможны и другие представления. [13]
Некоторые части границ раздела слоев диэлектрика металлизированы - на них нанесены металлические слои с исчезающе малой толщиной и обладающие идеальной проводимостью. Для начала рассмотрим алгоритм вывода интегральных уравнений для направляющей структуры общего типа ( рис. 1.19), а затем осуществим переход к собственно НЩЛ. [14]
Схема построения интегрального уравнения такова: в качестве неизвестной скалярной функции и принимаем электрическое поле в плоскости отверстия. Предполагаем ( эта логика всегда лежит в основе вывода интегральных уравнений), что это поле известно; и так как, кроме того, известно поле и Е на металлической поверхности экрана ( оно равно нулю), то задано поле по всей плоскости. Решается граничная задача - по электрическому полю на плоскости находим поле во всем пространстве слева и справа от плоского экрана. Приравнивая нормальные производные поля слева и справа отверстия, получаем искомое интегральное уравнение для электрического поля на отверстии. [15]
Страницы: 1 2