Вывод - выражение
Cтраница 1
Вывод выражения для степени превращения при восходящем потоке газа в плотной фазе опирается на допущение, что слой покидает только газ, находящийся внутри пузырей. [1]
Вывод выражения для градиента концентрации у растущего капельного электрода более сложен. Впервые эту задачу решил Илькович [1, 2] в 1934 г., который исходил из предположения, что диффузия к капельному электроду происходит так же, как и к плоскому электроду. То - - первоначальное дифференциальное уравнение диффузии изменится, так как на градиент концентрации влияет относительная скорость движения поверхности капли ( вызываемая ее расширением) навстречу потоку диффузии и уменьшение вследствие этого толщины диффузионного слоя. [2]
 |
Полностью обратимый переход жидкости между заданными устойчивыми состояниями в режиме стационарного потока при наличии определенной внешней среды. [3] |
Вывод выражения для [ ( Л) геу ] совершенно аналогичен выводу [ ( Wg) rev ] в беспотоковом процессе ( разд. [4]
Вывод выражения для расчета значений v ( ( / di приведен ниже. [5]
Вывод выражения для gp аналогичен выводу выражения для g, за исключением того, что вторая формула ( 16 - 26) теперь имеет вид. [6]
Вывод выражения (1.27) предполагает случайное отклонение Д / Ср квазистационарным. В действительности спектр мощности флуктуации коэффициента передачи радиометрической системы S ( f) сосредоточен в низкочастотной области, верхняя граница которой обычно не превышает 100 Гц. Поэтому возможна периодическая калибровка радиометрических системы эталонными сигналами. В качестве последних обычно используют шумовые сигналы со спектром, подобным спектру принимаемого сигнала, что дает возможность не измерять параметры Кр, Тсо, Пэ, а раздельно, а только получать текущую оценку нулевого уровня, соответствующего гипотезе Я0, для обнаружения радиотепловых контрастов и масштабного множителя для их измерения. Первая из этих оценок требует калибровки по эталонному источнику с температурой Т3, близкой к Т АО, вторая - калибровки по двум источникам с эталонной разностью температур ДГЭ. [7]
Вывод выражения для давления несколько более сложен. [8]
Вывод выражений для 7 - и fN в ровибронных координатах приведен в гл. [9]
Вывод выражения для вероятности перехода не приводится. [10]
Вывод выражения для центростремительного ускорения тела, равномерно движущегося по окружности. [11]
Вывод выражения для векторного градиента в криволинейных координатах несколько затруднителен; так как оно к тому же малоупотребительно, мы откажемся от его вывода. [12]
Вывод выражений для решений Йоста, соответствующих этим потенциалам, и построение явных примеров оставляем читателю в качестве упражнения. [13]
Вывод выражений для генеалогических коэффициентов разложений (7.77), (7.78) аналогичен выводу для конфигурации из двух оболочек, но более громоздок. [14]
Вывод выражений для эффективных полей, при помощи которых мы учитывали в уравнении движения (5.34) влияние анизотропии и других факторов, в конкретных случаях может быть довольно сложным. Поэтому мы сейчас попытаемся сформулировать новый подход, который позволит найти момент сил, действующий на намагниченность, непосредственно из энергии магнитной системы. [15]
Страницы: 1 2 3 4